Пропускательная способность

Рис. 2. Пропускательная способность щелевого и квадратного каналов с зеркальными стенками, нормальная отражательная способность которых указана на рисунке

Р. Каналы с шероховатыми стенками. В табл. 3 представлены результаты расчетов [32] на основе модели [23] с учетом в полном объеме поляризации. Результаты расчетов с учетом поляризации или без нее для каналов различного сечения и длины практически не отличаются для шероховатых стенок и отличаются менее чем на 5% для гладких стенок. Использование постоянной величины, равной нормальной отражательной способности, вместо изменяющейся с направлением отражательной способности приводит к погрешности до 10%. Введение фиксированной отражательной способности граней, равной полусферической отражательной способности, дает правильные результаты для шероховатых поверхностей, но для гладких поверхностей приводит к погрешности до 16%. Поскольку щель не вошла в число исследованных поперечных сечений, результаты хорошо согласуются при одинаковых отношениях длины к гидравлическому диаметру для данных значений о. Интерпретация пропускательной способности канала, рассчитанной по модели [23], для выявления зеркальности в соответствии с зеркально-диффузной моделью (Хз— зеркальное отражение, [c.484]

Безразмерные параметры а, г и (1 называются соответственно поглощательной, отражательной и пропускательной способностью. [c.28]

Изотермические стенки. Непосредственно воспользоваться пропускательной способностью канала т полезно, когда боковые стснки изотермические и открытые концы являются абсолютно черными. Обозначим концы [c.480]

Этот результат показывает, что даже очень грубые поверхности пригодны для теплопередачи в значительной степени путем отражения. Тем не менее из табл. 3 видно, что пропускательная способность канала сильно зависит от Оо, и, таким образом, приближение полного отражения (ао= 0) недопустимо применять для очень грубых поверхностей. Соображение об использовании измеренной пропускательной способности канала для установления и 5 может служить основой экспериментального определения зеркальности или шероховатости, [c.484]

Пропускательную способность каждой полосы т , находят в соответствии с выражением [c.494]

Располагают пределы полос по мере их возрастания, начиная от нуля, и находят пропускательную способность каждого спектрального интервала, заключенного между ближайшими пределами. Для /г-го интервала пропускательная способность [c.494]

Здесь 1ь Тш) — интенсивность излучения стенки внутрь камеры сгорания L(6, ф) — расстояние от стенки е пропускательная способность газа [c.494]

Видно, что здесь е — пропускательная способность пути длиной 5 и 1—0 —степень черноты. Если /Сд зависит от координаты, например и.з-за изменения состава газа, необходимо просто перейти от расстояния J к оптической глубине I [c.501]

Когда линии являются сильными, т. е, газ оптически плотный вблизи v=v, (см. уравнение (15) 2.9.5], пропускательная способность мала. Оценочное значение пропускательной способности можно получить лишь при (V—/)-, существенно превышающем 7-. В этом случае, сравнивая (46) для неоднородного газа с выраже- [c.507]

Таблица 2. Степень черноты канала и пропускательная способность пристеночного слоя для экспоненциальной модели полосы с перекрытыми линиями

Пропускательная способность пристеночного слоя. [c.510]

Более полное понимание влияния холодного пограничного слоя можно получить при определении пропускательной способности пристеночного слоя. [c.510]

Для выбранного трапецеидального профиля В пропускательная способность пристеночного слоя равна [c.510]

Когда необходимо знать спектральные значения при высоких Ts, обычно измеряют спектральную направленную степень черноты, помещая нагретый образец в низкотемпературную ПОЛОСТ1. и сравнивая интенсивность /х образца со значением //, . из полости, излучающей при температуре T . Когда нужно знать спектральные значения при умеренных или низких Ts, обычно определяют спектральную направленную отражательную способность р(0, ф, X, Ts) и путем вычитания из единицы (для ие-прозрачных образцов) находят степень черноты Е(0, ф, X, Ts) a(0, ф, X, Г,,)-- —р(0, ф, X, Ts). (II) Для прозрачных образцов измеряют отражательную и пропускательную способности, а поглощательную способность определяют вычитанием из единицы. [c.455]

Энергия электромагнитных волн, встречая на своем пути твердые тела, частично поглощается ими, превращаясь в теплоту, частично отражается от них и частично пропускается сквозь тело, если оно прозрачное. Большинство тел (материалов), применяемых в технике, непрозрачно для тепловых лучей их пропускательная способность равна нулю. [c.12]

Основной закон теплового излучения — закон Стефана— Больцмана — определяет удельный поток лучистой энергии g, Вт/м , испускаемой во всем диапазоне длин волн от О до оо абсолютно черным телом, т. е. таким телом, для которого отражательная и пропускательная способности равны нулю [c.12]

О — пропускательная способность, со —телесный угол. [c.15]

Согласно определению коэффициент пропускания слоя единичной толщины, пропускательная способность газового слоя толщиной 5, есть [c.470]

D — пропускательная способность газового тела (состоящего из k слоев) для излучения одного слоя газа gw я — поглощательная способность газового слоя толщиной Д0 для излучения стенки с количеством газовых слоев между ними, равным к] [c.505]

Отношения Qa/Q = А, QJQ — В и Q /Q = С характеризуют поглощательную способность тела, его отражательную способность и пропускательную способность А + В + С = 1. [c.305]

С умножается на пропускательную способность (для той же длины волны). Эта процедура приводит к спектру, соответствующему кривой С на рис. 1.19, определяющей вклад Земли в тепловой поток, уходящий в космос. [c.49]

Согласно другому методу рассматриваются энергии, отраженные тропосферой и земной поверхностью. При этом надо учитывать пропускательную способность земной атмосферы и спектральные характеристики солнечного излучения. Распределение падающей солнечной энергии по длинам волн можно найти следующим образом. На рис. 1.21 4—192 49< [c.49]

Кривая, показанная на рис. 1.22, соответствует произведению квадрата пропускательной способности, построенной на рис. 1.20, и энергии солнечного излучения, падающего на границу земной атмосферы (левая кривая на рис. 1.21). Энергия, отраженная от поверхности Земли, получается умножением площади под этой кривой на коэффициент [c.51]

D. Отражательные и пропускательные характеристики. Часто нужно знать, какая часть плотности падающего на стенку [ютока излучения q дает вклад в плотность эффективного потока i/+ на одной или другой стороне стенки. Часть, относящаяся к облучаемой стороне стенки, называется отражательной способностью, а относящаяся к другой стороне,— пропускательной способностью. Оче-пидно, что эти величины являются свойствами материала и структуры стенки, ее термодинамического состояния, а также распределения падающего излучения по спектру и направлениям. Термины спектральная и интегральная употребляются ио отношению к отражательной и пропускательной способностям в том же значении, как и по отношению к поглощательной способности. Тот же [c.457]

Спектральная направленная пропускательная способность т(0 , ф-, X, Т ) определяется аналогичным образом, но с дополнительным условием о том, что состояние стенки близко к термодинамически равновесному, характеризуемому температурой Г. Для стенки, пропускающей излучение, нредиавление о наличии поверхности т (см. рис. 1, 2.9.1) неприменимо. В приведенных определениях не предусмотрена возможность фосфоресценции или флюоресценции. [c.457]

Включс1М1е модели [23] в метод Монте-Карло проводится в следующем порядке. Каждая поверхность параметризуется введением оптических констант п к к для граней и углом распределения наклонов (Х ,= 1/с. При желании можно зафиксировать к -=п и рассчитать полусферическую отражательную сн собность шероховатой поверхности, далее использовать измеренное зна-чепио этой величины, чтобы таким обра.зом установить пик для данного о- В [24[ предлагается находить о на основе дополнительных измерений пропускательной способности щелевого канала. Когда в методе Монте-Карло при построении хода луча встречается стенка с фиксированными оптическими константами и параметром шероховатости о, необходимо получить еще три числа из генератора случайных чисел. Первое, назовем его Р), необходимо для установления а при помощи предварительно рассчитанных и подготовленных таблиц, занесенных в память компьютера (таким же образом используются представленные в табл, 1 2.9,1 доли анергии интегрального излучения абсолютно черного тела для нахождения длины волны) [c.483]

Таким образам, имеются две спектральные величины истинная спектральная пропускательная способность т, которая действительно гюдчиняется закону Бера — Ламберта, но имеет столь сильную зависимость от волнового числа, что практически непригодна для проведения рас- [c.488]

Номер иитерва ла А Нижиий предел Верхний предел Пропускательная способность интервала V. А Доля энергии интегрального излучении черного тела Вклад интервала Доля энергии интегрального излучения черного гела Вклад интервала г. [c.493]

Пропускательная способность неоднородного газа соответственно равна е- а степень черноты — 1—е". Из зтого преобразования следует простой вывод, что для излучения безразлично, распределены ли 1югл0щающие компоненты в виде малой примеси на большом пути или они сосредоточены на коротком отрезке. [c.501]

Анализируя уравнение в случае бесконечно тонкого плоского слоя размером df, видим, что 2 a(i) — полусферическая пропускательная способность для проходящего через слой оптической толщины i диффузного излучения, а величина 1—2 д(/)—полусферическая поглощательная способность или (для изотермического газа) степень черноты. Величина 2 (t—t ) является пропускательной способностью для недиффузного источника, где для интервала оптических глубин от t до t 1= 1 f,Kadzlzob 0. Величина 2dt является полусферической степенью черноты плоского слоя бесконечно малой оптической толщины Kadz. Напомним, что средняя длина пути луча оптически тонкого плоского слоя толщиной dz равна 2dz и, следовательно, объемное излучение равно AK dz S, половина которого распространяется в одном направлении, а половина — в противоположном. [c.503]

Узкополосный масштаб, приближение Куртиса — Годсона. Рассмотрим спектрально сглаженную пропускательную способность, соответствующую пути L в газе, температура, состав и Hjm давление которого меняется вдоль L. Из ураЕ нений (2), (3) и (18) 2.9.5 находим [c.507]

Отметим, что параметр А 2(1-1 вводится для удобства по-следую1цсго выделения из результатов пропускательной способности пристеночного слоя. Теперь мы запишем уравнення в безразмерном виде [c.517]

Характеристики излучения и поглощения тела можно рассматривать независимо, но при определенных условиях их можно связать между собой. Пусть на поверхность падает некоторое количество энергии излучения Е. Эта энергия частично поглощается, частично отражается и частично пропускается поверхностью. Обозначим через а, р" и г соответственно доли поглощаемой, отражаемой и пропускаемой поверхностью энергии от падающей на нее или поглощательную, огра-жательную и пропускательную способности . [c.37]

На рис. 1.13 изображено небольшое нечерное тело, полностью окруженное черной оболочкой. Пусть пропускательная способность малого тела т равна нулю, т. е. оно непрозрачно. Следовательно, [c.38]

Тепловой поток, излучаемый поверхностью Земли, изменяется в зависимости от пропускательной способности атмосферы, поскольку, перед тем как выйти в космос, он проходит через толщу атмосферы в 160 км. Чтобы найти это изменение, используем данные Гэбби, опубликованные в [28] о зависимости пропускательной способности атмосферы от длины волны (рис. 1.20). [c.49]

Вклад тропосферы пропорционален площади под кривой В, соответствующей излучению при —5б,5°С. Полное излучение Земли и атмосферы как единого целого находится суммированием площадей под этими кривыми. Согласно расчетам оно составляет 217 Вт/м . Это значение подтверждено Драмметером и Хассом [24]. По их данным действительное значение лежит между 144,5 и 323 Вт/м . Разброс возникает вследствие непостоянства пропускательной способности атмосферы, которая сильно зависит от содержания водяного пара, облачности, широты и времени года. Необходимо отметить, что данные Гэбби, использованные здесь, основываются на предположении о количестве осадков 17 мм и атмосферной дымке такой концентрации, что пропускание красных лучей с длиной волны 0,61 мкм составляет 60%. [c.49]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология