Излучение тепловое результирующее

Требуется определить плотность результирующего потока теплового излучения в основании топки. [c.467]

Но поток, падающий на поверхность 5, равен эффективному потоку излучения поверхности 4. Плотность результирующего теплового потока в отрицательном направлении х согласно (12) равна [c.476]

После решения уравнения (5) найдем плотности потоков результирующего излучения и тепловые потоки нз уравнения (18) 2.9.3, которые остаются неизменными [c.478]

Ио известному полю величины /, (г, s)можно определить, поле радиационной составляющей теплового потока, точнее — векторное поле плотности потока результирующего излучения. Оно может быть найдено иутем векторного интегрирования величины спектральной интенсивности излучения ио выражению [c.20]

Типовая задача. Имеется замкнутая система известной геометрии, состоящая из N изотермических поверхностей, имеющих температуры Т, и коэффициенты теплового излучения е. (/= 1,2, Требуется рассчитать лучистый теплообмен в такой системе, т. е. найти результирующие лучистые потоки резг для каждой поверхности. [c.196]

Формула (2,208) определяет поток собственного излучения газового объема, который проходит через его оболочку. В том простом случае, когда изотермический газовый объем с температурой Гг окружен холодными черными стенками (еоЛ 1) с существенно более низкой температурой (Г <Тр), формула (2.208) дает одновременно и результирующий лучистый поток в системе, ибо собственное излучение стенок и отражение от стенок здесь несущественны. Однако при коэффициенте теплового излучения холодных стенок, отличном от единицы, ситуация при расчете лучистого теплообмена осложняется. В системе появляются значительные потоки отраженного излучения. Когда температуры стенок и газа различаются не очень значительно, необходим [c.203]

Если известно эффективное излучение новерхности и ее температура, то результирующий тепловой поток может быть определен из выражения [c.178]

Для определения адиабатной температуры поверхности кристалла в системе уравнений (У.148), написанной для установки, представленной на рис. 54, примем равными нулю результирующие тепловые потоки Срь Рр2, Ррз и С р4, а собственные излучения поверхностей (/—4) [c.182]

Нахождение затруднений не вызывает проблема состоит в определении интегральной (результирующей по всем волновым диапазонам) степени черноты газообразной среды ер, специфичной для каждого газа, пара и существенно изменяющейся с температурой. Кроме того, интенсивность излучения (поглощения) зависит от частоты взаимодействия теплового луча с молекулами (атомами) газообразной среды, значит от давления газа р и толщины газовой прослойки / обьгано влияние этих факторов учитывают совместно — в виде произведения (р1). На рис. 6.17 (на примере СО2) иллюстрируется влияние основных параметров на ер. Заметим, что для водяных паров значения е,. заметно выше, чем для СО2. [c.517]

Основное усиление сигнала, несущего информацию о распределении плотности потока теплового излучения от контролируемого объекта, осуществляется линейным усилителем У, выходные сигналы с которого поступают на сумматор СМ1. На другой вход сумматора СМ1 подается серия пилообразных импульсов от блока формирования шкалы температур ШТ, позволяющих получить, например, в нижней части растра полосу, яркость свечения которой соответствует линейному изменению температуры. Помимо этого для получения сложных синтезированных изображений на сумматор могут Подаваться сигналы и с других устройств и блоков. Таким образом сумматор СЛ 1, формирует видеосигнал, обеспечивающий получение основного изображения с яркостной отметкой, где наибольшая плотность потока излучения соответствует наиболее яркому свечению экрана электронно-лучевой трубки ЭЛТ (позитивное изображение). Результирующий сигнал, заполняющий все время кадра с выхода сумматора СМ поступает на блок формирования изотерм ИТ и на сумматор СМ (в положении 1 переключателя ПР). [c.203]

Между двумя поверхностями, каждая из которых видит другую, происходит непрерывный обмен энергией, при этом энергия передается от более горячей поверхности к более холодной. Результирующий лучистый поток энергии между двумя излучающими телами зависит от относительной интенсивности излучения и поглощения каждого из этих тел. Если допустить, что поверхность одного тела — серая, а другого тела (или окружающей среды) — черная, то тепловой поток можно выразить в виде соотношения [c.13]

Результирующий поток теплового излучения, теряемого поверхностью, представляет собой разность между потоком излучаемой энергии и потоком поглощаемой энергии и может быть выражен уравнением [c.109]

Для случая, представленного на рис. 1.13, излучение черного тела Еъ падает на малое тело, и поток излучения, поглощаемый малым телом, равен а хЕь. Малое тело, однако, излучает поток энергии и результирующий тепловой поток между малым телом и окружающей его черной оболочкой составляет [c.38]

Если малое тело имеет ту же температуру, что и оболочка, теплообмена излучением происходить не будет и результирующий тепловой поток равен нулю ( =0). Следовательно, [c.38]

Результирующий тепловой поток, отводимый рассматриваемым элементом путем излучения, запишется как [c.154]

Отметим, ЧТО уравнение (24) является нелинейным, что связано с появлением в его левой части члена, учитывающего теплопроводность. Важным является определение суммарного теплового потока от одной пластины к другой. При этом, поскольку система находится в стационарном состоянии, достаточно определить результирующий тепловой поток к какой-либо одной из этих поверхностей, например к нижней. Вклад излучения в общий тепловой поток дается уравнением (7), где Я заменяется на е. Вклад же теплопроводности равен [c.152]

Для того чтобы получить выражение для лучистого теплового потока на плоской поверхности, необходимо отметить, что при условии слабого поглощения излучение будет распространяться далеко в жидкость (поскольку имеет место только малое ослабление излучения) и, следовательно, градиенты температуры будут малы на всем протяжении жидкости. Таким образом, можно предположить, что применительно к излучению жидкость по существу можно считать изотермической, а постоянную температуру можно принять равной температуре свободного потока Too. Уравнение ( 17) показывает, что относительная излучательная способность бесконечной изотермической жидкости равна единице, и поэтому результирующий лучистый тепловой поток от пластины к жидкости равен [c.158]

Для определения результирующих тепловых потоков необходимо располагать данными о коэффициенте излучения еп, который является сложной функцией ряда факторов, как-то природы излучающего тела, состояния его поверхности, температуры и т. п. Так, для металлов 8п практически линейно зависит от абсолютной температуры 7 и свЯзан с удельным электрическим сопротивлением Оо зависимостью Ец = 3,49 /сТо ПЮО, из которой может быть рассчитан. Однако он резко увеличивается при появлении на поверхности металлов оксидных пленок. Степень черноты сплавов выше, чем чистых металлов. Поэтому в общем желательно определять еп экспериментально. [c.160]

Охлаждение пластины с учетом излучения. Пусть, как и прежде, пластина охлаждается жидкостью, имеющей постоянную температуру при том же самом коэффициенте теплоотдачи а. Естественно, она участвует и в радиационном взаимодействии с окружающими ее телами, имеющими температуру, равную, например Г . Результат этого взаимодействия — плотность теплового потока результирующего излучения можно записать так [c.119]

Две пластины с экранами между ними. Рассмотрим сначала случай, когда между двумя данными пластинами находится еще одна пластина толщиной 5 с теплопроводностью X. Если в последней пластине нет внутренних источников или стоков теплоты, тогда в установившемся состоянии теплота, полученная излучением от первой пластины, будет передаваться теплопроводностью от одной поверхности к другой, а затем излучением ко второй пластине. Согласно закону сохранения энергии Е = В 2 9. где Е у и 32 — результирующие потоки излучения для одной и другой поверхностей экрана д — тепловой поток в пластине причем [c.442]

Лучистый теплообмен происходит между параллельными поверхностями двух пластин из прокатанной латуни. Когда между пластинами поставили экраны с коэффициентом теплового излучения 0,04, результирующий лучистый тепловой поток уменьшился в 17,33 раза. Определить количество поставленных экранов, считая, что температуры поверхностей пластин после установки экранов остаются неизменными. [c.78]

