Средняя длина пути луча

Таблица 1. Средняя длина пути луча для плоского слоя, цилиндра и сферы

Таблица 13 Значения средней длины пути луча I

В. Представление о средней длине пути луча. Исполь-луя уравнение (6), определим среднюю длину пути луча из соотношения [c.495]

Однако уравнение (8) имеет более ясный физический смысл. Видно, что возможная длина пути изменяется от нуля до размера диаметра. Отсюда следует, что средняя длина пути луча для сферы будет меньше диаметра. [c.495]

Подставляя эти выражения в (1) и используя понятие средней длины пути луча, для плотности потока получаем [c.496]

Величина является расстоянием между бесконечно малыми элементами поверхностей dAJ и йА[, а L j — средняя длина пути луча между поверхностями конечных размеров А и Л/. В [7] получены выражения для геометрически усредненных значений для прилегающих и противолежащих прямоугольников, а в [8 эти выражения проинтегрированы и приведены численные зна- [c.497]

Средняя длина пути луча [c.405]

При других формах газового слоя среднюю длину пути луча находят по формуле [c.405]

Рсо, = 1 ОД = ОД am = 1 0,05 = 0,05 am Средняя длина пути луча равна (см. стр. 405) [c.408]

S — средняя длина пути луча. [c.299]

Для средних значений произведения р1, встречающихся на практике, среднюю длину пути луча I можно принимать по табл. 13. [c.299]

Значения средней длины пути луча I [c.299]

Выражение (111-113) было получено для случая теплообмена между газом, заключенным в полусферическом объеме, и точкой в центре основания полусферы, т. е. для случая, в котором длина Ь пути светового луча во всех направлениях одинакова. Обнаружено, что любая геометрическая форма поверхности, встречающейся на практике, может быть представлена приближенно эквивалентной полусферой некоторого радиуса, Иначе говоря, существует некоторая средняя длина пути луча, которую можно вводить в расчетные зависимости при графическом определении излучательной и поглощательной способности газов (рис. 111-22 и III-24). По мере приближения величины рЬ к нулю средняя длина луча стремится к своему предельному значению, равному отношению учетверенного объема газа к площади ограничивающей поверхности. Для величин рЬ, обычно встречающихся на практике, L всегда имеет значение меньше предельного. С достаточной точностью можно считать, что L составляет 85% от предельной величины. В табл, 111-22 приведены результаты трудоемкой графической или аналитической обработки экспериментальных данных, соответствующих поверхностям различных геометрических форм. [c.241]

I — приведенная средняя длина пути луча, м. [c.75]

Степень черноты газа определяется по рис. II-9 и И-10 а зависимости от температуры газа и произведения р где р — парциальное давление излучающего газа в ата (парциальное давление равно полному давлению газовой смеси, умноженному на объемную долю данного газа в смеси), а I — средняя длина пути луча в м. Средняя длина пути луча определяется в зависимости от формы и размеров газового слоя по табл. 11-4 или (при формах, не указанных в таблице) по формуле [c.300]

Средняя длина пути луч [c.405]

Среднюю длину пути лучей определяют, исходя из геометрических размеров аппарата, содержащего газ. Для трубчатых реакторов диаметром О эффективная длина лучей составляет [c.331]

Форма н размеры газового слоя Средняя длине пути луч [c.405]

Средняя длина пути луча равна (см. стр. 405) [c.408]

Степени черноты пара и двуокиси углерода берутся из графиков (18-4), (18-5) по температуре газа при соответствующих произведениях парциального давления на длину пути луча (р1). Приближенно средняя длина пути луча определяется из соотношения [c.434]

Для интегрирования обычно достаточно нескольких представительных точек йА на поверхности. Для того чтобы определить значение средней длины пути луча Ь, дающей действительное излучение, когда последнее вычисляется как воспользовались методом, подобным приведенному выше. Было найдено, что значения полученные таким образом, зависят от свойств излучающего газа и от величины РдХ, где X — характерный размер газового объема. Для практических целей можно считать, что Ь является постоянной частью X 126, 62]. Средней длиной пути луча можно считать радиус газовой полусферы, излучающей на единицу поверхности в центре ее основания так же, как в среднем излучает истинный газовый объем, находящийся над А. [c.124]

Таким образом, при низких значениях Рд I средняя длина пути луча 1° для излучения на все поверхности, образующие газовый объем, равна четырем гидравлическим радиусам оболочки. Значения Ь° для газового объема различных форм, включая излучение на одну из поверхностей прямоугольных параллелепипедов [56], приведены в третьем столбце табл. 4-1. Для конечного значения Рд X средняя длина пути луча получается меньше Ь°. Средние значения, полученные в результате сложных графических и аналитических расчетов для объемов различной формы, представлены в последнем столбце табл. 4-2. Для [c.127]

Параллелепипеды. Отношение средней длины пути луча к [c.127]

В общем случае точн1ме величины средних длин путей луча отличаются для разных полос поглощения, однако на практике считают к равным целому значению или доле от L, bg для паиболее сильной полосы. Эта доля определена °в рамках экспоненциальной модели полосы с перекрытыми линиями (т1-- рР > 1) для сферы, цилиндра и плоского слоя, и результаты приведены в табл. 1. Из нее следует, что в случае сильной полосы для цилиндра или сферы действительно Lrnb -0,9Lm ,g, однако для плоского слоя и(, = 0,831 ,г- [c.495]

Отношение средней длины пути луча к среднегеометрическоП длине пути [c.496]

С. Пример расчета. Рассмотрим печь диаметром 6 м, в которой сгорает 0,15 кг/с газообразного топлива с наименьшей теплотворной способностью 5-10 Дж/кг, расход воздуха составляет 2,7 кг/с, воздух и топливо поступают при 500 К. Заготовка нри 900 К покрыта слоем шлака 6 мм с коэффициентом теплопроводности 2 Вт/(м-К) и степенью черноты 0,48. Свод из огнеупорных материалов имеет площадь 50 м . Топочные газы имеют теплоемкость 1200 Дж/(кг-К) и степень черноты =0,25, соответствующую расчетной средней длине пути луча при оцениваемом значении температуры. Необходимо рассчитать Т , Тх и скорость переноса теплоты в заготовку. В пренебрежении конвекцией задача сводится к случаю 2 с газообразным источником, адиабатной поверхностью и стоком. Начнем с расчета АхЦГх-е по уравнению (33). Получим следующую величину (полагая 1-2 2-2) [c.499]

Анализируя уравнение в случае бесконечно тонкого плоского слоя размером df, видим, что 2 a(i) — полусферическая пропускательная способность для проходящего через слой оптической толщины i диффузного излучения, а величина 1—2 д(/)—полусферическая поглощательная способность или (для изотермического газа) степень черноты. Величина 2 (t—t ) является пропускательной способностью для недиффузного источника, где для интервала оптических глубин от t до t 1= 1 f,Kadzlzob 0. Величина 2dt является полусферической степенью черноты плоского слоя бесконечно малой оптической толщины Kadz. Напомним, что средняя длина пути луча оптически тонкого плоского слоя толщиной dz равна 2dz и, следовательно, объемное излучение равно AK dz S, половина которого распространяется в одном направлении, а половина — в противоположном. [c.503]

Для различных форм объемов с равномерно нагреты.м излучаюнрим газом средняя длина пути луче 1 равна [c.13]

Данные по средней длине пути луча для газовых тел различной геометрической формы приводятся в литературе [Л. 88]. Поправка на отклонение от закона аддитивности для газовых смссей за счет взаимного поглощения излучения компонентами берется из графиков на рис. 18-7. [c.435]

Замкнутт система серых поверхностей, заполненная серым газом с равномерной температурой. Для начала рассмотрим случай серого газа. Под серым газом в данном случае понимается такой, поглощательная способность которого а для излучения от любого источника равна степени черноты е. И степень черноты, и поглощательная способность зависят от длины пути луча. Если для излучения от одной зоны к другой пропускательная способность газа равна т= 1—а, то пропускательная способность для вдвое большей средней длины пути луча между зонами составит — утверждение, справедливое только для серого газа, не изменяющего качества пропускаемого им излучения. Задачу можно считать решенной, если определить результирующий лучистый теплообмен между какими-нибудь двумя зонам источника и стока (<7j->2 ) между какой-нибудь зоной источника [c.148]

Член в квадратных скобках этого выражения равен средневзвешенной пропускательной опособности или пропускательной способности для общего излучения, поступающего или уходящего с Л (эта величина может поэтому помечаться просто индексом л). Дополнением х является поглощательная способность газа, или, вследствие того, что он серый, его степень черноты е . Заметим, что 8д1 и 8 02 отличаются только потому, что средняя длина пути луча через газ для Л] отличается от длины для Лг. Итак, получена путем замены -го столбца О элементами — Л18о -—Лгбсг При известной плотности потока ( Ях [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология