Колебательные и вращательные состояния двухатомных молекул согласно классической теории

Кинетическая энергия. Чтобы описать колебательные и вращательные состояния двухатомных молекул, возможные согласно классической теории, необходимо прежде всего получить выражения кинетической и потенциалгаой энергий для этих видов движений двухатомной молекулы. Зная выражения кинетической и потенциальной энергий, можно составить уравнения движения и в результате их решения получить значения координат, описывающих колебания и вращения двухатомной молекулы как функции времени, т. е. описать ксглебания и вращение молекулы согласно классической теории. [c.301]

Возможные согласно классической теории колебательные и вращательные состояния двухатомной молекулы мы рассмотрим в таком приближении, в котором колебания и вращение полностью разделяются. Для этого мы используем приближенное выражение для кинетической энергии (ХХУП, 26), пригодное при условии, что колебания малые, т. е. что д ч . При этом условии для колеба- ний и вращения мухатомной молекулы функция Гамильтона Н и полная энергия Е выразятся в виде [c.305]

Как было показано в предыдущйх главах, многие особенности вращательного и колебательного движения молекул удается объяснить на основе классической теории взаимодействия света с веществом. В противоположность этому электронное движение и электронные спектры могут быть рассмотрены достаточно строго только в рамках квантовомеханических представлений. Согласно этим представлениям каждое состояние электронной оболочки молекулы характеризуется полными орбитальным Ь и спиновым 5 моментами количества движения. Ввиду наличия у двухатомной молекулы аксиальной симметрии, важное значение имеет проекция момента Е на выделенное направление, которая задается величиной соответствующего квантового орбитального числа Л. Электронные состояния молекул, которым отвечают значения Л=0, 1, 2, 3,. .., обозначаются соответственными символами 2, П, Л, Ф,. .. [c.65]