Ориентация частиц в потоке

Для частицы заданной формы задача определения коэффициента конвективного массообмена сводится к определению числа sh и силы сопротивления частицы. Поскольку последняя зависит от ориентации частицы в потоке, то, как видно из (3.42), число Шервуда также зависит от ориентации частицы в потоке. В частности, для реагирующей сферической частицы sho =. 7, где / = kl(k + + 1) (k 00, (7 1) спла сопротивления f=fox, где/—безразмерный вектор, равный отношению силы сопротивления/р данной частицы к величине стоксовой силы сопротивления твердой сферы радиуса а shn=l при / -voo, что совпадает с результатами работы [24]. [c.258]

Ориентация частиц в потоке [c.55]

Уравнение диффузии (2.6.4) и тензор напряжений выражаются через моменты функции распределения, которые описывают среднюю ориентацию частиц в потоке. В этом параграфе, исходя из общих результатов, полученных в предыдущей главе, рассмотрим моменты функции распределения для случая, когда нет сторонних моментов сил и когда, следовательно, скорость вращения эллипсоида вращения по (2.4Л0) определяется выражением [c.55]

Тензор напряжений суспензии в поле выражается через моменты функции распределения, которые определяют среднюю ориентацию частиц в потоке и в поле. Моменты функции распределения в рассматриваемом случае могут быть определены так же, как в 3 главы 3, где был рассмотрен более простой случай. [c.78]

Для частиц, которые мы представляем в виде удлиненных эллипсоидов вращения, оптическая ось должна совпадать с нанравлением преимущественной ориентации частиц в потоке. Это направление характеризуется углом между направлением оптической оси и направлением потока. На рпс. 22 представлены скорость потока V, градиент скорости g, оптическая ось среды I и угол я. [c.52]

Влияние формы проявляется также в различной ориентации частицы в потоке, вследствие чего частица двигается (В потоке с переменной скоростью. В зависимости от ориентации частица может парить или взлетать при одной и той же скорости потока. [c.210]

Под влиянием вибраций наблюдается понижение предельного напряжения сдвига, что обуславливается перераспределением (гомогенизацией) всей массы. При этом происходит разрушение ячеек, в которых заключена жидкость. Весь существующий каркас в высококонцентрированных суспензиях (пастах) разрушается, и отдельные твердые частицы ориентируются по направлению течения потока После вибрации пастообразные материалы по своим свойствам приближаются к капиллярнопористым телам. Авторами статьи было показано, что полное разрушение каркаса и ориентация частиц в потоке достигается для некоторых пастообразных материалов (независимо от их природы и исследованного [c.342]

Рис. 40. Влияние скорооти течения ва ориентацию частиц в потоке а -суспензии и золи в -эмульсии в -растворы ВМС

Несколько утрируя роль различных признаков того или иного структурного состояния дисперсных систем, можно сказать, что неструктурированная система — это система, которая исчерпывающе характеризуется единственным параметром — концентрацией дисперсной фазы. Отсюда следует, что ее структурное состояние не зависит от интенсивности деформирования и, следовательно, она является ньютоновской жидкостью. Это следует из постулата Ребиндера изменение вязкости всегда является результатом изменения структуры дисперсной системы. Такой вывод правомерен, если концентрация является параметром структурного состояния системы. Параметр состояния — это величина, от которой зависят реологические свойства дисперсной системы. Полагая концентрацию единственным параметром структурного состояния, мы игнорируем такие факторы, как анизодиаметрия и возможность ориентации частиц в потоке, деформируемость капель эмуль- [c.680]

Каждой скорости сдвига в условиях стационарного течения соответствует установившаяся (равновесная) степень разрушения структуры (или степень ориентации частиц) в потоке [23]. Задавая постоянное напряжение сдвига и исследуя кинетику развития деформации до выхода на постоянную скорость стационарного течения, мы далее снимаем действующее напряжение и наблюдаем кинетику спада эластической деформации до постоянного значения, соответствующего остаточной (вязкой или пластической) деформации. Этот метод позволяет измерять модули упругости (эластичности), предельное напряжение сдвига и эффективную вязкость в условиях установившегося течения при малых скоростях сдвига, т. е. малых напряжениях. Б этой области мо/тшо легко исследовать и процессы рс.чаь сацин по кинетике спада напря- [c.15]

Третья ветвь кривой (рис. 28, участок III) течения реализуется при очень больших напряжениях сдвига и не для всех систем. Состояние системы характеризуется разрушением надмолекулярных структур, межмолекулярных узлов связей и ориентацией частиц в потоке. Течение жидкости на участке III подчиняется закону Ньютона. При этом вязкость снова становится независимой от напряжения и скорости сдвига. Эту вязкость назвали второй (наименьшей) ньютоновской вязкостью или предельной вязкостью Т1оо. [c.97]