Неупругое ядерное резонансное рассеяние

В отличие от многих резонансных методов исследования энергетических уровней по обнаружению частиц или частот, непосредственно характеризующих молекулярный или ядерный процесс, спектроскопия КР базируется на нерезонансном явлении неупругого рассеяния света. [c.212]

Неупругое ядерное резонансное рассеяние [c.106]

Рис. 2.50. Схема опытов по неупругому ядерному резонансному рассеянию

В качестве примера рассмотрим случай рассеяния л— 0, для которого имеется точный анализ парциальных волн, основанный на дифференциальных сечениях при кинетических энергиях в лабораторной системе 30 МэВ < Т 340 МэВ. Важное наблюдение из рис. 7.7 состоит в резком уменьшении параметров неупругости / при переходе от низких энергий в область А-резонанса. При Т >150 МэВ волны с < 4 столь сильно неупруги, что парциальные сечения реакции близки к геометрическому пределу (,2Ь + 1)л/д . Большая доля сечения реакции в полном пион-ядерном сечении очевидна также из рис. 7.8 сечение реакции Ог в резонансной области энергий составляет доминирующую часть полного сечения. [c.250]

В настоящей работе будут приведены аргументы в пользу гипотезы о резонансном характере реакций рассматриваемого типа. Предположим, что амплитуда рассеяния и сечения реакций в данном случае определяются в основном резонансны.ми членами и описываются формулой Брейта — Вигнера [4—7]. Указанное предположение относится и к некоторым другим неупругим бимолекулярным процессам. Парциальные ширины различных каналов реакций определяются только свойствами конкретной системы, на них не налагаются какие-либо общие соотношения (в отличие от теории равновесного комплекса), поэтому наше предположение не противоречит рассмотренным экспериментальным данным. Рассмотрим ряд аргументов, основанных на современной теории рассеяния и ядерных реакций [6—10], свидетельствующих в пользу сделанной гипотезы. Прн этом ограничимся областью энергий от десятых долей электронвольта до энергии первого уровня электронного возбуждения. Отметим, что аналогичным образом можно в некоторых случаях рассматривать процессы, происходящие при более низких и -при более высоких энергиях. [c.41]

Рис. 2.51. Спектры неупругого ядерного резонансного рассеяния а) экспериментальные данные б) разложение суммарной вероятности фононного поглощения на од-нофононную (1), двухфононную (2) и трехфононную (3) в) плотность фононных состояний для массивного оРе (1), Ре(2 нм)/Аи(2 нм) (2), Ре(1 нм)/Аи(1 нм) (3), Ре(0,5 нм)/Ли(0, 5 нм) (4) г) скорость звука для случаев 1-4 [33]

При исследовании нанокластеров и наноструктур применяются все существующие методики МС [29, 30] абсорбционная МС, эмиссионная МС, рэлеевское рассеяние мессбауэровского излучения (РРМИ), МС конверсионных электронов, мессбауэровское резонансное рассеяние вперед (временной вариант МС с применением СИ), неупругое ядерное рассеяние. [c.95]

Более интересна с точки зрения физики проблема ядерной реакции в обычном уране, являющемся смесью (0,72%) и 238и (99,28%). 238и делится лишь под действием быстрых нейтронов, обладающих энергией больше 1 Мэе. Кинетическая энергия значительной доли нейтронов деления недостаточна для деления ядер Кроме того, нейтроны деления могут претерпеть неупругое рассеяние, что также уменьшает их энергию. Примесь 235и недостаточна (0,72%), вероятность радиационного захвата замедляющегося нейтрона ядрами основного изотопа при резонансных энергиях ( 7 эе и т. д.) слишком велика, и число нейтронов, проскочивших при замедлении опасную зону резонансных энергий, недостаточно для поддержания цепной реакции на легком изотопе урана. [c.192]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология