Измерение скоростей горения по методу бунзеновской горелки

Продукты сгорания остаются слегка светящимися на значительном расстоянии вдоль своего пути, образуя так называемый внешний конус это свечение прекращается вследствие охлаждения и перемешивания с окружающей атмосферой. В богатых смесях оно сохраняется дольше вследствие вторичного догорания (диффузионное пламя, см. гл. XIII). Несветящийся поток горячих газов можно легко сделать видным с помощью метода теневой фотографии (фиг. 12). Его резко выраженные очертания не нарушаются конвекцией на значительном расстоянии Б разбавленных пламенах, однако, трение на поверхности раздела между потоком и покоящейся атмосферой может повести к колебательному движению (мерцание, см. фиг. 12). Слой продуктов сгорания не защищает исходную смесь полностью от смешения с окружающей атмосферой как показывают измерения скоростей горения по методу бунзеновской горелки (гл. XI, раздел 6) и температур пламени (гл. XIX, раздел 3). Это понятно, так как основание конуса находится в граничном слое и таким образом остается незащищенным. [c.206]

ДЛЯ случая пропан-воз-душной смеси с максимальной скоростью горения. Даггер [9] для опре-делеиня скорости горения использовал метод измерения площади внешнего контура пламени по фотографиям пламени на простой бунзеновской горелке, Результаты измерения представлены в виде формулы 5 = 0 + t" , где t — начальная температура в С, а 6 и с — константы. Опыты Брезе [10] были выполнены по методу измерения угла наклона пламени на бунзеновской горелке, Полученные результаты соответствуют линейной зависимости скорости горения от начальной температуры, В опытах Джонстона [11] скорость горения определялась ио методу измерения угла наклона конуса пламени на сопловой горелке. Результат измерения экстраполировался к (uD)- = О для получения истинного значения скорости горения (ы — скорость течения D — диаметр сопла). Таким образом, исключается погрешность, возникающая из-за влияния пограничного слоя и охлаждения на срезе сопла. Результаты измерений Джонстона описываются следующей зависимостью S = а ехр [m t — о)], где акт — константы, причем а имеет смысл скорости горения при начальной температуре [c.140]

На рис. 7.6 приведена схема экспериментальной установки, позволяющей воздействовать на пламя бунзеновской горелки ультразвуковыми волнами. Внутренний диаметр трубки горелки равен 6 мм ультразвуковые волны падают на конус фронта пламени снизу, со стороны потока несгоревщего газа. Были получены фотографии пламени и определена скорость горения по методу измерения площади поверхности пламени. Некоторые результаты опытов приведены в табл. 7.4. Действие ультразвуковых волн вызвало увеличение скорости горения примерно на 14%. При этом фронт пламени независимо от наличия или от отсутствия ультразвука оставался ровным. Этот факт свидетельствует в пользу того, что ускоряюн ее действие ультразвука на распространение пламени осуществляется подобно действию мелкомасштабных пульсаций, которое будет рассмотрено в следующем параграфе. [c.148]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология