Теплообмен между серыми поверхностями

Теплообмен между серыми поверхностями................310 [c.276]

Теплообмен при излучении. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными поверхностями, расположенными так, что излучение одной из них обязательно попадает на другую без потерь (рис. 11-5). Допустим, что одна поверхность - абсолютно черная, ее температура Т , другая - серая, ее температура Т, а поглощательная способность А, причем Т > Tq. Баланс лучистого теплообмена между поверхностями определится уравнением [c.274]

Теплообмен между серыми поверхностями................810 [c.276]

Теплообмен между серыми поверхностями [c.310]

При лучистом теплообмене между серыми поверхностями с угловыми коэффициентами, отличными от единицы, необходимо видоизменить уравнение (28. 32), умножив правую часть на Ф12, как это следует сделать и с уравнением (28. 33). [c.399]

Лучистый теплообмен между двумя поверхностями зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Для двух параллельных плоскостей или [c.107]

Теплообмен излучением между двумя плоскими параллельными серыми поверхностями неограниченных размеров (рис. 2.27, а) [c.196]

Теплообмен излучением между невогнутой серой поверхностью 1 н облегающей ее серой поверхностью 2 (рис. 2.27,6), которые вместе образуют замкнутую систему [c.196]

Теплообмен излучением между поверхностями твердых тел. Для двух неограниченных параллельных серых плоскостей тепловой поток д, передаваемый через диатермическую среду от более нагретой поверхности к менее нагретой, вычисляется по формуле [c.262]

Таблица 4.5. Лучистый теплообмен между диффузно-серыми поверхностями 114 Таблица 5.1. Сравнение эффективности теплообмена при кипении

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ДИФФУЗНО-СЕРЫМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ [c.109]

Лучистый теплообмен между диффузно-серыми поверхностями [c.114]

Klya hko L. S., J. Heat Transfer, 85, 355 (1963). [Имеется перевод Клячко. К вопросу о теплообмене между газом и шаровой поверхностью в условиях совместного действия свободной и вынужденной конвекции.— Труды амер. о-ва инж.-мех., сер. С, Теплопередача, 1963, № 4, с. 80.1 [c.667]

В (Случае, если стенки, между которыми происходит лучистый теплообмен, не являются серыми поверхностями, нужно при помощи уравнений (14-25) и (14-28) выразить монохроматическое излучение. Полное количество тепла, которое теряет поверхность г благодаря лучистому обмену, определится путем интегрирова1н я по всем длинам волн [c.501]

Лучистый теплоойиен между двумя поверхностяни зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Лучистый. теплообмен между двумя параллельнмйи плоскостями или поверхностями, образующими замкнутый объем, определяется по уравнению [c.136]

Связь между лучеиспускательной и поглощательной способностями тела устанавливается законом Кирхгофа. Для вывода его рассмотрим теплообмен между двумя параллельными, близко расположенными (настолько, что излучение каждой из них обязательно попадает на другую) поверхностями, из которых одна, характеризующаяся абсолютной температурой Т, лучеиспускательной способностью Е и коэффициентом поглощения Л — серая, а вторая — абсолютно черная (рис. 2-27). Составим энергетический баланс для серой поверхности при Г> Гц. Серая поверхность излучает с каждого квадратного метра поверхности ккал1м -ч, причем вся эта энергия поглощается полностью второй поверхностью. Последняя, в свою очередь, излучает на нее Е ккал1м -ч, из этого количества Е А ею поглощается, а Е (1— ) отражается, вновь попадает на абсолютно черную поверхность и полностью ею шглощается. Следовательно, баланс [c.52]

Изложение теории лучистого теплообмена между любыми двумя поверхностями, образующими замкнутую систему, связано с рассмотрением двух вопросов 1) в какой степени одна поверхность видит другую и 2) каковы их испускательные и поглощательные характеристики. Единственный случай, когда первый из этих вопросов может не рассматриваться (вследствие того, что одна поверхность полностью видит другую) — это теплообмен между двумя бесконечными параллельными плоскостями. Рассмотрим серую плоскость I, поверхность Л] которой со степенью черноты и поглощательной способностью еь расположена против серой поверхности Лг, степень черноты и поглощательная способность которой равны ег- В единицу времени с единицы площади плоскость 1 излучает 810X1 тепла из этого тепла часть 8г поглощается плоскостью 2, а часть (1—82)81 отражается обратно на плоскость Л1 и поглощается ею и т. д. Результирующее излучение, поглощенное плоскостью Лг, выражается бесконечным геометрическим рядом [c.94]

Замкнутт система серых поверхностей, заполненная серым газом с равномерной температурой. Для начала рассмотрим случай серого газа. Под серым газом в данном случае понимается такой, поглощательная способность которого а для излучения от любого источника равна степени черноты е. И степень черноты, и поглощательная способность зависят от длины пути луча. Если для излучения от одной зоны к другой пропускательная способность газа равна т= 1—а, то пропускательная способность для вдвое большей средней длины пути луча между зонами составит — утверждение, справедливое только для серого газа, не изменяющего качества пропускаемого им излучения. Задачу можно считать решенной, если определить результирующий лучистый теплообмен между какими-нибудь двумя зонам источника и стока (<7j->2 ) между какой-нибудь зоной источника [c.148]

Для изучения распределения поверхностей теплообмена дисперсных теплоносителей по высоте теплообменного аппарата, а также выявления зависимости между поверхностями твердых компонентов [116] были проведены две серии экспериментов. В первой серии пылегазовый поток (газ — мелкие частицы — 2) двигался снизу вверх и одновременно в том же направлении перемещались крупные частицы монодисперсного материала (прямоток). Во второй серии опытов крупные частицы двигались сверху вниз, а навстречу им — пылегазовый поток (противоток) (см. рис. 48). Эксперименты были г.роведены в неизотермических условиях. [c.169]

Текуч ев А. Н., Теплообмен при неселективном излучении через прозрачную плоскапараллельную пластинку между двумя серыми параллельными поверхностями, Труды Рязанского радиотехнического института, т. 4,, 1958. [c.666]

Эффективную температуру отраженных молекул можно найти из баланса энергии между цилиндром и окружающими его телами. При составлении баланса допускается, что распределение температуры по окружности на поверхности цилиндра постоянно. При этом теплообмен излучением не зависит от плотности газа и сравним с конвективным теплообменом, т. е. необходимо учитывать излучение. Допускается, что дилиндр излучает и поглощает энергию независимо от длины волны, т. е. является серым телом. Если взять элемент йР на передней стороне цилиндра, то энергия поступательного движения, приносимая падающими молекулами на единицу поверхности в единицу времени может быть вычислена по уравнению (199). Соответствующая энергия, приносимая к элементу йР задней поверхности цилиндра, [c.91]

В инженерных расчетах теплообмен излучением между телами, разделенными прозрачной (диатермичной) средой, проводится в предположении о том, что излучающие поверхности — серые и их излучение— диффузное с постоянной плотностью на изотермических участках поверхности. [c.73]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология