Силы действующие свободные

Определим силу действия свободной струи, вытекающей из отверстия или насадка, на неподвижную стенку. Эта задача является частным случаем рассмотренной в предыдущем параграфе задачи определения силы действия потока на стенки канала. Рассмотрим сначала стенку конической формы с осью, совпадаю- [c.169]

Свободные колебания. Рассмотрим свободные колебания упругой линейной консервативной системы с одной степенью свободы (см. рис. 3.1, а). В соответствии со вторым законом Ньютона тх = —Ру, где Ру — сила упругости или восстанавливающая сила, действующая на тело со стороны упругой связи (пружины). Полагая, что Ру = О при X =0, для линейной упругой системы с жесткостью с получим в произвольном положении Ру -.сх, и, следовательно, дифференциальное уравнение движения тела примет вид тх + сх = О или [c.47]

Поверхностным натяжением называется сила, под действием которой свободная поверхность стремится уменьшиться. Эта сила действует в направлении касательной к поверхности. Поверхностное натяжение уменьшается с повышением температуры, а при критической температуре оно равно нулю. В качестве единицы поверхностного натяжения принимается сила, которая приходится на единицу длины поверхности. [c.105]

При условии (7.14) влиянием пространственных микроструктурных эффектов можно пренебречь. Тогда, если выделить часть свободной энергии Р, соответствующую вкладу ориентационной упорядоченности системы, найдем дополнительный вклад в силы, действующие на границы прослойки п, д [ [c.128]

Из уравнения (4.4) следует, что объемная плотность пондеромоторных сил складывается (для элемента объема) из сил, действующих на свободные заряды - первый член уравнения, сил, действующих ка поляризационные заряды, - второй член и сил, обусловливающих электрострикцию, - третий член уравнения. [c.77]

Частота вращения чаши. В тихоходных бегунах с вращающейся чашей центробежная сила, действующая на кусок материала, должна быть меньше силы трения mgf та Я, где т — масса куска д—ускорение свободного падения /—коэффициент трения материала о чашу оз — угловая скорость вращения чаши Я —средний радиус чаши. Преобразования дают [c.196]

Если тангенциальная скорость газа в горизонтальном прямоточном циклоне невелика (менее 15 м/с для циклона диаметром 0,6 м), то сила, действующая на частицу, значительно изменяется в зависимости от положения частицы. Так, если частица находится в нижней части циклона (рис. У1-4), то к центробежному ускорению следует прибавить ускорение свободного падения [c.254]

Если в магнитное поле внесены маленькие магнитные частицы, произойдет другое явление. Поскольку частицы могут свободно поворачиваться в потоке, можно предположить, что они будут сориентированы в магнитном поле так, что их концы повернутся к противоположным полюсам магнита. Результирующая сила, действующая на частицу, в любом ее положении может быть вычислена путем алгебраического сложения притягивающей и отталкивающей сил. Если частица находится строго на центральной оси, действующие силы уравновешены, и она будет двигаться прямолинейно. Подробные расчеты траектории частицы и вероятности ее улавливания требуют знания распределения магнитного поля, геометрической конфигурации магнита и спектра газового потока. [c.545]

Стремление величины свободной энергии к минимуму приводит к возникновению сил, действующих тангенциально к поверх- [c.37]

Таким образом, на фундамент однорядного компрессора, кроме его веса, действуют свободные силы инерции / и и реактивный момент Силы от давления газа в цилиндрах на фундамент не передаются. [c.153]

Величина является частотой свободных горизонтально-вращательных колебаний, независимо от того, возбуждены ли эти колебания горизонтальной силой или вращающим моментом пары сил, действующим в вертикальной плоскости. [c.166]

В поверхностном слое жидкости на границе раздела двух соприкасающихся фаз, которые различаются своим составом и структурой, молекулы имеют особые физико-химические свойства, вследствие того, что поверхностный слой обладает избытком энергии по сравнению со слоем аналогичной толщины внутри жидкой фазы. Этот избыток энергии (свободной поверхностной энергии) является следствием междумолекулярных сил, действующих в поверхностном слое и стремящихся стянуть границу раздела до минимальной величины. [c.60]

В связи с этим для перемещения частицы из одного равновесного состояния в другое под действием сдвигающей силы необходим свободный объем, составляющий [c.186]

Действие сил растяжения вдоль оси молекулярной связи К1—Кг проявляется в ослаблении кажущейся энергии ее образования и, таким образом, способствует увеличению вероятности разрыва связи. Если ослабление кажущейся энергии связи существенно, то механическое воздействие можно считать основной причиной деструкции цепи. Поскольку разрыв цепной молекулы сопровождается образованием органических радикалов, а последующее появление неспаренных свободных электронов регулируется механическими силами, то изучение процесса образования радикалов и их реакций дает необходимую с точки зрения молекулярной теории информацию относительно сил, действующих па цепь. Исследования свободных радикалов методом парамагнитного резонанса усиленно развивались в течение последних 30 лет [1, 2]. С тех пор данный метод успешно применялся для объяснения механизма образования свободных радикалов в химических реакциях и под действием облучения видимым и ультрафиолетовым светом, рентгеновским и 7-излучением и облучением частицами [1, 3]. Дополнительно изучались величина фактора спектроскопического расщепления магнитное окружение неспаренного спина свободных электронов и структура свободного радикала. Во всех этих случаях спин свободного электрона действует как зонд, который, по крайней мере временно, присоединяется к определенной молекуле, принимает участие в ее движении и взаимодействует с окружающим магнитным полем. [c.156]

Рассмотрим, какие силы действуют на частицу с радиусом г и плотностью с1и свободно оседающую (седиментирующую) в дисперсионной среде, плотность которой а и вязкость т). [c.32]

Уравнение (15.2-6) представляет собой обобщение выражения (15.3-1), определяющего условия существования свободной поверхности раздела. Выражение (15.2-7) определяет равновесие сил, действующих на часть пузыря, ограниченную двумя нормальными оси Z плоскостями z = Zf (линия затвердевания) и 2 = var. Подставив (15.2-4) и (15.2-5) в уравнения (15.2-6) и (15.2-7), получим два дифференциальных уравнения одно для радиуса, другое —для толщины рукава. Используя безразмерные параметры г = R/Ro, W = 6/Ra и t = z/Ro< получим [c.569]

При тепловом движении от микроблоков отсоединяются или к ним снова присоединяются свободные цепи, поэтому энергия активации, характеризующая тепловое движение микроблоков, определяется сегментами. Внешние растягивающие силы действуют на узлы первого типа через цепь, а на узел второго типа — через микроблок. Работа внешних сил, действующих на ках<дый узел, снижает энергию активации его разрыва и уменьшает время молекулярной релаксации. Для узлов второго типа она значительно больше, поэтому при малых напряжениях разрушаются именно узлы второго вида. [c.141]

Из уравнения (Х.2) следует, что мерой свободной поверхностной энергии единицы поверхности является поверхностное натяжение (т, под которым следует понимать силу, действующую на единицу длины линии, ограничивающей поверхность жидкости. При обсуждении поверхностных явлений обычно говорят не о свободной поверхностной энергии, а о поверхностном натяжении, так как оно для поверхностей раздела жидкость—газ или жидкость—жидкость доступно непосредственному измерению. [c.353]

Согласно теории Дебая — Гюккеля, сильные электролиты полностью диссоциированы на ионы. Однако свободному движению частиц в жидкости препятствуют электростатические силы, действующие между ионами. В растворе, также как и в кристалле, каждый ион окружен ионами противоположного знака, так называемой ионной атмосферой, которая перемещается вместе с центральным ноном и ограничивает его подвижность. В результате электропроводность раствора сильного электролита оказывается меньше той величины, которая должна быть, если бы все ионы могли беспрепятственно перемешаться в электролитическом поле. Следовательно, создается впечатление, что в растворах сильных электролитов число свободных ионов меньше, чем их общая (аналитическая) концентрация. Поэтому для характеристики сильного электролита вводится понятие эффективной (т. е. проявляющей себя в действии) концентрации ионов, называемой также активностью а. Эта величина аналогична концентрации свободных гидратированных ионов (согласно теории электролитической диссоциации). [c.41]

Рассмотрим вначале границу раствора с воздухом. Поскольку силы, действующие на первый слой молекул растворителя, со стороны воздуха и со стороны раствора существенно различны, то распределение частиц растворителя вблизи поверхности отличается от их хаотического распределения в объеме. На поверхности раствора возникает некоторая предпочтительная ориентация молекул растворителя, а если эти молекулы полярны (т. е. обладают дипольным моментом), то их ориентация может привести к пространственному разделению зарядов и возникновению соответствующей разности потенциалов. Другой причиной электрической разности потенциалов на свободной поверхности раствора может быть различное расстояние анионов и катионов, находящихся в поверхностном слое раствора, до границы раздела фаз. [c.20]

Очевидно, что поскольку имеется равновесие, то парциальные свободные энергии компонента поверхностного и объемного растворов должны быть равны. Однако поверхностный раствор растянут. Сила, действующая на 1 см длины, равна ст. [c.316]

В литературе известно несколько уравнений состояния реального газа, однако наибольшее значение из них имеет уравнение, полученное Я- Ван-дер-Вааль-сом. При выводе его Ван-дер-Ваальс исходил из уравнения состояния идеального газа, в которое ввел две поправки на величину собственного объема молекул (в) и на силу притяжения межлу молекулами 11). Как показал Ван-дер-Ваальс, свободное про-странство, в котором могут двигаться молекулы, должно быть уменьшено на величину, пропорциональную несжимаемому объему молекул. Эта поправка (в) равна учетверенному собственному объему молекул. Вторая поправка (Я) на силы притяжения между молекулами должна быть прибавлена к давлению, так как эти силы действуют в том же направлении, что и внешнее давление, и могут рассматриваться как внутреннее давление, прибавляющееся к измеряемому внешнему давлению р. [c.45]

В разреженном газе средние межмолекулярные расстояния велики и частицы большую часть времени движутся свободно, не взаимодействуя с другими частицами средняя длина свободного пробега во много раз больше диаметра молекулы. В конденсированном состоянии любая частица взаимодействует одновременно со многими другими, средние межмолекулярные расстояния — порядка тех, которые отвечают минимуму потенциальной энергии (хотя даже для твердых тел при Т ф О можно говорить лишь о близости значений, но не об их совпадении). В жидкости межмолекулярные силы удерживают частицы вместе, но все же подвижность их очень велика, взаимное расположение легко изменяется, что и обусловливает текучесть жидкости. В твердом теле частицы занимают определенные фиксированные положения в пространстве, совершая лишь небольшие колебания около положений равновесия. Различные силы, действующие на частицы, в положении равновесия компенсируются. Одиако компенсации не происходит при смещениях данной частицы и других, ее окружающих. Равновесие в твердом теле также, как и в других телах, является динамическим. Наличие фиксированной равновесной структуры определяет упругость твердого тела и ряд его других свойств. [c.155]

Удельную свободную поверхностную энергию на границе какого-либо вещества с собственным паром обычно называют поверхностным натяжением, а на границе двух фаз — м е ж -фазным поверхностным натяжением. Последнюю величину часто обозначают символом а ф. Термин натяжение, возникший исторически в связи с гипотезой упругой пленки, выражает представление о величине а как о силе, действующей по касательной к поверхности жидкости и стремящейся ее сократить. Исходя из такого представления можно сказать, что поверхностное натяжение — это сила, действующая на 1 см длины контура поверхности. Очевидно, что оба способа выражения о как энергии (работы) и как силы — эквивалентны относительно единиц измерения. [c.65]

Вращение ротатора, на который не действуют какие-либо внешние силы, называют свободным. Момент количества движения, как известно, при свободном вращении сохраняется. В случае жесткого ротатора постоянна также угловая скорость, так что свободное вращение ротатора — это равномерное вращение в одной плоскости при фиксированной оси вращения. Молекулы двухатомного идеального газа, строго говоря, не являются свободными, поскольку имеются, хотя и слабые, взаимодействия между ними (допустим, в форме соударений). Вследствие соударений вращательные состояния молекул изменяются, система ротаторов размешивается , и при равновесии устанавливается некоторое распределение по скоростям (импульсам) вращательного движения. Это распределение отражается формулой [c.102]

Для одновалентных ионов Zj = Z21 = 1 на расстоянии 5 А f/ г) = = 66 ккал/молъ, что совпадает по порядку величины с прочностью большинства простых связей. Сила F(r) = 9,2-10" дин, т. е. равна силе, действующей на частицу с массой т = 50/TVa = 8,3-10 г, движущуюся с ускорением 1,1 см/сек , т. е. в 10 раз превышающим ускорение свободного падения. Для более высоких зарядов С/(г) и (г) возрастают пропорционально. Эти величины становятся астрономическими в случае расположенных близко друг к другу многозарядных ионов. [c.444]

Сосуды с д н II щ а м н, нагруженные газовым д а в-л ен ием. В реальных конструкциях сосуды, нагруженные газовым давлением, всегда закрыты по концам или ди 1щами любой формы и размера или примыкающими к концам другими конструкциями, котозые всегда могут быть замещены плоскими днищами. Если одно концевое сечение закреплено, то сила, действующая на свободный край оболочки, равна общему давлению газа на днище свободного конца [c.44]

Особое внимание обращает на себя тот факт, что в частных решениях имеют место усилия среза и меридиональные моменты на свободных, ненагруженных краях, что физически явно нелепо. Так, в случае вращающейся замкнутой коннчсскон оболочки под действием центробежной силы на свободном крае (х = /) имеют место (стр. 84) усилия среза. [c.84]

Приведенные системы относятся к многомассовым системам. Упругие силы, действующие на /-й груз, при свободных комбинациях выразим через перемещения Х1 у, х , Хг+1, а их моменты при вынужденных колебаниях —через углы поворота ф, 1, и Фг+т-(Согласно обратному способу рассмотрим безмассовую систему, находящуюся под воздействием сил инерции отдельных сосредоточенных масс, выраженных через обобщенные ускорения. На рис. 85, в в качестве простейнюго примера применения обратного способа показана система / —сила действия груза на пружину). Проекция / на ось х будет = Р —тх. В данной системе упругим скелетом является пружина. [c.118]

Первый метод наиболее прост и в настоящее время используется в практике работы заводских лабораторий и исследовательских институтов. Под действием гравитационного поля оседают только достаточно крупные частицы — 0,1 —100 мкм (10" —10 м). Гравитационный метод определения устойчивости НДС осложняется образованием сольватных оболочек вокруг надмолекулярных структур, что снижает движущую силу процесса расслоения системы на фазы. Заменяя действие гра-игггационных сил действием центробежных сил, обеспечивающих ускорение, превышающее в 100—1000 раз ускорение свободного падения, можно создать условия для достаточно быстрого осаждения ССЕ. Установлено, что воздействие центробежного поля достаточной интенсивности (фактор разрешения 50 000 при ско- [c.140]

Задача непосредственной передачи энергии решена в дизель-компрессоре со свободными поршнями, который действует следующим образом. Энергия газа, расширяющегося в цилиндре дизеля, сообщает движение двум поршневым группам, синхронно движущимся в противоположные стороны, и перемещает их к внешним мертвым точкам (рис. 1У.27). В начале этого хода противодавление газа в цилиндрах компрессора еще невелико, поэтому лишь небольшая доля сил, действующих на поршни дизеля, затрачивается на преодоление давления и сил механического трения. Избыток движущих сил со стороны дизеля над силами сопротивления со стороны компрессора расходуется на увеличение скорости движения поршней, в результате чего избыточная энергия трансформируется в кинетическую энергию поршневых масс. По мере сжатия газа в цилиндрах компрессора противодействие со стороны компрессора возрастает. При некотором положении поршней силы противодействия компрессора становятся равными, а затем превышают уменьшающиеся по ходу поршней движущие силы дизеля. Поршни получают обратное ускорение и передают компрессору запасенную ими энергию, которая расходуется на дальнейшее сжатие газа. Возврат поршней к внутренним мертвым точкам происходит за счет энергии сжатого газа, оставшегося в намеренно увеличенных мертвых пространствах цилиндров компрессора. Таким обра.зом, в машинах, действующих по описанному принципу, свободные поршни выполняют аналогично маховику роль аккумулятора энергии. [c.145]

Для того чтобы увеличить плсщадь поверхности, необходимо переместить молекулы из объема жидкости на ее поверхность против обратно направленных сил притяжения. Работа, необходимая для увеличения поверхности на 1 см , равна свободной поверхностной энергии. Она измеряется в эрг/см и численно равна поверхностному натяжению, которое определяется как сила, действующая касательно к поверхности н нормально к участку длиной 1 см и стремящаяся сократить свободную поверхность (в дин/см). Поверхностное натяжение зависит от температуры, снижаясь по мере ее увеличения. [c.54]

При этом допускается, что скорости движения шара и барабана равны. На рис. XVIH-12 шар в точке М изображен в момент его наибольшего подъема со стенкой барабана, после чего он начнет свободно падать по параболической траектории MJV. Положение шара в точке М определяется углом подъема а, который можно найти из рассмотрения равновесия сил, действующих на шар в этой точке [c.696]

Работа адхезии и кохезии. На границе соприкосновения двух жидких фаз, как и на границе газ (пар) — жидкость, проявляется цаличие свободной энергии, возникающей вследствие неравенства сил, действ ющих в межфаз-ном поверхностном слое и внутри каждой жидкости. [c.333]

Влияние степени нерасчетности сопла можио связать с изменением внепшего силового воздействия на струю. В самом деле, при увеличении степени расширения сопла (уменьшении N) часть свободного течения заменяется дополнительной частью сопла. Вместо внешнего давления ра на границах струи теперь действует переменное давление р > Рн, так как > 1. Увеличение силы, действующей на струю в направлении движения, [c.419]

Третье объяснение стабилизующего действия частично адсорбированных макромолекул предложено А. В. Бромбергом еще в 1946 г. Согласно А. В. Бромбергу, стабилизация в этом случае определяется осмотическими силами, действующими в адсорбционных слоях. Неппер также отметил, что перекрытие слоев частично свободных макромолекул должно приводить к возникновению осмотических сил. Таким образом, изменение энтропии полимерных [c.286]

Отсюда можно заключить, что межфазное поверхностное натяжение представляет собой свободную поверхностную энергию Гельмгольца единицы поверхности при постоянных 7, V и постоянной концентрации слоя. Иначе поверхностное натяжение можно рассматривать как силу, действующую на единицу длины контура поверхности раздела фаз. Из уравнений (ХПГПО) и (ХП1.П2) следует, что при постоянной температуре для единицы поверхности изменение поверхностного натяжения определяется следующим выражением [c.348]

Работа расширения поверхности, равная а (15, производится в плоскости, касательной к поверхности. Следовательно, всегда есть возможность рассматривать ее как работу против силы, действующей в этой плоскости в сторону сокращения поверхности. Если при таком расшфении линия периметра, ограничивающего поверхность, длиной I, переместится на расстояние (1х, то работа против силы // равна Шх (где / — сила, приходящаяся на единицу длины). Из сравнения двух выражений для работы видно, что а(15 — 11(1х, т. е. свободная энергия единицы поверхности (1 см ) численно равна тангенциальной силе, приходящейся на 1 см длины контура, ограничивающего поверхность раздела.. Очевидно, что оба способа выражения должны быть эквивалентны в отношении размерности. Действительно, энергия единицы поверхности выражается в эрг/сле , т. е. в дин см/см - см.. [c.90]

Таким образом, математически всегда возможна замена свободной энергии а величиной поверхностного натяжения, т. е. силы, действующей тангенциально к поверхности. Следует помнить, однако, что никаких особых сил, действующих только в поверхностном слое, мы не знаем. Работа увеличения поверхности совершается против тангенциальной составляющей тех же вандерваальсовых межмолекулярных сил, равнодействующая которых направлена нормально к поверхности в состоянии покоя. [c.90]

И действительно, кристаллы солей построены из ионов. При растворении соли происходит только разъединение уже готовых ионов, так что термин диссоциация здесь применим лишь условно, о чем уже говорилось на странице 188. Однако свободному движению частиц в жидкости препятствуют электростатические силы, действующие между ионами. В результате частицы располагаются до известной степени аналогично тому, как это имеет место в ионных кристаллах каждый ион, находящийся в растворе, окружен ионами противоположного знака — образуется ионная атмосфера или ионное облако. При этом каждый из ионов этого облака сам, в свою очередь, является центром другой ионной атмосферы, окружающей его. Например, в растворе Na l вокруг каждого иона Na " создается облако из ионов СГ, а вокруг каждого иона СГ группируются ионы Na+. [c.219]

Великий русский химик Д. И. Менделеев создал химическую торию растворов, которую он обосновал многочисленными экспериментальными данными, изложенными в его книге Исследования водных растворов по их удельному весу , вышедшей в 1887 г. Растворы суть химические соединения, определяемые силами, действующими между растворителем и растворенным веществом ,— писал Менделеев в этой книге. Мы теперь знаем природу этих сил. Сольваты (гидраты) образуются за счет донорно-акцепторного, диполь-дипольного взаимодействий, за счет водородных связей, а также дисперсионного взаимодействия (в случае растворов родственных веществ, например бензола и толуола). Особенно склонны к гидратации ионы. Ионы присоединяют полярные молекулы воды, в результате образуются гидратированные ионы поэтому, например, в растворе ион меди (П) голубой, в безводном сульфате меди бесцветный. Во многих случаях такие соединения непрочны и легко разлагаются при выделении их в свободном виде. Однако в ряде случаев образуются прочные соединения, которые можно легко выделить из раствора путем кристаллизации. Из раствора выпадают кристаллы, содержащие молекулы воды. [c.145]