Зависимости (17-9) и (17-12) показывают, что результирующий поток прямо пропорционален приведенному коэффициенту излучения, поверхности тела и разности температур в четвертых степенях. В про-цесса.х же теплопроводности и конвекции тепловой поток пропорционален разности температур в первых степенях. Этим обстоятельством объясняется более значительное влияние лучистого теплообмена по сравнению с указанными процессами при высоких температурах. [c.382]

Если в теплообмене двух тел участвует третье тело, являющееся адиабатным, для которого результирующий поток равен нулю (например, огнеупорная футеровка), причем все три тела образуют замкнутую систему, то результирующий тепловой поток также можно определить по формуле (13.7), а приведенный коэффициент излучения системы — по (13.8), заменяя значения угловых коэффициентов излучения ф,7 на Ф/ . [c.164]

Результирующий удельный тепловой поток излучением, Вт/м , от продуктов сгорания и кладки на металл в непрерывно действующих печах рассчитывают по формуле [c.167]

Пусть для примера нужно оцепить плотность результирующего потока излучения в каналы регенератора длиной 5 см, имеющие форму круговых цилиндров (0 /=5мм) и сделанные из сильно поглощающего материала. Пусть на входе в регенератор имеется черное тело при 7 ,===600 К, на выходе — черное тело нри 72=350 К и стенка имеет температуру Г/,- 575 К па входе и Т( ==325 К иа выходе. Принято аппроксимировать распределение плотности потока эффективного излучения стенок вдоль канала прямой линией от до С Т . Нужно определить плотность ре.зультирующего теплового потока внутрь канала на входе в него (при х 1— 5 сы). [c.476]

Радиационный анализ внешней поверхности. Считая, что излучение внешней поверхности незначительно влияет на излучение окружаюн1Их предметов, запишем плотность теплового гютока результирующего излучения на внешнюю поверхность I [c.511]

Апроксимируя интегральные уравнения излучения с помощью системы алгебраических уравнений, Ю. А. Суринов получил следующее общее уравнение для расчета системы (определение результирующего теплового потока), состоящей из граничных и п объемных зон [c.272]

Теплообмен в замкнутой системе серых тел с заданными оптико-геометрическими характеристиками описывается системой N алгебраических уравнений (2.195). Электрическое моделирование основано на математической тождественности этой системы и системы алгебраических уравнений, описывающей распределение токов в разветвленной электрической цепи с N узловыми точками (рис. 8.8). Каждая узловая точка связана с остальными точками электрическими проводимостями (величинами, обратными электрическим сопротивлениям) Уц, а с индивидуальным источником питания с потен-. циалами г о —через проводимость ц. Проводимости У а являются электрическими аналогами взаимных поверхностей излучения Нц, а проводимости У а — аналогами оптико-геометрических параметров Нц = —Лг), где Лг — коэффициент поглощения, принимаемый равным коэффициенту теплового излучения 8,, — площадь поверхностй г-го- тела. Электрические потенциалы в узловых точках и,- являются аналогами плотности эффективных потоков излучения Еэфг, а токи в узловых точках 1% — аналогами результирующих тепловых потоков СЗроэг для соответствующих тел. [c.406]

Жидкий объем любого масштаба может подвергаться воздействиям гидростатической подъемной силы, возникающим однократно или многократно от многих и разнообразных видов и сочетаний физических процессов. Подъемная сила может возникнуть из-за разности плотностей в поле объемной силы, а разность плотностей образуется вследствие тепло- и массопереноса. В свою очередь тепло- и массоперенос, вызывающий появление подъемной силы, может быть обусловлен действием многих и разных механизмов. Например, даже кажущийся простым эффект возникновения подъемной силы, действующей на лист кукурузы, освещенный солнцем, оказывается достаточно сложным. Солнце нагревает лист, который для поддержания теплового равновесия (терморегулирования) может испарять водяной пар. В процессе фотосинтеза хлоропласт листа поглощает СОа из воздуха и выделяет Ог. Таким образом, в образовании результирующей подъемной силы одновременно участвуют перенос тепла и три процесса массопереноса. Эти процессы объединяются с переносом тепла излучением. Другой пример — потеря метаболической теплотымлекопитающими с поверхности их тел. Теплота тела порождает теплоперенос вблизи его поверхности. Но часто такое же по порядку величины воздействие оказывает потение. Испарения с поверхности тела увлажняют прилегающий слой воздуха. Таким образом, возникают две составляющие аэростатической силы, направленной вверх. [c.9]

Теплообмен боковой поверхности монокристалла, вытягиваемого из расплава в вакууме, будет осуществляться с окружающими его элементами установки излучением. Если процесс вытягивания происходит в атмосфере инертного газа, то и в этом случае теплообмен излучением будет преобладающим. Температура кристалла существенно изменяется по его высоте, а температура окружающих кристалл экранов и тигля переменна по поверхности последних. В этом случае задача лучистого теплообмена в замкнутом пространстве сведется к системе нелинейных интегральных уравнений, решить которую практически не представляется возможным. Поэтому для приближенного решения задачи введем ряд допущений. Примем, что температура каждого из окружающих кристалл элементов постоянна по его площади. Боковую поверхность кристалла разобьем на цилиндрические элементы высотой Аг. В пределах каждого элемента поверхности кристалла температуру усредним и будем считать постоянной. Значения всех температур и радиационных характеристик поверхностей и угловых коэффициентов в системе будем считать известными. При принятых предпосылках задачу лучистого теплообмена в замкнутом объеме с диатермичной средой можно свести к системе алгебраических уравнений. Система для п поверхностей будет содержать п искомых величин и состоять из п уравнений. Данная система может быть составлена относительно результирующих тепловых потоков или эффективных значений излучения поверхностей. Решение системы уравнений позволит определить [c.177]

Наряйу с рассмотренными видами переноса энергии существует перенос энергии электромагнитными волнами. При этом предполагается, что поглощение лучистой энергии приводит к изменению теплового состояния тела, точно так же как и излучение определяется тепловым состоянием (температурой) тела. Если среда, разделяющая поверхности с различной температурой, прозрачна для теплового излучения, то радиационный и конвективный теплообмен происходят параллельно независимо один от другого. Результирующие потоки лучистой энергии определяются в зтом случае только геометрией системы, температурой и радиационными свойствами поверхностей тел. [c.180]

Обратимся к изображенному на рис. 4.2 продольному ребру прямоугольного профиля и рассмотрим теплообмен излучением между элементом поверхности ребра Ldx и окружающей средой. Результирующий тепловой поток будет записываться как сумма двух членов KiT Ldx и KiLdx. Постоянная Ki включает в себя все факторы, влияние которых на температуру ребра может быть учтено поправочным множителем. В случае отвода тепла с обеих сторон ребра К —2ог. Постоянная К2 учитывает воздействие всех факторов, влияние которых не может быть отражено в виде поправочного множителя к температуре. К ним могут относиться падающее солнечное излучение или излучение земной поверхности, взаимный обмен излучением между ребром и другими элементами радиатора, а также температура окружающей среды. [c.154]

Величина энергии, проходящей слева направо, имеет аналогичное выражение, но температурный член будет равен [Т — — Gr os6 ]. Результирующая величина теплового излучения через площадку равна разности этих двух интегралов. Отбрасывая некоторые малые члены высших порядков, получим [c.373]

Имеющиеся методы расчета теплового баланса факела пламени позволяют рассчитать лучистый теплообмен в зоне пожара на основе различных моделей. Однако, имея в виду конечную цель — определение результирующего излучения, - целесообразно использовать для решения метод сальдо. Этот метод позволяет относительно просто описать теплообмен как перенос теплоты между излучающей поверхностью факела и тепловоспринимающей поверхностью пены в однородной изотермической среде продуктов сгорания. При этом, учитьюая собственное излучение продуктов сгорания, температуру поверхности факела необходимо исчислять с учетом тепло-потерь на нагрев газообразных продуктов (при условии, что расчет ведется по уравнениям полного сгорания). [c.51]

Рассмотрим теплообмен между поверхностями факела и пены, между которыми находится излучающая и поглощающая среда продуктов сгорания при некоторой (изотермический случай). Замкнем систему, дополнив ее N —2 граничными поЬерхностями теплообмена. Запишем уравнения теплового баланса для поверхности пены через потоки излучения падающий на поверхность — Q, отраженный — Qотр > собственный — op,эффективный — результирующий — Qp. Для неадиабатической поверхности во всем диапазоне длин волн Л [c.51]

Уравнение энергии (2.1.1) было несколько преобразовано. В качестве плазмообразующего газа рассматривался воздух. В общем случае (см. работу [24]) затраты энергии на ионизацию в объеме Е и излучение 1 изл в неравновесной плазме зависят от кинетики процесса ионизации и процесса возбуждения уровней. Выражения, которые получаются при этом, довольно громоздки и сложны. Поэтому в работах [62, 63] предполагалось, что излучение плазмы близко к равновесному с температурой Те. Для этих условий член изл записывался как сумма объемной плотности излучения прозрачных участков спектра U и дивергенции лучистого теплового потока, переносимого в ультрафиолетовой части непрерывного спектра и реабсорбированных линиях div q . Результирующие выражения, с помощью которых вычисляется величина div 9.,, связанного с излучением линий и континуума, приведены на стр. 91 (см. формулы (2.1.18) и (2.1.23)). [c.99]

Существованием статических внутренних полей объясняется конечная щирина линий даже при весьма низких температурах. Тепловые флуктуации внутри вещества порождают флуктуирующую часть поля h t), которое модулирует то или иное из упомянутых взаимодействий. Нетрудно видеть, что динамическое равновесие возможно, если вероятности переходов с одного уровня на другой обратно пропорциональны их населенности. Это предположение скрыто в самой статистике Больцмана. Существованием таких конечных вероятностей объясняется тот простой факт, что при включении магнитного поля устанавливается распределение спинов по Больцману и возникает результирующий магнитный момент системы спинов. Скорость этого установления зависит от значения средней вероятности переходов Wl и характеризуется вре- 4енем продольной (спин-рещеточной) релаксации спинов 1/Г1=21 1. Эта же величина характеризует скорость утечки энергии из системы спинов к другим степеням свободы ( к решетке ). Статическая же часть внутренних взаимодействий приводит к уширению линии и определяет скорость установления или потери когерентности излучения и поглощения внутри спиновой системы. [c.188]

В первом способе (Нуссельта) поток результирующего излучения определяется нз теплового баланса относительно поверхностн а — а, [c.366]

АмфАз2ф. .. фА фА ФАг. (17-15) Найдем плотность потока результирующего излучения и температуры экранов, полагая, как и в предыдущем случае, что их тепловое сопротивление теплопроводности пренебрежимо м Снова используем зависимость (17 сти п+1 плосьопараллельных систем а, [c.383]

Две поверхности с различными температурами. Когда газ заполняет камеру, стены которой состоят из воспринимающей и отводящей тепло поверхностей и такой промежуточной тепло-всспринимающей и излучающей поверхности, как огнеупорная к. адка, возникает необходимость расчета результирующего теплообмена между газом и поверхностью, отводящей тепло, который происходит путем прямого излучения от газа на теплоот- дающую поверхность и излучения от газа на кладку, а оттуда — на теплоотдающую поверхность. Такая задача в общей форме, включая тепловые балансы, наружные тепловые потери печи л конвективную теплопередачу внутри рабочего пространства, более детально излагается ниже (см. стр. 148). Приближенно, однако, теплопередача к тепловоспринимающей поверхности может быть оценена, если предположить, что эффективная тепловоопри-нимающая поверхность состоит из его собственной и некоторой части f поверхности кладки решение может включать только температуры таза и теплоотдающей поверхности. Часть поверх ности кладки /, входящая в эффективную поверхность, меняется от нуля, когда отношение площадей кладки и тепловоспринимающей поверхности весьма велико, до единицы, когда это отноше- [c.134]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология