Шервуда число

Здесь Кп — диффузионное число Нуссельта (или число Шервуда 8Ь) Рг — диффузионное число Прандтля (иногда его называют числом Шмидта 8с) Ке — число Рейнольдса I — характерный линейный размер (обычно диаметр твердой частицы или ее гидравлический радиус). [c.104]

При плоском входном профиле скорости, когда формирование гидродинамического и диффузионного пограничных слоев происходит одновременно, наблюдается некоторое увеличение числа Шервуда на начальном участке и для Ч имеем [c.143]

Число Шервуда представляет собой меру интенсивности молекулярного и конвективного диффузионного переноса. При 5с << 1 можно пренебречь конвективной диффузией и толщина диффузионного пограничного слоя становится равной [c.160]

Среднее по времени число Шервуда [c.187]

Таблица 4.1. Числа Шервуда для плоского канала

Локальную характеристику массообмена (число Шервуда) находят по известному профилю концентрации [c.140]

В области концентрационной неустойчивости и асимметрии профиля концентрации для обобщения использовано среднее значение числа Шервуда [c.148]

В качестве базового процесса при двустороннем селективном отсосе также принят массообмен в канале с слаборастворимыми стенками при линейно меняющейся концентрации на стенке. При этом были получены следующее соотношение для числа Шервуда [c.149]

Числа Нуссельта и Шервуда определяют по градиенту безразмерной температуры или концентрации на стенке [c.135]

Уравнения для определения числа Шервуда для аппаратов с плоской и трубчатой мембранами [c.176]

В качестве первого приближения примем число Шервуда равным 2, что справедливо для покоящегося шара в неограниченной среде. Пусть в результате реакции концентрация реагента на поверхности частицы падает до нуля. Тогда скорость превращения реагента, отнесенная к единице объема просветов между частицами слоя при порозности г 1, можно выразить произведением [c.311]

Из этой формулы легко получить выражение для числа Шервуда, которое в простейшем случае при <(3с,7(9/г > = О примет вид [c.129]

И для числа Шервуда устанавливается выражение [24] [c.257]

Для частицы заданной формы задача определения коэффициента конвективного массообмена сводится к определению числа sh и силы сопротивления частицы. Поскольку последняя зависит от ориентации частицы в потоке, то, как видно из (3.42), число Шервуда также зависит от ориентации частицы в потоке. В частности, для реагирующей сферической частицы sho =. 7, где / = kl(k + + 1) (k 00, (7 1) спла сопротивления f=fox, где/—безразмерный вектор, равный отношению силы сопротивления/р данной частицы к величине стоксовой силы сопротивления твердой сферы радиуса а shn=l при / -voo, что совпадает с результатами работы [24]. [c.258]

Для массопередачи между внутренними слоями маленького пузырька (или капли) и поверхностью число Шервуда колеблется в пределах 10 < ЗЬ < 25. Меньшей величиной пользуются, когда внутренняя среда инертна, а большую применяют при свободном внутреннем движении 9в-э8 Для тонкой пленки жидкости, стекающей по насадке, число 8Ь лежит в указанном интервале. [c.154]

Хортон и Франклин, приняв за основу предположение Льюиса и Шервуда о том, что абсорбция в тарельчатой колонне происходит неравномерно (на верхних тарелках аппарата интенсивно поглощаются легкие компоненты, а на нижних — относительно тяжелые компоненты) предложили рассчитывать абсорбцию покомпонентно, ориентируясь на коэффициент поглощения, для интервалов колонны, в которых располагается наибольшее число тарелок, связанных с поглощением данного компонента, или где происходит в основ- [c.83]

С. Числа Нуссельта и Шервуда. Коэффициент теплоотдачи а входит также и другой безразмерный параметр, число Нуссельта [c.19]

Числа Нуссельта и Шервуда, если их выразить через соответствующую проводимость ф, эквивалентны параметру ёф /Гф, где Гф — коэффициент обмена для субстанции ф. Коэффициент обмена Гф, кг/(м-с), равен Хкр, если речь идет о теплообмене, и рб, если рассматривается массообмен. Следует отметить, что такую же размерность имеет динамическая вязкость. [c.19]

Сравнение с экспериментальными данными. Сравнение зпачений чисел Nu, рассчитанных с помощью (9), с экспериментальными результатами, полученными в [1, 12—18] по коэффициентам тепло- и массообмена при обтекании воздухом и жидкостью плоских пластин, показано на рис. 1. Поскольку существует аналогия между процессами тепло-и массообмена, числа Шервуда ЗЬ/, полученные в экспериментах по массообмену, также можно использовать для проверки уравнения (9). [c.244]

На рис. 2 в добавлении к проверке экспериментальных значений, приведенной на рис. 1, представлены приведенные числа Шервуда, взятые из работ по исследованию массоотдачи с числами Шмидта от 1,2 до 680. На рис. 3 приведены данные для чисел Прандтля и Шмидта от 2 до 10 и порозности слоев от 0,26 до 0,63. Кривые — результат расчетов по уравнению (2) для постоянных чисел Рг и Зс с / =1. Из рисунка видно, что, так же как и на рис. 1 и 2, измеренные значения отклоняются от расчетных [см. уравнение (2)] не более чем на 15%. [c.261]

Погрешность в определении координаты центра полосы при использовании микрофотометра равна 0,1 Ь (где Ь — ширина полосы на. интер-ферограмме). Это соответствует порогу чувствительности 5-10 мол. доли при Р = = 1,6 МПа. Ошибка в определении локального числа Шервуда лежнт в пределах 3— 6% [43]. [c.140]

При одностороннем массообмене в плоском канале рассчет-ные соотношения для средне-массовой концентрации и числа Шервуда имеют вид [c.144]

Обнаруженная закономерность распределения концентрации в канале с двусторонним отсосом соответствующим образом сказалась на числах массообмена. На рис. 4,22 показано отношение локальных значений числа Шервуда для нижней (Sha) и верхней (Sh ) стенок как функция Gz — четко фиксируется максимум значения Sha/Sh в начальной области концентрационной неустойчивости, далее за счет истощения смеси и конвективного перемешивания асимметрия массообменных процессов на пластинах ослабляется, С ростом интенсивности отсоса (Pei ) и вызванным этим увеличением потенциала концентрационной неустойчивости (см. уравнение 4.67) наблюдается усиление асимметрии процессов массообмена — на рис. 4.22 большим критическим значением чисел Релея Rae при том же значении чисел Рейнольдса соответствуют более высокие значения отношения Sha/Shf . [c.147]

Даже если учесть, что число Шервуда при плотной упаковке частиц пол5П1ается [11] на порядок выше 2 и что возможно его увеличение в результате 1урбулизации потока, то вывод автора остается справедливым. — Прим. ред. [c.312]

Количественное исследование влияния этих параметров требует детального знания механизма собственно массопередачи, без химической реакции. При движении жидкости вдоль твердых поверхностей в дисперсной системе рассматривают главным образом стационарную диффузию через образовавшийся пограничный слой. Модель нестационарной диффузии, соответству-юш ая случаю потока по подвижной (мобильной) поверхности, удовлетворяет уравнениям пенетрационной теории. В ограниченных застойных зонах массопередача также происходит путем нестационарной диффузии. Окончательный коэффициент массопередачи р выражается безразмерным числом Шервуда ЗЬ, а порядок его величин для некоторых слзгчаев приводился выше (стр. 154). [c.162]

Аналогичный числу Нуссельта параметр для массооб-мепа называется числом Шервуда [c.19]

Значения чисел Нуссельта и Шервуда изменяются более широко, чем значения числа Стентона. Обычно они превыи1ают единицу и могут быть оценены отношением /. к толщине ламинарного слоя, прилегающего к поверхности раздела (толщине так называемой неподвижной пленки), который оказывает сопротивление процессу переноса и целом в той же степени, что и действительное течение. Как правило, толщина этой пленки значительно меньн1е характерного размера. [c.19]

Рис. 5. Сриппенпс результатов, полученных нз (27), с экспериментальными данными (точ сн) различных апторов по средним числам Нуссельта и Шервуда для всех режимов свободной конвекции на изотермических вертикальных пластинах

Свободноконвективные течения, тепло- и массообмен Кн.2 (1991) -- [ c.14 , c.359 , c.371 , c.373 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.549 ]

Свободноконвективные течения тепло- и массообмен Т2 (1991) -- [ c.14 , c.359 , c.371 , c.373 ]

Ионный обмен (1968) -- [ c.284 ]

Введение в мембранную технологию (1999) -- [ c.397 , c.428 ]

Динамика многофазных сред Часть 1 (1987) -- [ c.13 , c.172 , c.174 , c.175 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология