Электрон конверсионные

Иногда излучаемые распадающимся ядром у-фотоны не покидают недра атома, а застревают в нем. При этом энергия у-кванта передается одному из электронов электронной оболочки атома (внутриатомная конверсия у-лучей). Электрон, воспринявший энергию у-кванта, переходит в возбужденное состояние и может выскочить из атома (конверсионные электроны, стр. 379, сноска). [c.387]

Каждый радионуклид и ядерный изомер характеризуются своим периодом полураспада и специфическими, присущими только ему спектрами ионизирующих излучений. К ним относятся спектры альфа-, бета-, гамма-излучения, конверсионных и Оже-электронов, тормозного излучения, характеристического рентгеновского излучения. [c.60]

Ртуть-203 имеет -излучение с максимальной энергией 0,208 Мэе и конверсионные электроны, вызванные у-излучением с энергией 0,279 Мэе. Поскольку в основном конверсия идет на /(Г-оболочке, а энергия связи электрона для / Г-оболочки в ртути составляет 83 кэв 12], то конверсионные электроны имеют энергию 279—83=186 кэв. Энергия конверсионных электронов— того же порядка, что и максимальная энергия -излучения, следовательно, поглотить конверсионные электроны в данном случае невозможно и следует учитывать их присутствие. [c.257]

Подсчитаем р -к , обусловленное конверсионными электронами. Так как коэффициент конверсии а = 17%, а доля у-квантов на один распад Py=i, то выход конверсионных электронов на один распад р =0,И. Энергия конверсионных электронов равна 186 кэв, пробег / =42 мг см (см. рис. 4), относительная толщина поглощающего слоя [c.257]

Туллий-170 имеет i =0,970 Мэе (pi=0,78 и dV2= 9i5 мг/см ) и 2=0,886 Мдв ( 2=0,22 и dVa=43 мг/см ). Конверсия излу-чения с энергией 0,084 Мае происходит в основном с L-оболочки. Энергия связи электрона на L-оболочке составляет 10 кэв 1121. Следовательно, энергия конверсионных электронов 84—10= = 74 кэв, а их пробег Д=8,5 мг/см . Однако в литературе имеются значительные расхождения как относительно выхода Излуче-ния на один акт распада, так и относительно величины коэффициента конверсии. Подставив под счетчик фильтр толщиной [c.258]

Рис. 41. Средняя амплитуда сцинтилляций в зависимости от энергии конверсионных электронов.

В данной работе описан спектрометрический метод определения радиоактивного цезия-137 в аэрозолях атмосферного воздуха через 10—15 дней после его образования. Сущность этого метода заключается в сравнении полученных результатов от совпадений характеристического рентгеновского излучения и конверсионных электронов бария-137 от пробы и эталона. [c.88]

Одноканальный анализатор, соединенный с детектором, в котором установлен кристалл Nal(Tl), настраивается на пик полного поглощения характеристического рентгеновского излучения бария-137, 0,031—0,042 Мэе, а второй — на энергетическую область 0,375—0,790 Мэе по конверсионным электронам бария-137. [c.92]

Изомерные переходы, наряду с -[-излучением, сопровождаются испусканием монохроматических конверсионных электронов с энергией 100 кэв. Наличие таких электронов можно установить с помощью очень тонких целлофановых фильтров. Если распад изомерных ядер не сопровождается -излуче-нием, т. е. в составе излучения данного изомера отсутствуют электроны р-распада с большой энергией (случай чисто изомерного перехода, наблюдаемый, например, для то сопоставление знергии электронов конверсии с периодом полураспада может указать на наличие метастабильного состояния. [c.300]

Заключение о природе (порядковом номере) атомов, испускающих рентгеновское излучение, может быть сделано с помощью наблюдений за спектром электронов конверсии. Конверсионные электроны представляют собой электроны, вырванные с различных оболочек атома К, L, М и т. д.). Разность между значениями кинетических энергий этих электронов не зависит от энергии перехода Av и определяется только разностью энергий связи электронов на оболочках К, L, М, N н т. д. Действительно [c.301]

Разности —Wи Wj —1 д-зависят от атомного номера элемента. Эта зависимость может быть использована для определения атомного номера излучающего элемента. Ввиду небольших различий в величинах —Wи для соседних элементов, изучение спектров конверсионных электронов должно осуществляться на р-спектрографе с хорошей разрешающей способностью. [c.302]

Величина энергии отдачи, Рис. 4-8. Схема распада Вг ". приобретаемой ядром в результате испускания -кванта и электрона внутренней конверсии, составляет лишь 0,34 эв, что значительно меньше энергии химической связи. Так как атом брома входит в состав сложной молекулы, то его заряд, появляющийся вследствие испускания конверсионных электронов, вероятно, распределяется среди различных атомов, вызывая электростатическое отталкивание. При этом связь разрушается и образуются сильно реакционноспособные ионы брома, что подтверждается определением заряда брома, возникающего в результате изомерного перехода в бромистом этиле. Доли Вг , несущие положительный, нейтральный [c.307]

Рис. 71. Р-Спектр радиоактивного изотопа и спектр конверсионных электронов Н

Энергия электронов конверсии при одной и той же энергии, выделяемой ядром, может быть различна в зависимости оттого, из какой оболочки атома они вылетают. Каждый энергетический переход ядра сопровождается образованием ряда моно-энергетических групп конверсионных электронов. Наибольшей вероятностью обычно обладает процесс внутренней конверсии с испусканием электронов из /С-оболочки при переходе к следующим оболочкам вероятность конверсии уменьшается. Существуют, однако, случаи, когда выделяемая возбужденным ядром энергия меньше энергии связи /(-электронов в атоме в подобных случаях возможна. лишь конверсия на внешних оболочках атома. [c.133]

Если время жизни конверсионных переходов мало, то реакции (1) — (5) не успевают завершиться и разрушению подвергнутся первичные ионы Юз", Ю , 10 и Р, образовавшиеся в результате нроцесса отдачи. При длительных временах жизни по отношению к процессу конверсии разрушению подвергнутся конечные продукты вторичных химических реакций типа (1) — (5). Следует учесть, что электроны конверсии производят значительные радиационные нарушения вокруг осколка, содержащего радиоактивный атом. Так как процесс нейтрализации заряда на ионе происходит быстрее, чем химические реакции с окружающими молекулами, то конечный фрагмент, включающий радиоактивный атом, может образовываться в восстановленных формах. Присутствие окислителей с большим окислительным потенциалом должно стабилизировать наиболее окисленную форму атомов отдачи. [c.215]

При сочетании масс-спектрометра и газового хроматографа в ходе анализа приходится иметь дело с различными быстрыми изменениями парциального давления в ионном источнике в соответствии с меняющимся профилем газохроматографического элюирования. Парциальное давление во время измерения масс-спектра должно по возможности поддерживаться постоянным во избежание помех, влияющих на интенсивности пиков и могущих привести к ошибочной интерпретации результатов измерений. Решением проблемы может быть регистрация спектра за очень короткий промежуток времени (в режиме быстрого сканирования), поскольку колебания парциального давления в шкале времени пролета ионов сравнительно невелики и не сказываются существенным образом на качестве спектра. Для быстрого сканирования, однако, необходимы быстродействующие безынерционные детектирующие устройства с высокой чувствительностью. В значительной мере этим требованиям удовлетворяют вторичные электронные умножители. Вторичный электронный умножитель выполняет функцию предусилителя. Ионы, проходящие через входную щель детектирующего устройства, попадают вначале на первый конверсионный динод, при соударении с которым каждый ион выбивает несколько вторичных электронов. Эти электроны под действием ускоряющего напряжения между динодами направляются на второй динод, из которого каждый падающий электрон вновь выбивает некоторое число вторичных электронов, и этот процесс повторяется на следующем диноде. С последнего динода на коллектор падает настоящий электронный ток, по своей мощности многократно превосходящий первоначальный ионный ток, поступающий на конверсионные диноды. Коэффициенты усиления во вторичных электронных умножителях с числом динодов от 16 до 20 достигают значений 10 —10 . Другим существенным преимуществом этого метода предварительного усиления является возможность обеспечения исключительно малых значений постоянных времени при очень низком уровне шумов. В качестве одного из недостатков можно указать на некоторую зависимость коэффициента усиления от массы ионов (дискриминация по массам). [c.296]

Ионная оптика обеспечивает фокусировку ионного пучка, который с помощью электростатического поля вытягивается из камеры ионизации и направляется на масс-фильтр (квадру-польный анализатор). Разделение на ионы с одинаковым отношением массы к заряду осуществляется в гиперболическом электрическом поле, создаваемом наложением постоянного и переменного напряжения синусоидальной формы. После прохождения квадрупольного анализатора разделенные ионные пучки поступают на электронный умножитель конверсионного [c.10]

Электроны внутренней конверсии могут возникать в том случае, когда квант 7-излучения, образовавшийся в процессе радиоактивного распада, передает свою энергию орбитальному электрону этого же атома (как правило, с наиболее близких к ядру оболочек). В противоположность р-частицам ядерного происхождения все электроны внутренней конверсии обладают равными энергиями, поскольку они выбиваются одинаковыми по энергии 7-квантами из одной и той же электронной оболочки атома. Доля 7-квантов, передающих таким путем свою энергию электронам, зависит от вида ядра и может достигать 100%. Выбивание конверсионного электрона приводит к тому, что электронная оболочка остается незаполненной образовавшееся вакантное место быстро заполняется электронами с более удаленных от ядра оболочек. Поэтому испускание электронов внутренней конверсии сопровождается характеристическим рентгеновским излучением, соответствующим той оболочке, с которой был удален электрон. [c.18]

Низколежащие уровни ядра, которые соответствуют интервалу энергий мессбауэровского излучения, после поглощения у-кванта могут переходить в основное состояние как радиацпонно (т. е. система испускает у-квант), так и конверсионно (т. е. с испусканием электрона конверсии). В процессе внутренней конверсии энергия у-перехода передается одному из внутренних электронов атома и этот электрон выбивается с энергией [c.179]

Для учета конверсионных электронов вводят коэффициент внутренней конверсии а, равный отношению числа конверсионных электронов Ме, вылетаюш их из атома в единицу времени, к числу 7-квантов Му, покидаюш их ядро в единицу времени [c.180]

Наряду с электронами, рождяюш.имися в процессе Р -прер,рашения атомных ядер, иногда наблюдается также выделение электронов, выбиваемых ядерным у-иулучеиием с внутренних электронных слоев того же атома (конверсионные электроны). Этот процесс сонровождается рентгеновским излучением. [c.379]

Полное излучение препарата определяется числом испускаемых им Р-частиц и у-квантов оно может быть найдопо, если известны активность препарата и основные свойства радиоизотопа. К числу последних относятся максимальная и средняя энергии и относительная интенсивность каждого компонента Р-спектра, относительные интенсивности и длины волн отдельных спектральных линий у-излучения, число у-квантов на акт распада и число и энергия конверсионных электронов. [c.234]

Если же соотношение энергии -излучения изотопа и конверсионных электронов таково, что без уш,ерба для измерения не ив ёется [c.244]

Зная пробег конверсионных электронов Е(см. рис. 4) и учитывая толшдну поглощающего слоя между измеряемым препаратом и чувствительным объемом счетчика афф (рис. 5), определяют величину коэффициента поглощения для данных условий измерения. [c.244]

Так как данных по самоослаблению конверсионных электронов нет, то, очевидно, в грубом приближении можно принять его таким же, как и для -излучения с энергией Е - ЗЕ (аналогично учету обратного рассеяния). [c.245]

Часть изотопов в каждой из четырех групп измеряется с алюминиевым фильтром толщиной 16 мг/см , помещенным под счетчиком. Причины введения фильтра (для поглощения конверсионных электронов или для поглощения мягкого -излучения примеси, влияние которой на измерения удобнее исключить) приведены в табл. 5—8. Здесь же указаны особенности измерения некоторых изотопов, вызванные присутствием дочерних или других радиоактивных изотопов. Коэффициенты М рассчитаны дпя двух толщин слюды окошка счетчика 1,5 и 1,9 мг1см . Коэффициенты мягкого излучения для промежуточных толщин слюды могут быть приняты пропорциональными толщине и вычислены из величин, указанных в табл. 5. Для энергий -излучения свыше 0,5 Мве коэффициенты М практически не изменяются в этом интервале толщин. [c.253]

Многообразны современные принципы и методы защиты металлов от коррозионного разрушения. В машиностроении наиболее распространена защита металлов путем нанесения разнообразных покрытий — металлических, неметаллических, конверсионных, и комбинированных и т. п., а также использования ингибиторов. Во многих случаях покрытия несут не только антикоррозионную роль, а служат-в качестве слоев, повышающих прираба-тываемость и износостойкость деталей, работающих сопряженно, являются электроизоляторами, носителями определенных магнитных, оптических, каталитических и других свойств (функциональные, декоративные и другие покрытия). Развитие электронной, вычислительной, космической и других новых отраслей техники выдвигает все болеё новые и разнообразные требования к покрытиям, что обусловливает как увеличение видов материалов, так и усложнение технологии нанесения покрытий. [c.100]

ФЭУ-13. Разрешение по характеристическому излучению бария-137 составляет 35%. Верхний детектор состоит из кристалла антрацена размером 20x10 мм с толщиной упаковки верхнего основания 0,2 мг1см , сочлененного с ФЭУ-13. Разрешение детектора по конверсионным электронам бария-137 (0,624 Мэе) 11%. Между кристаллами находится кювета с пробой. Кювета изготовлена из органического стекла внутренним диаметром 25 и высотой 4 мм. Нижнее основание кюветы затянуто полиэтиленовой пленкой толщиной 5 мг/см . [c.88]

Один одноканальный дискриминатор 9 настраивается на пик полного поглощения характеристического рентгеновского излучения, а второй 7 — на пик конверсионных электронов бария-137. В связи с тем, что проба в кювете имеет толщину 100 мг1см , спектр от конверсионных электронов размыт и сдвинут в низкоэнергетическую область спектра. Поэтому второй дискриминатор настраивается на энергетическую область 0,375—0,790 Мэе. С обоих дискриминаторов сигнал подается на схему совпадения 8. При совпадении электрических сигналов, приходящих из обоих детекторов, они регистрируются пересчет-ным устройством 10. Регистрация излучений от других радиоактивных изотопов, распад которых также сопровождается характеристическим рентгеновским излучением, в области 0,030 Мэе здесь не происходит. Это объясняется тем, что энергия конверсионных электронов этих изотопов составляет менее [c.88]

Но существуют ядерные превращения (например, изомерные переходы), сопровождающиеся испусканием мягких Лучей и электронов конверсии, в которых энергия отдачи не играет существенной роли, так как она мала по сравнению с энергией химической связи. Например, для изомерного перехода Вг °Вг энергия отдачи при вылете конверсионного электрона равна всего 0,34 эв. Тем не менее в газообразном СбН5 ° Вг 65% атомов брома после изомерного перехода оказываются в виде нейтральных атомов. В этом случае большую роль играют процесс внутренней конверсии и последующий эффект Оже, приводящие к многократной ионизации атома, что и создает возможности для нарушения химической связи. [c.231]

Для многих ядерных изомеров наблюдается т. наз, внутренняя электронная конверсия возбужденное ядро, не излучая у-квантов, передает свою избыточную энергпю электронным оболочкам, вследствие чего один из электронов вылетает из атома. После внутренней конверсии возникает вторичное излучение в рентгеновской и оптич, об.тастях вследствие заполнения одним из электронов освободившегося места и последующих переходов. Участив электронных оболочек в конверсионных переходах приводит к тому, что время жизни соответствующих изомеров зависпт (хотя и очень слабо) от хнмич, состояния превращающихся атомов. [c.231]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология