Теневые фотографии

Рис. 3,8. Теневая фотография косого скачка уплотнения при сверхзвуковом обтекании конуса

Рис. 10.21. Теневые фотографии сверхзвукового обтекания ромбовидного профиля под нулевым углом атаки при М) = 1,7. Полу-угол при вершине ромба а) ш = = 7°, б) (й = 12°, в) ш = 14°

Для сравнения на рис. 7.9 приведены экспериментальные точки, которые при одном и том же значении опытной постоянной (с = Са) располагаются близко к теоретической кривой в области значений —0,4< пг<0,4, но отходят от нее при т>0,5. Этот результат, обнаруживаемый также и на теневых фотографиях струи, можно объяснить следующим образом. При выводе формулы (10) мы предполагали, что турбулентность в пограничном [c.374]

Рис. 7.41. Контур расширяющейся части первой бочки сверхзвуковой струи. Кривые — по теневой фотографии струи, точки — расчет по шести сечениям — М = 2,0, N = 6,43, р = 5, 2 — М = 1,0, N = 24,0

Рис. 10.30. Теневая фотография околозвукового обтекания единичного профиля при Мг < 1,0 (М] = 0,87)

Рис. 10.34. Теневая фотография околозвукового обтекания единичного профиля при М[ > 1,0

На фиг. 14 показана теневая фотография, полученная при расстоянии до экрана 1 = м, которое в данных условиях соответствует 61/6=0,25. Согласно фиг. 12, при таком значении 61/6 не должно быть каустических линий. На фотографии отчетливо видно увеличение освещенности проекции за счет уменьшения площади исходного треугольника, изображенного пунктирными линиями. Координата 61 показывает положение геометрической проекции [c.36]

На фиг. 15 приведена теневая фотография, полученная при расстоянии до экрана Ь = 2 м, что соответствует 61/6 0,75. Согласно фиг. 12, каустическая линия появляется впервые при значениях 61/6=0,67, т)1 = 1,25 (табл. 1). Каустическая линия не строго параллельна стенке, поскольку толщина пограничного слоя при свободной конвекции на вертикальной плоской пластине зависит от высоты. [c.36]

Фиг. 15. Теневая фотография ламинарного теплового пограничного слоя, полученная при использовании диафрагмы с треугольным отверстием

На фиг. 16 и 17 показаны теневые фотографии, полученные при расстояниях до экрана Ь, равных 5 и 7 м. Эти расстояния соответствуют значениям 61/6 = 1,25 и 61/6 = 1,75. Согласно фиг. 12, в этих случаях должны наблюдаться две каустические лннии. При значительно больших расстояниях каустические линии проходят через точки пересечения асимптот, огибающих (фиг. 12) с экраном. [c.38]

На фиг 15—17 наряду со значительно размытыми контурами наблюдаются интерференционные полосы, обусловленные дифракционными явлениями. Количественная расшифровка таких теневых фотографий представляет значительные трудности (см. также разд. 3.4). Тем не менее приведенные фотографии качественно подтверждают теорию, изложенную в предыдущем разделе. [c.38]

Рис. 20.1. Электрофоретическая теневая фотография для плазмы крови человека.

Рис. 20.8. Теневые фотографии для опыта с фумаразой, проводимого в ультрацентрифуге при 50 400 об/мин.

На рис. 20.8 приведены теневые фотографии для опыта с ферментом фумаразой в ультрацентрифуге, имеющей скорость 50400 об/мин. Обе нижние фотографии сделаны через 35 и 70 мин после верхней. При наличии дополнительных компонентов с различными скоростями седиментации на фотографии появятся дополнительные пики. Поэтому ультрацентрифуга используется в анализе сложных смесей, например плазмы крови. [c.614]

