Структура детонационной волны

Рис. 4. Структура детонационной волны в переменных объем — давление. 1 — ударная адиабата Гюгонио (адиабата Гюгонио в случае, когда тепловыделение равно нулю) 2 — адиабата Гюгонио 3 — пик Неймана 4 — конечное состояние в случае сильной детонации 5 — линия Ралея в — конечное состояние в случае слабой дефлаг-раийи 7 — начальное состояние.

Для того чтобы проанализировать структуру детонационной волны, следует рассмотреть три области несжатые газы, сжатые, но не прореагировавшие газы и полностью сгоревшие газы позади реакционной зоны. Главное различие между первоначальными зонами горения и зонами позади ударного фронта заключается в том, что в последних поддерживается относительно высокая температура и плотность сжатых газов (см. рис. XIV.6 и XIV. ). Следовательно, изучение свойств ударных волн представляет интерес ради выяснения их возможного влияния на химические реакции. [c.406]

СТРУКТУРА ДЕТОНАЦИОННОЙ ВОЛНЫ 209 [c.209]

Структура детонационной волны [c.194]

СТРУКТУРА ДЕТОНАЦИОННОЙ ВОЛНЫ [c.195]

Из этого результата вытекает ряд важных следствий, касающихся структуры детонационной волны. [c.204]

СТРУКТУРА ДЕТОНАЦИОННОЙ ВОЛНЫ 211 [c.211]

Выше были рассмотрены условия применимости уравнений (18) и (19). Эти два уравнения описывают структуру детонационной волны ЗНД в том случае, когда в волне протекает произвольная одноступенчатая реакция и выполнены предположения (1) — (8) из 3 главы 5 ). Однако при использовании определяемых формулами (18) и (19) решений возникают некоторые неясности. При математическом рассмотрении ударная волна занимает область от = —оо до I = +оо, в то время как пламя занимает область от некоторого конечного значения I до = +00 (для функций Аррениуса). Следовательно, две волны перекрываются, и для того, чтобы получить единственное решение задачи о структуре детонационной волны, необходимо в некоторой точке оборвать ударную вол-ну и сшить ее с началом волны горения. Точка обрыва может быть определена как точка, в которой выполняется условие [c.212]

ЦИИ В системе, состоящей из взвешенных в воздухе капель топлива. Обсуждались изменения уравнений Ренкина— Гюгонио, обусловленные наличием капель [ ]. В предположении О чисто гетерогенном механизме реакции анализировалась структура детонационной волны во взвеси и было найдено, что она аналогична структуре детонационной волны ЗНД [ ]. Экспериментальные исследования касались главным образом вопроса о нестационарном развитии детонации они показали [ ], что в этих волнах, но-видимому, доминирует гомогенный механизм реакции. [c.225]

Собственно структуру детонационной волны дает распределение тех же величин р, V, Т по координате х (для плоской волны), которое может [c.311]

Это противоречие между условием стационарности детонационной волны — равенством скорости раснространения для всех ее зон, и кинетическим условием воспламенения — повышением давления в ударной волне, необходимым для воснламенения с очень малой задержкой, как мы увидим, может быть устранено на основе реальной структуры детонационной волны, как она определяется из всей совокупности опытных данных. Среди них существенное место занимают особенности раснространения пламен- у пределов детонации. [c.346]

Рис. 3.1.6. Диаграмма рУ для детонации конденсированного взрывчатого вещества и структуры детонационных волн OA BJ и О А[В и волны

Детонационные волны были открыты Вертело и Вье-лем [ 1 и Малляром и Ле-Шателье [ ]. Чепмен [ ] и Жуге [ 1 впервые сформулировали гипотезы, которые дали возможность рассчитать скорость распространения детонации, а Зельдович Г), Нейман [ ] и Дёринг р] разработали основы теории структуры детонационной волны. Изложение этих вопросов и ссылки на обширную литературу по детонации можно найти в учебниках 1) и в недавних обзорах ]. [c.194]

I 2] СТРУКТУРА ДЕТОНАЦИОННОЙ волнь , 1д9 [c.199]

Результаты экспериментов по исследованию структуры детонации (например, экспериментов, описанных в работе [ ], в которых при изучении детонации в смесях, содержащих 70% Н2и30% О2 с добавкой Хе, применялся метод поглощения рентгеновских лучей, а также экспериментов, описанных в работе [ 1, в которой использовался метод отражения света) находятся в качественном согласии с моделью детонационной волны ЗНД. Большая часть расчетов структуры детонационной волны, использующих данные о скоростях реакций, которые, как полагают, соответствуют реальным горючим смесям, приводит к результатам, также хорошо согласующимся с моделью ЗНД. Наибольшее расхождение, о котором сообщалось в работе [2 ], относится к расчету детонационной волны, в которой протекает реакция разложения озона структура волны в этом случае описывается кривой типа кривой (1 на рис. 3 и 4. Однако ожидается, что использование полученных в последнее время улучшенных данных по скорости реакции разложения озона приведет к лучшему согласию с моделью ЗНД [2 ]. [c.208]

В таких высокореакт11вных смесях вместо детонационных волн, вероятно, возникал бы более или менее однородный взрыв. Вывод о том, что величина Аж в ударной волне по порядку величины равна нескольким длинам свободного пробега, бросает тень сомнения на законность использования уравнений сплошной среды при описании той части детонационной волны, которая расположена вверх по потоку. Исследование сильных ударных волн в нереагирующих газах, проведенное на базе кинетической теории (например, в работе [ Ч), приводит к значениям толщины ударных волн, которые почти вдвое превышают значения, полученные на базе континуальной теории, и находится в лучшем согласии с очень немногими доступными экспериментальными результатами. В литературе отсутствуют сообщения об исследованиях структуры детонационной волны, выполненных с ирименением кинетической теории, но следует ожидать, что такой ана-льз также приведет к более высоким значениям ширины той части детонационной волны, которая расположена вверх по потоку (ударная волна). Это увеличение не должно существенно изменить другие полученные выше выводы, касающиеся структуры волны. [c.209]

Дополнительные замечани.ч о слабых детонационных волнах. Весьма убедительным доводом против существования слабых детонационных волн являются результаты раздела 3) пункта б 2, касающиеся структуры детонационных волн. Слабые детонационные волны не могут [c.214]

В какой лш мере это повышенное давление отражения определяет структуру детонационной волны Для ответа на этот вопрос наблюдаемое давленне отражения следует сопоставить с тем, которое должно иметь место при отраженнп ударной волны с давлением /7ув= /)г=сопи (модель [c.328]

Рассмотрим прежде всего схему Зельдовича — Щелкина. Основная идея схемы, высказанная Щелкиным, заключается в том, что спиновая детонация возникает в тех случаях, когда благодаря сравнительной химической инертности смеси, воспламенение в плоской ударной волне (как это имеет место в обычной детонации) становится невозможным, и газовая смесь зажигается благодаря особого рода сильному возмущению...— излому фронта ударной волны, обладаюп ему более высокой температурой и плотностью, чем плоская ударная волна [42, стр. 501]. Развивая эту идею, Зельдович [8, 11] дает схематическую структуру детонационной волны (рис. 254), в которой плоский фронт, движущийся со скоростью стационарной волны, имеет излом 0 —0 , движущийся с той же скоростью по оси трубы и, соответственно, с повышенной скоростью, нормальной к излому. Это приводит к ряду следствий. [c.352]

Завершающее предетонационный период детонационное воспламенение возникает иногда па значительном расстоянии от первичного фронта иламенп, как в случае, приведенном на рис. 267 — известной фоторегистрации Бона [54]. Это — условия, близкие к пределам детонации с соответствующей структурой детонационной волны — низкочастотным, одпоголовым спином. Распространение па некотором отрезке пути, по крайней мере двух фронтов пламени, указывает на локализованный характер детонационного воспламенения, которое в этом случае ие охватывает всего сечения трубы. Это соответствует воспламенению в изломе ударной волны по схеме рис. 254. [c.363]

Было установлено также, что структура детонационной волны существенным образом влияет на скорость детонации, что существуют так называемые сильная и слабая детонации, распространяющиеся со скоростями, отличными от скорости классических детонационных волн Чепмена — Жуге, что имеет место взаимосвязь между интенсивностью инициирующей ударной волны и кинетикой химической реакции и т. д. [c.506]

Для того чтобы проанализировать структуру детонационной волны, следует рассмотреть три области в есжатые газы, сжатые, но не прореагиро- [c.406]

При меньшем тепловом потоке, согласно той же модели, потребуется более высокое давление в воснламехшющей ударной волне — / >1, хотя п меньшее, по сравнению с точкой 2, соответствуюш ей модели 3. Д. И. (на рис. 231). Приведенная на рис. 235 одна из таких промежуточных структур детонационной волны иллюстрирует тот факт, что в данной модели характеристики восиламеняющей ударной волны пе являются стро о фиксированными. [c.315]

Режимы недосжатой или сверхзвуковой B>Vг + С ) детонаций, которым соответствуют точки тина В" на детонационной адиабате, расположенные ниже точки 5/, или точки Ч—Ж, не реализуются, и поэтому соответствующий участок детонационной адиабаты на рис. 3.1.6, а показан штриховой линией. Невозможность этого режима, инициируемого ударной волной, следует из исследования структуры детонационной волны с учетом характерной для существующих ВВ кинетики химической реакции тепловыделения. [c.263]

Численные расчеты различных структур детонационных волн в аэровзвесях унитарного топлива с анализом влияния кинетики горения частиц и закона трения имеются в статье Р. И. Пигма-тулина, П. Б. Вайнштейна, И. Ш. Ахатова (1980). [c.430]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология