Электромагнитное излучение монохроматический луч

Фотометрический метод анализа основан на избирательном поглощении электромагнитных излучений различных участков спектра однородной системой . Поэтому данный метод при условии использования монохроматических излучений называют методом абсорбционной спектроскопии или спектрофотометрии. [c.458]

Фотоэлементы характеризуются спектральной чувствительностью, т. е. чувствительностью к определенным длинам волн электромагнитного излучения и интегральной чувствительностью — чувствительностью к суммарному потоку излучения сложного спектра. Спектральное распределение чувствительности для различных фотоэлементов зависит от природы фоточувствительного слоя (см. рис. 75). Кроме того, спектральная чувствительность фотоэлементов сильно зависит от температуры. А. Г. Столетовым было установлено, что сила фототока прямо пропорциональна интенсивности падающего на фотоэлемент излучения, хотя строгая пропорциональность существует только для монохроматических излучений. [c.240]

Волновой характер движения микрочастиц. Как известно, для описания электромагнитного излучения привлекают как волновые, так и корпускулярные представления с одной стороны, монохроматическое излучение распространяется как волна и характеризуется длиной волны Я (или частотой колебания v) с другой стороны, оно состоит из микрочастиц — фотонов, переносящих кванты энергии. Явления дифракции и интерференции электромагнитного излучения (света, радиоволн, Y-лучей, рентгеновских лучей и пр.) убедительно доказывают его волновую природу. В то же время электромагнитное излучение обладает энергией, массой, производит давление и т. д. Так, известно, что за год масса Солнца уменьшается за счет излучения на 1,5-101 т. [c.8]

Использование Раман-эффекта в качестве способа изучения спектров молекулярных колебаний основано на том, что эти колебания подчиняются правилам квантования, так как представляют собой колебания в структурах молекулярных размеров. Если сквозь прозрачное вещество проходит электромагнитное излучение какой-нибудь одной определенной частоты (так называемый монохроматический свет), то некоторые молекулы вещества, поглощая энергию излучения, будут совершать вынужденные колебания. Если частота падающего излучения V,-, то энергия его равна hvl. Когда молекулярные осцилляторы поглощают часть энергии падающего излучения, его энергия, а следовательно, и частота уменьшаются до некоторого нового значения Vg, так что поглощенная веществом энергия = /гv,—/гvo. Но эта энергия была отнята у первичного пучка молекулами, вынужденными колебаться с какой-то собственной частотой V, и, следовательно, энергия, потерянная излучением, должна быть равна энергии, поглощенной молекулами, то есть [c.185]

Однако концепция волновой природы света не позволяет интерпретировать некоторые явления, такие, как, например, фотоэлектричество если металлическую поверхность подвергнуть действию света с достаточно малой длиной волны (X ниже некоторой предельной величины 01 называемой границей фотоэффекта), то металл начинает испускать электроны. Изучение этого явления показывает, что кинетическая энергия электронов, вырываемых из металлической пластинки, не зависит от интенсивности света, а зависит только от его частоты. Граница фотоэффекта соответствует минимальной частоте света Vo (или максимальной длине волны Х , которая освобождает не обладающие кинетической энергией электроны. Эта граница различна для разных металлов, поскольку она зависит от легкости, с которой электроны могут быть вырваны с поверхности металла. Если частота света выше Vo (или длина волны ниже о)> то электроны, вырванные из металлической пластинки, обладают некоторой кинетической энергией. Однако, согласно классической теории электромагнитных излучений, эта кинетическая энергия должна зависеть от интенсивности света, что находится в противоречии с экспериментальными результатами. В 1900 г. Планк, а затем в 1905 г. Эйнштейн ввели новые понятия, позволяющие, в частности, объяснить и это явление они стали на точку зрения дискретной, т. е. корпускулярной, природы света. Монохроматическое световое излучение проявляется в виде частиц света, названных фотонами. Эти частицы света соответствуют импульсам энергии — квантам. [c.21]

Монохроматический поток электромагнитного излучения, падая на объект, частично поглощается, отражается и проходит через однородный слой вещества (рис. 3). Интенсивность первоначального монохроматического потока излучения после прохождения через кювету с поглощающим раствором можно представить как сумму интенсивностей излучений [c.14]

I этом уменьшается. Таким образом, при прохождении монохроматического пучка электромагнитного излучения через слой прозрачного вещества (таз, раствор или твердое тело), помещенного в кювету, часть этого излучения погЛощается веществом, небольшая часть излучения отражается, а часть проходит через раствор (рис. 16.1). Обозначим интенсивность падающего излучения через /о, прошедшего через раствор — через I, поглощенного раствором — через /п и отраженного через /от. тогда интенсивность падающего излучения равна сумме составляющих [c.316]

Монохроматическое электромагнитное излучение характеризуется тем, что потенциалы А(г.,<) и ф(г,/) могут быть записаны в виде произведений координатной и временной функций [c.166]

Спектрометр ЭПР представляет собой устройство, служащее для обнаружения магнитных дипольных переходов. Монохроматическое электромагнитное излучение подают на образец и с помощью детектора наблюдают за изменением интенсивности излучения, прошедшего через образец. Путем изменения постоянного магнитного поля находят его резонансное значение Я = hv/g при котором детектируется сигнал поглощения. Обычно спектр ЭПР наблюдают при [c.283]

В отличие от других оптических методов (эмиссионной спектроскопии, люминесценции и др.), в которых измеряется интенсивность излучения, испускаемого предварительно возбужденной системой, спектрофотометрический метод анализа основан на избирательном поглощении однородной нерассеивающей системой электромагнитных излучений различных участков спектра. Поэтому при использовании монохроматических излучений его называют методом абсорбционной спектроскопии. [c.104]

Оба уравнения эквивалентны и отвечают закону Ламберта, который справедлив для любого монохроматического электромагнитного излучения. Этот закон не является точным для немонохроматического излучения, так как величина м- зависит от длины волны. В случае коротких рентгеновских лучей и 7-излу-чения фотоны поглощаются не путем единичного акта они могут рассеиваться и поглощаться лишь после нескольких столкновений. Однако рассеянные фотоны обычно не претерпевают дальнейшего рассеяния при прохождении через поглотитель. В связи с те и, что происходит лишь один акт поглощения, процесс полностью подчиняется закону Ламберта. [c.23]

В спектроскопии преимущественно рассматриваются переходы первого типа они подчиняются второму постулату Бора электромагнитное излучение, связанное с переходом из одного стационарного состояния в другое, является монохроматическим, частота которого и определяется соотношением [c.79]

Спектрометр ЭПР, возможная схема которого изображена на рис. 1-2, б, представляет собой устройство для обнаружения магнитных дипольных переходов. На рис. 1-2, а для сравнения показана схема оптического спектрометра, из которой можно усмотреть аналогию в функциях некоторых элементов этих двух измерительных устройств. В обоих случаях монохроматическое электромагнитное излучение подают на образец и наблюдают за изменениями интенсивности излучения, прошедшего через образец с помощью подходящего детектора. Поглощение будет происходить только в том случае, когда энергия кванта падающего излучения равна расстоянию между уровнями энергии. Необходимость статического магнитного поля — отличительная черта магнитных дипольных переходов . В отсутствие магнит- [c.10]

В случае "серого" излучения, как, например, у металлов при 300 К и ниже, интегральная степень черноты равна любой спектральной (монохроматической) степени черноты, постоянной для всех длин волн. При инфракрасном излучении степень черноты, согласно теории электромагнитного излучения, определяется по формуле [c.135]

Изобретение источников электромагнитного излучения в области частот 10 ООО. .. 40 ООО МГц послужило основой развития микроволновой спектроскопии. Таким источником явился клистрон — электронный прибор для генерирования и усиления СВЧ-колебаний, в котором поток электронов, сформированный в сгустки, создает в резонаторе монохроматическую линейно поляризованную электромагнитную волну. Размеры резонатора изменяются механически, что приводит к изменению частоты излучения на 15%. а для получения полного спектра используют обычно несколько клистронов. В настояшее время более широко применяется отражательный клистрон или лампа обратной волны. [c.94]

Искусственные источники нейтронов. Преимущество естественных источников состоит в легкости приобретения и обращения и в постоянстве выхода (если отвлечься от распада, который можно учесть). Искусственные источники, в которых мишени бомбардируются искусственно ускоренными частицами или искусственно полученным электромагнитным излучением, дают нейтроны в большем изобилии кроме того, с их помощью можно получить монохроматические нейтроны больших и лучше регули руемых энергий. В искусственных источниках мы снова находим среди распространенных мишеней бериллий и дейтерий (в виде льда тяжелой воды, тяжелой фосфорной кислоты или тяжелого едкого натра), однако здесь можно использовать и другие мишени, так как мы не ограничены более я- и у-частицами в качестве первичных, т. е. реакциями (а, п) и (у, п), для которых бериллиевые и дейтериевые мишени представляют явное преимущество. [c.43]

Второй закон поглощения электромагнитного излучения установлен Бером в 1852 г. [4], [51 и выражает связь между интенсивностью монохроматического потока и концентрацией вещества в поглощающем растворе поглощение потока электромагнитного излучения прямо пропорционально числу частиц погло1цающего вещества, через которое проходит поток этого излучения. [c.15]

Рентгеновские лучи поглощаются веществом точно так же, как и электромагнитное излучение других областей спектра, причем степень поглощения определяется природой и количеством поглощающего вещества. Если наибольший интерес представляет толщина слоя поглощающего вещества, то закон Бера для монохроматического рентгеновского излучения удобно выразить в форме [c.223]

Фотометрический метод анализа [8, 53] основан на избирательном поглощении электромагнитных излучений различных участков спектра однородной системы . Каждая однородная система обладает способностью избирательно поглощать излучения определенных длин волн, причем количество поглощенной энергии пропорционально концентрации поглощающего вещества в растворе. Поэтому фотометрический анализ при условии использования монохроматических излучений называют методом адсорбционной спектрофотометрии. [c.329]

Спектральными приборами называются все оптические приборы, в которых тем или иным способом осуществляется разложение электромагнитного излучения оптического диапазона на монохроматические составляющие. Такие приборы используются для качественного и количественного исследования спектрального состава света, излучаемого, поглощаемого, отражаемого или рассеиваемого веществом, что позволяет судить о свойствах вещества, о его химическом составе и характере физических процессов, связанных с излучением или взаимодействием света с веществом. С другой стороны, спектральные приборы применяются для получения излучения заданного спектрального состава. [c.5]

Здесь имеются в виду методы, которые основываются на явлениях фотоэффекта, получаемого при использовании монохроматического электромагнитного излучения, и вторичной электронной эмиссии. Собственно фотоэлектронной спектроскопией (ФЭС) называют метод, в котором вещество облучают в вакуумной УФ области электромагнитного спектра. Приоритет открытия явления эмиссии фотоэлектронов в газах под действием УФ облучения, положившего начало развитию метода ФЭС, принадлежит Ф. И. Вилесову (СССР). В рентгеноэлектронной спектроскопии (РЭС, или ЭСХА, что означает электронная спектроскопия для химического анализа) используют монохроматическое рентгеновское излучение. Создателем этого метода применительно к изучению поверхности твердых тел является шведский ученый К. Зигбан. Для возбуждения эмисии электропов может использоваться также электронный пучок, тогда говорят о методе индуцированной электронной эмиссии спектроскопии . [c.134]

Преимуществами метода является простота радионуклидных источников, широкий диапазон энергий монохроматического электромагнитного излучения, создаваемый большим набором радионуклидов, простота оборудования и легкость его обслуживания. [c.295]

Представим, что слой вещества I состоит из бесконечно тонких слоев di, и в этот тонкий слой поступает поток монохроматического электромагнитного излучения с длиной волны к. После прохождения через поглощающий слой с толщиной di интенсивность потока излучения уменьшается в результате поглощения на величину d/ [c.15]

Волновой характер движения микрочастиц. Как известно, для описания электромагнитного излучения привлекают как волновые, так и корпускулярные представления с одной стороны, монохроматическое излучение распространяется как волна и характеризуется длиной волны к (или частотой колебания ) с другой стороны, оно состоит из микрочастиц — фотонов, переносящих кванты энергии. [c.10]

Классические представления об электромагнитном излучении в форме монохроматической волны основаны на том, что электрическое поле S и магнитная индукция В волны перпендикулярны друг другу и перпендикулярны направлению распространения излучения (рис. VIII.1). Если проекция осциллирующего вектора электрического поля на плоскость, перпендикулярную направле-нию распространения луча, представляет линию, то такой луч называют линейно поляризованным (иногда называют плоскополяризованным). В том случае, когда такие проекции ориентированы по всем направлениям, луч света неполяризован. [c.169]

Предположим, что измерения оптической плотности проводят, используя два потока электромагнитных излучений (рис. 9, а) первый — монохроматический с длиной волны второй — немонохрома- [c.26]

Электромагнитная энергия — это форма энергии, распространяющейся в пространстве без переноса массы. Поведение электромагнитного излучения может быть связано с его волновым или корпускулярным характером. На рис. 10.1 показана плоскополя-ризованная волна одной частоты, называемая монохроматическим лучом. Плоскополяризованное электромагнитное поле характеризуется тем, что электрический вектор Е колеблется в одной плоскости, тогда как вектор магнитного поля Н колеблется в другой плоскости, перпендикулярной электрическому полю. Реально в большинстве случаев электромагнитное излучение является непо-ляризованным, т. е. имеет электрический и магнитный вектор во всех ориентациях, перпендикулярных направлению распространения. [c.147]

Для регистрации спектров люминесценции и измерения частот (длин волн) и интенсивностей их монохроматических составляющих применяют люминесцентные спектральные приборы. В этих приборах возбуждение люминесценции осуществляется квантами электромагнитного излучения. Каждый такой прибор обеспечивает вьшолнение следующих функций возбуждение люминесценции исследуемого образца разложение излучения люминесценцрш на монохроматические составляющие и их вьщеление измерение интенсивности монохроматических потоков. [c.512]

Фотометрический анализ — это группа методов аналитической химии, основанных на измерении поглощения электромагнитного излучения в видимой и ближней ультрафиолетовой области спектра растворами анализируемых веществ. Понижение интенсивности монохроматического излучения зависит от концентрации поглощающего вещества и толщины слоя раствора. Эта зависимость выражается законом Бугера (основной закон светопоглощен ия) [c.125]

Фотометрические методы анализа основаны на избирательном поглощении электромагнитного излучения анализируемым веществом и служат для исследования строения, идентификации и количественного анализа светопоглощающих соединений. В зависимости от используемой аппаратуры в фотометрическом анализе различают спектрофотометрические методы — анализ по поглощению веществами монохроматического излучения колориметрические и фотоколориметриче-ские — анализ по поглощению веществами немонохромати-ческого излучения. [c.32]

В зависимости от используемой аппаратуры в фотометрическом анализе различают спектрофотометрические методы, основанные на поглощении веществом монохроматического излучения УФ- и ИК-диапазонов, колориметрические и фотоколоримет-рические методы, основанные на поглощении веществом немонохроматического излучения видимой части спектра. Ощжделения, связанные с измерением поглощения электромагнитного излучения, основаны на объединенном законе Бугера-Ламберта-Бера в виде [c.163]

Электромагнитное излучение, испускаемое (поглощаемое) при переходе атомной системы из одного состояния в другое, в первом приближении является монохроматическим. В наблюдаемом спектре такому переходу отвечает определенная спектральная лтш характеризуемая определенным значением частоты (дшшы волны) монохроматического излучения. Термин спектральная линия связан с тем, что щелевые спектральные приборы (классический тип спектральных приборов) дают изображение монохроматического излучения на выходе прибора в виде линии, т.е. в виде изображения входной щели, каждое из которых соответствует монохроматическому излучению определенной частоты (длины волны). [c.344]

Фотохимические методы развиваются преимущественно с ориентацией на разделение изотопов одного элемента в препаративных и технологических целях. В качестве источника монохроматического электромагнитного излучения обычно используют лазеры. В этом случае относительная сложность процесса разделения компенсируется уникальной селективностью метода, определяемой малой спектральной шириной лазерного излучения. Для эффективного разделения необходимо, чтобы в спектре поглощения выбранного газообразного соединения или паров элемента наблюдался изотопный сдвиг, т.е. различие положений линий в спектрах отдельных изотопов. С максимальной точностью также должна совпадать длина волны лазерного излучения и длина волны, соответствующая энергии перехода из основного в возбужденное состояние одного из изотопов. Дополнительным обязательным условием является необратимое превращение исходного соединения изотопа в новую химическую форму в результате индуцированной фотохимической реакции или достаточное время жизни изотона, возникшего в результате фотовозбуждения, следствием чего может бытьреализован процесс последующего выделения изотопа под действием электрического поля. [c.246]

Фотовозбуждение изомерных уровней. При облучении у-квантами некоторые стабильные ядра по реакции Л (у, у ) А переходят в метастабильное состояние, имеющее достаточно большой период полураспада. В большинстве случаев метастабильпые или изомерные уровни имеют энергию в области 0,1—1 ТИэв. Однако известно, что прямое возбуждение изомерных уровней электромагнитным излучением невозможно. Метастабильное состояние может быть получено при возбуждении ядра до некоторого уровня активации, превышающего изомерный уровень. При последующем распаде возбужденного ядра возможен частичный или полный переход на изомерный уровень. Распад изомера происходит путем испускания у-излучения соответствующей энергии. Некоторой особенностью распада изомеров является то, что их у-излучение обычно сильно конвертировано, в результате чего возникают монохроматические электроны конверсии. При этом необходимо отметить, что процесс восстановления электронной оболочки атома сопровождается испусканием характеристического рентгеновского излучения. [c.85]

Зависимость между ослаблением интенсивности направленного параллельно монохроматического потока электромагнитного излучения и толщиной поглощающего слоя, установленная Бугером в 1729 г. и подтвержденная Ламбертом в 1760 г., составляет сущность первого закона поглощения [13, [21 [c.14]

Атомные спектры. При нагреве вещество испускает лучи (излучение). Если излучение имеет одну длину волны, то оно называется монохроматическим. В большинстве же случаев излучение характеризуется несколькими длинами волй. При разложении излучения на монохроматические компоненты получают спектр излучения, где Отдельные его составляющие выражаются спектральными линиями. Ш рис. 1.1 представлен спектр электромагнитного излучения. Спектры, получающиеся при излучении свободными или слабо связанными атомами (например, в газах или парах), называются атомными спектрами. На рис. 1.2 приведен атомный спектр водорода. Длины волн, соответствующие атомному спектру водорода, определяются уравнением Бальмера [c.18]