Рис. 5. Теневые фотографии сажи из ацетилена (а) и из углекислоты (б).Х 7000

Полученную радиоактивную сажу исследовали в электронном микроскопе и сравнивали с сажей из ацетилена. Теневые фотографии обеих саж (рис. 5) показывают, что по структуре и размерам частиц (10 —10 см) они близки друг к другу. Рентгеноструктурный анализ показал, что обе сажи представляют собою -графит. Восстановительную способность саж сравнивали по трикальцийфосфату. Результаты опытов показали, что обе сажи обладают практически одинаковой восстановительной способностью-(табл. 1). [c.12]

Рис. 130. Теневые фотографии сыворотки крови

Теневые фотографии используются также в другом способе, который является видоизменением предыдущего метода. Этот способ дает сведения не только о числе протеинов, обладающих различной подвижностью, и об их электрофоретических подвижностях, но и о количестве каждого из них [25]. Путем соответствующего подбора диафрагм можно получить целый ряд фотографий, отражающих изменения показателя преломления для различных границ. Если синхронизировать процесс переключения диафрагмы из одного положения в другое с движением фотопластинки, то после непродолжительного электрофореза получается фотография, аналогичная изображенной на рис. 131, на котором представлена фотография, полученная с помощью этого метода для нормальной плазмы крови [26]. Вершина, обозначенная через Д соответствует границе для альбумина, а, Р, у— трем глобулинам, Ф — фибриногену следует подчеркнуть, что в этом методе достигается очень быстрое разделение плазмы крови на пять составляющих ее протеинов. Размеры Н площадей под соответствующими вершинами [c.718]

Другая вихревая зона образуется всегда у границы потока с окружающей атмосферой, простирающейся вверх от края отверстия в этой зоне происходит смешение газа с окружающей атмосферой. Этот граничный слой, который простирается вверх на значительную высоту, виден на теневой фотографии газового потока, показанной на фиг. 32. Вдоль этой зоны пламя может распространяться вниз до края отверстия, при условии, если разбавление газа в граничном слое не сделало смесь негорючей. В опыте, показанном на фиг. 31, применялась бедная смесь н граничный слой был слишком разбавленным. Поэтому было необходимо ввести препятствие внутрь газового потока, где разбавление не имело места. Если сделать смесь достаточно богатой, граничный слой становится горючим и допускает распространение пламени вниз к краю отверстия, где оно прочно [c.199]

Ф и г. 32. Теневая фотография газовой струи, выводящей из трубки, показывающая граничный слой (Махе). [c.200]

Фиг. 49. Теневая фотография волны сжатия около 1м впереди фронта пламени Бон, Фрэзер и Уилер).

Рис. 12. Теневые фотографии различных сортов стеклообразного кремнезема, на которых видна зернистость [2].

В синтетических сортах вода распределена равномерно, но при производстве плавленого кварца в каждой кристаллической частице при плавлении возникает градиент концентрации гидроксилов, который существует и в готовом стекле, обусловливая локальные флуктуации показателя преломления. Не видимые невооруженным глазом, они ясно проявляются на теневых фотографиях (рис. 12). [c.56]

На рис. 6 приведены фотографии пламени у плоской проницаемой стенки, полученные методом теневой фотографии с подсветом искровым разрядом (экспозиция т 3-10 БЛО сек). Видно, что зона горения неоднородна, состоит из хаотически переплетенных поверхностей и очагов горения, пронизывающих более холодные объемы газа. Такая структура зоны горения качественно подтверждается также результатами измерения температуры газа при помощи малоинерционного термометра сопротивления. На рис. 7 дана типичная осциллограмма изменения температуры пламени, измеренная в пористой трубе диаметром 50 мм х = = 400 мм), на расстоянии 5 мм от стенки. Пульсации температур с разными амплитудами и частотами указывают на то, что термометр сопротивления в данной точке пограничного слоя поочередно омывается объемами газов разных размеров и разных температур, иЗiMeняющиx я в широких пределах от средней величины. [c.35]

Для получения теневых фотографий рекомендуется использовать не монохроматический свет, а свет, состоящий из смеси с диапазоном длин волн Ал, который можно получить, например, пропустив излучеиие угольной дуги с непрерывным спектром через цветной фильтр со сравнительно широкой полосой пропускания. Дифракционные картины, соответствующие различным длинам волн Я этой полосы, накладываются друг на друга и меньше иска-/кают теневую картину. [c.56]

При определении площади поверхности фронта пламени этим методом возникает еще одна серьезная проблема. Например, как показано на рис. 6.3, положения фронта пламени, полученные обычной фотографией (яркая полоса, видимая невооруженным глазом), шлирен- и теневой фотографией, различаются. Тогда какое же из них использовать при определении скорости горения Есть различные подходы, приемлемость того или другого еще дискутируется. Эта проблема, включающая и оптический аспект, является предметом дальнейших исследований. Предполагается, что правильному определению скорости горения соответствует внутренняя граница фронта пламени на теневой фотографии. Эта граница является нижней границей градиента температуры во фронте пламени. Однако есть данные, что из-за оптических факторов такой выбор неверен. С сокращением расстояния I [c.116]

Шеферда и Перротта [22]. Если поднимаюш,иеся из плампеи вверх горячие газы пересекают расходящийся пучок световых лучей, освещающий экра ,, то на экране возникают тени. При теневой фотографии на место экрана помещается фотопленка или фотопластинка. Возникновение теней можно объяснить следующим образом. Представим себе полую сферу из тонкого стекла, помещенную на пути расходящегося светового пучка от точечного источника света. На экране мы увидим на общем равномерно освещенном фоне узкую темную полосу в виде окружности и прилегающую к ней с внутренней стороны полосу повышенной яркости, имеющую ту же форму. Темная полоса соответствует истинной геометрической тени от поверхности сферы. Лучи света, попадающие на внешние края сферы (по касательной), преломляются внутрь, так как показатель преломления стекла больше, чем воздуха. Эти добавочные лучи и приводят к усилению освещенности внутренней полосы то же место экрана, на которое они должны были бы попасть, если бы не встретили на своем пути препятствия, оказывается теперь слабо освещенным. Все остальные [c.161]

Продукты сгорания остаются слегка светящимися на значительном расстоянии вдоль своего пути, образуя так называемый внешний конус это свечение прекращается вследствие охлаждения и перемешивания с окружающей атмосферой. В богатых смесях оно сохраняется дольше вследствие вторичного догорания (диффузионное пламя, см. гл. XIII). Несветящийся поток горячих газов можно легко сделать видным с помощью метода теневой фотографии (фиг. 12). Его резко выраженные очертания не нарушаются конвекцией на значительном расстоянии Б разбавленных пламенах, однако, трение на поверхности раздела между потоком и покоящейся атмосферой может повести к колебательному движению (мерцание, см. фиг. 12). Слой продуктов сгорания не защищает исходную смесь полностью от смешения с окружающей атмосферой как показывают измерения скоростей горения по методу бунзеновской горелки (гл. XI, раздел 6) и температур пламени (гл. XIX, раздел 3). Это понятно, так как основание конуса находится в граничном слое и таким образом остается незащищенным. [c.206]

Отметим некоторые другие явления, свойственные детонации. На фиг. 48 показана прекрасная фотография [95] детонации возникающей в исходном газе перед быстро движущимся фронтом пламени. Фотография проанализирована [95] на фиг. 48а. Снимки такого типа получались и ранее другими исследователями [96]. Фиг. 48 относится к влажной смеси 2С0- -02 в трубке диаметром 1,3 см. Пламя входит в правом верхнем углу снимка со скоростью 1275 м/сек., будучи уже в конце преддетонадионного периода (предыдущие стадии распространения не попали на снимок). Перед фронтом пламени образуется ударная волна, расстояние которой от фронта пламени быстро уменьшается. Фиг. 49 представляет теневую фотографию, когда [c.250]

Фиг. 50. Теневая фотография волны сжатия около 10см впереди фронта лламени [Бон, Фрэзер и Уилер).

Рис. 8, Теневая фотография по-токаме тана, вытекающего из трубки в атмосферу (Льюис и Эль(5е).

Справочник химика 21

Химия и химическая технология