Влияние плотности ВВ на возможность горения

Для того чтобы проанализировать структуру детонационной волны, следует рассмотреть три области несжатые газы, сжатые, но не прореагировавшие газы и полностью сгоревшие газы позади реакционной зоны. Главное различие между первоначальными зонами горения и зонами позади ударного фронта заключается в том, что в последних поддерживается относительно высокая температура и плотность сжатых газов (см. рис. XIV.6 и XIV. ). Следовательно, изучение свойств ударных волн представляет интерес ради выяснения их возможного влияния на химические реакции. [c.406]

Влияние плотности ВВ на возможность горения [c.40]

Плотность. Влияние плотности на скорость горения состава определяется тем, что с увеличением ее уменьшается, возможность проникания горячих газов внутрь состава я тем самым [c.103]

С уменьшением размеров камеры сгорания увеличивается влияние нагрузки на полноту сгорания. При очень малых размерах камеры сгорания (в предельном случае при сечении камеры, равном выходному сечению горелки) и при достаточных давлениях газа и воздуха, необходимых для преодоления сопротивления горелки и потерь нанора в самой камере (на трение и изменение плотности газов), возможны такие нагрузки, при которых на полноту сгорания влияет уже не только скорость перемешивания газа с воздухом, но и скорость самой реакции горения (кинетика). [c.89]

Вторым процессо1М, определяющим эффективность тушения, является перемешивание паров состава с парами топлива, продуктами сгорания и воздухом. Процесс этот весьма сложен и зависит от многих условий. Большое влияние на процесс перемешивания газов оказывает распыленная струя состава, которая изменяет характер перемещения паров в зоне горения. Наиболее важно, что распыленная струя эжектирует в зону горения воздух из окружающего пространства. При высоких скоростях истечения струи картина тушения зрительно воспринимается так, как будто происходит не тушение, а раздувание пламени. Этот отрицательный эффект можно компенсировать увеличением плотности струи, т. е. общего расхода состава, или ослабить уменьшением скорости истечения струи из распылителя, что невозможно для струй с высокой степенью дисперсности. Во всех известных конструкциях распылителей необходимая степень дисперсности достигается за счет увеличения скорости истечения, что приводит к повышению эжектирующей способности струи. В связи с этим возможно только компромиссное решение, чему, как показали опыты, удовлетворяют центробежные распылители. [c.108]

ППУ тайфоум стоек к коррозии и воздействию атмосферных факторов, не подвергается гниению, является при горении самозатухающим, стоек к вибрациям и изменениям температур. Верхний предел рабочих температур этого материала 135°С, Тайфоум можно наносить на внешнюю сторону зданий для предотвращения возможных утечек теплоты. Он не оказывает вредного влияния на древесину, цемент, гипс и другие материалы. Пустотелые стены, заполненные этим ППУ, подвергали испытаниям в течение двух лет. Никаких признаков проникновения воды обнаружено не было и адгезия материала не уменьшилась. Основные физико-механические свойства ППУ тайфоум плотность 32—40 кг/м% предел прочности при сжатии 0,10— 0,18 МПа, сдвиге и срезе 0,06—0,14 МПа, адгезия 0,06—0,14 МПа. [c.74]

Характер отражения преломленной УВ от плоскости симметрии внутри облака зависит от размера частиц и ширины облака. Для крупных частиц (5 мкм) и I) = 2 см четкой структуры отражения не прослеживается, так как ширина релаксационных зон составляет 2...3 см и сравнима с шириной облака. Для мелких частиц (1 мкм), как видно из рис. 3.40, имеет место регулярное отражение от плоскости симметрии. При й = 5 мкм и ) = 8 см на теневом рельефе давления (рис. 3.42) можно видеть образование ножки Маха. Толщина ножки Маха здесь обусловлена большой протяженностью зон релаксации. Примыкающая к ножке Маха отраженная УВ почти перпендикулярна контактной поверхности, и последующих отражений не наблюдается. Приведенные на рис. 3.42 картины течения подобны представленным в [102], где в аналогичной задаче облако частиц моделировалось слоем более плотного газа. Переход от регулярного отражения к маховскому в [102] связывался с изменением начальной плотности слоя, влияние других факторов на появление и высоту ножки Маха не исследовалось. Установить некоторые закономерности в зависимости высоты ножки Маха от амплитуды падающей У В и толщины слоя оказалось возможным лишь для мелких частиц, для которых зоны скоростной и тепловой релаксации много меньше толщины слоя ( / = 1 мкм). Расчеты для Мо = 1.5, Мо = 2, Мо = 3 и Мо = 5 (исключая горение частиц) показали, что при фиксированной начальной концентрации частиц в облаке появление ножки Маха практически не зависит от амплитуды падающей УВ, но зависит от толщины слоя смеси. Так, для ) = 2 см, > = 4 см имеет место регулярное отражение УВ от плоскости симметрии, а при 0 = 6 см, ) = 8 см - маховское. При этом, высота образовавшейся после вхождения УВ в облако ножки Маха со временем уменьшается, и при установлении распространения УВ в смеси стремится к постоянной величине. Предельная высота ножки Маха также зависит от ширины слоя и размера частиц и несколько меняется с изменением амплитуды падающей УВ. К примеру, при (1 = 5 мкм и Мо = 3 она меняется от 1.7 см при /) = 6 см до 2 см при /) = 8 см, а при 4 = 1 мкм и Мо = 3 от 1.4 см при I) = 6 см до 1,8 при /3 = 8 см, и при Мо = 2 и ) = 6 см составляет 1,2 см. [c.274]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология