Рассеяние резонансное

Пассивные методы включают абсорбционный и эмиссионный варианты. Первый основан на измерении поглощения детектируемыми компонентами прямого излучения Солнца, Луны, звезд, а также рассеянного дневным небом излучения Солнца. Аппаратура с достаточно высоким спектральным разрещением (< 0,01 см ) дает возможность проводить измерения спектрального пропускания Г(ш) или спектрального поглощения А(а>) атмосферного воздуха при оценке фоновых содержаний СО, СО2, NO2, N2O. В основе эмиссионного метода лежит перенос теплового излучения в атмосфере от детектируемых молекул. Поскольку максимум интенсивности их излучения (температура газа обычно лежит в пределах 220-500 К) приходится на спектральный диапазон от 6 до 13 мкм, то измерения эмиссионным методом проводятся в ИК-, а также в микроволновых диапазонах, где интенсивность собственного излучения газов еще достаточно велика (оценка содержаний Н2О, О3, СО2). К эмиссионным пассивным методам обычно относят и измерения резонансного комбинационного рассеяния на детектируемых молекулах. Это предельный случай КР, когда частота возбуждающего излучения приближается к собственным частотам энергетических переходов молекул детектируемого газа, что приводит к резкому увеличению интенсивности рассеяния. Резонансное рассеяние обычно наблюдается в УФ-диапазоне спектра (например, для молекулы N0 — это 200-220 нм), т.е. в области электронных переходов. [c.936]

Ядро обладает рядом энергетических уровней. Пусть — энергетический уровень, наиболее близкий к энергии Е тепловых нейтронов. В результате взаимодействия нейтрона с ядром возможно образование составного ядра, сопровождающееся ядерными реакциями. Нас интересует резонансное поглощение нейтрона и его реэмиссия без изменения энергии (упругое рассеяние). Поэтому наряду с рассмотренным выше потенциальным рассеянием следует учесть возможность резонансного рассеяния, сечение которого описывается формулой Брейта — Вигнера [c.80]

ПИИ в приложении его к решению задач структурной и физической химии. В то же время использование лазеров открывает новые возможности, недоступные для ИК-спектроскопии. Не останавливаясь на преимуществах лазерной спектроскопии КР, которые во многом очевидны и многократно обсуждались в научной литературе, отметим, что достижения этого метода тесно связаны с успехами нелинейной оптики. С другой стороны, комбинационное рассеяние света вызывает интерес как физическое явление, что привело к открытию новых эффектов, таких,, как вынужденное комбинационное рассеяние, резонансное комбинационное рассеяние, активная спектроскопия комбинационного рассеяния, и ряда других. [c.8]

Поскольку мессбауэровская среда оказывается нетождественной и неизотропной для волн разной поляризации, а параметры такой среды существенно зависят от типа магнитной структуры или параметров градиента электрического поля на ядрах, то исследование интерференции волн различных поляризаций, рассеянных резонансными ядрами в различных положениях в элементар- [c.240]

Кроме того, при испарении могут возникать твердые микрочастицы, образующие аэрозоли, на которых происходит рассеяние резонансного излучения. [c.49]

А. Резонансное комбинационное рассеяние (резонансное КР) [c.559]

Верхний предел измеряемых датчиком давлений определяется рассеянием резонансных ионов вследствие столкновения с другими ионами или молекулами при давлениях выше 1Л0 мм рт. ст. Нижний предел измеряемых давлений (3-10 мм рт. ст.) определяется фоновыми токами в цепи коллектора ионов. [c.550]

Атомные ядра Ядерные реакции Потенциальное рассеяние Резонансное рассеяние + [c.19]

Так называемое потенциальное рассеяние является процессом типа отклонения. Резонансное же рассеяние можно рассматривать с помощью модели составного ядра как реакцию неупругого рассеяния (1.19) в сравнительно узком интервале энергий падающего нейтрона [2, 4], в результате которого в бомбардируемом ядре не остается избыточной энергии. Энергия возбуждения оказывается равной нулю. [c.15]

Зависимости А[ и Af" от ш показаны на рис. Х1.2. Поправка Д/ в основном отрицательна, что соответствует уменьшению амплитуды рассеяния в резонансной области. Поправка Д/">0, т. е. всегда положительна. [c.220]

Атом представляет собой резонансную систему. При совпадении частоты первичной волны со с собственной частотой одного из электронов атома со = возникает аномальная дисперсия из-за вклада, вносимого резонансным рассеянием. В этом случае длина рассеяния атома fa зависит от частоты <в или длины волны А, первичного излучения. Вариация атомной амплитуды А/ в зависимости от длины волпы, экстраполированная в каждой точке на угол рассеяния д = О, для атома Са показана на рис. 111.3. В области аномальной дисперсии наблюдается значительный дефицит атомного рассеяния, достигающий для редкоземельных металлов 15 электронных единиц [3]. [c.78]

Здесь Е — энергия падающего нейтрона, Е,. — энергия ядерного уровня, Га и — соответственно полуширины резонансного уровня для поглощения нейтрона и для реэмиссии без изменения энергии нейтрона, С — постоянная. Первый член в этой формуле описывает потенциальное, а второй — резонансное рассеяние. Если уровень Е сильно отличается от энергии нейтрона Е, то резонансный член мал. При уменьшении разности Е — Е ) вклад резонансного члена в общее рассеяние возрастает. Разность Е — Ег) может быть положительной и отрицательной, поэтому сечение о может быть больше и меньше 4лЬ . Например, для ядра ванадия результирующая длина рассеяния оказывается очень маленькой — 0,05 см, а в случае ядер водорода, титана и [c.80]

Основы теории резонансного рассеяния гамма-квантов [c.226]

При исследовании резонансного рассеяния -квантов в кристалле существенным является то, что у-кванты резонансных энергий будут рассеиваться резонансно только в тех узлах решетки, где находятся атомы, содержащие ядра соответствующего изотопа. В то же время все без исключения атомы решетки будут рассеивать падающее излучение на своих электронных оболочках подобно рассеянию обычных рентгеновских лучей. Таким образом, процесс рассеяния мессбауэровских у-квантов пойдет по двум каналам резонансному и релеевскому. Как впервые было показано в работах [1] и [2], оба эти канала рассеяния мессбауэровских 7-квантов когерентны >ежду собой и могут интерферировать друг с другом. [c.226]

Если центр спектрального распределения падающего излучения достаточно близок к резонансной частоте возбуждения ядра атома (в пределах ширины линии), то рассеяние идет по двум каналам и вследствие когерентности процессов полная амплитуда рассеяния равна сумме парциальных амплитуд релеевского и резонансного рассеяний [c.226]

Ядерное резонансное рассеяние — процесс с характерными временами взаимодействия т . 10 10 с, что существенно больше периода колебания атомов в кристаллической решетке. В этом случае за время прошедшее между актами поглощения у-кванта ядром и высвечивания, атом успевает сместиться в пространстве [c.230]

Рис. ХП.З. Схема наблюдения углового расиределения резонансного рассеяния у-квантов (1 — система коллимационных щелей).

Применение резонансного рассеяния и дифракции гамма-квантов к расшифровке структуры кристаллов [c.234]

Набор имеющихся в нашем распоряжении методов включает рэлеевское рассеяние, ми-рассеяние, комбинационное рассеяние, резонансное рассеяние, флуоресценцию, поглощение, а также дифференциальное поглощение и рассеяние (ДПР). Краткое описание каждого метода приводится в табл. 6.1, а диапазон сечений каждого из них схематически представлен на рис. 6.1. Из этого рисунка ясно, что сечение ми-рассеяния может быть настолько большим, что л[1шь нелшого рассеятелей соответствующих раз.меров способны дать сигнал, полностью маскирующий сигнал рэлеевского рассеяния любой компоненты. Это означает, что с помощью ми-рассеяния можно обнаружить достаточно низкие концентрации (или изменения в концентрации) пыли или аэрозолей. Хотя резонансное рассеяние, которое иногда называют атомной илп резопансной [c.326]

В омегатроне используется разделение ионов газа по массовым числам во взаимно перпендикулярных высокочастотном электрическом и постоянном магнитном полях. Датчик РМ0-4С представляет собой стеклянную колбу с системой электродов. Электронный луч, движущийся от термокатода 1 через отверстия в улавливающих пластинах 2 на коллектор электронов 6, производит ионизацию газа в пространстве, образованном улавливающими пластинами 2 и высокочастотными пластинами 3. Образовавшиеся ионы под воздействием высокочастотного электрического поля между пластинами 3 и постоянного магнитного поля (Я = 3000 s) движутся по окружности в плоскости, перпендикулярной к направлению напряженности магнитного поля. Ионы, обладающие частотой вращения, совпадающей с частотой высокочастотного напряжения, получают дополнительную энергию, раскручиваются по спирали и попадают на пластину коллектора 4 ионов, расположенную поперек их движения. Ионы других массовых чисел затормаживаются и рекомбинируют на улавливающих пластинах 2. Ток в цепи коллектора ионов, имеющий линейную зависимость от давления вплоть до 1- мм рт. ст., определяет парциальное давление резонансной массовой компоненты газа. Изменяя частоту прикладываемого переменного напряжения, определяют парциальный состав всей газовой смеси. Подкатодная диафрагма 5 служит для ускорения и фокусировки электронного луча. Верхний предел измеряемых датчиком давлений определяется рассеянием резонансных ионов [c.178]

Рэлеевское рассеяние мессбауэровского излучения (РРМИ) состоит в упругом рассеянии резонансного (мессбауэровского) излучения на электронах атомов рассеивателя — исследуемого материала. Рассеяние может быть осуществлено в когерентном и некогерентном вариантах (рис. 2.45). [c.100]

В [11] изучены спектры резонансного комбинационного рассеяния насыщенных растворов фуллерена С60 в бензоле, толуоле, сероуглероде и четыреххлористом углероде. Обнаружен красный сдвиг известных линий комбинационного рассеяния фуллерена и появление одиннадцати новых линий. Эффекты объяснены искажением симметрии молекулы С60 вследствие элекфоноакцеп-торных взаимодействий с молекулами растворителя. [c.8]

При прохождении фотонов через среду возможны следующие процессы взаимодействия с веществом фотоэлектрический эффект, компто-новское (некогерентное) рассеяние, образование электронно-позитрон-ных пар, томпсон-рэлеевское (когереятное) рассеяние, флуоресценция, тормозное излучение, аннигиляционное излучение, когерентное излучение на молекулах, потенциальное (дельбруковское) рассеяние, томпсоновское рассеяние на ядрах, ядерное резонансное рассеяние, ядерный фотоэффект [33]. Наиболее важными для технологии являются первые три явления. [c.43]

Отметим, что вероятность нейтрону избежать резонансного поглоп1,е-ния, определяемая экспонентой в формуле (4.155), выражается через поперечное сечение рассеяния, в то время как в формулу (4.137) входит поперечное сечение полного рассеяния. Однако это отличие незначительно ввиду того, что формула (4.137) применяется для слабо поглощающей среды, как в данном случае, так как иначе нельзя делать иредположения о том, что ноток есть функция, слабо меняющаяся на одном интервале столкновснп11. [c.88]

Здесь — обычная, не зависящая от энергии часть сечения рассеяния, а ст(р — резонансная. Предполоншм, что сечение рассеяния для нетопливных компонентов не имеет резонансов и с достаточной степенью точности может быть представлено как не зависящее от эпергии. Определим далее [c.225]

Методы расчетов резонансных интегралов, описанные в предыдущих параграфах этой главы, являются обобщением основных результатов некоторых наиболее поздних исследований теории расчета резонансных интегралов. В частности, так называемые NR- и N111 А-нрпближения могут быть использованы для получения первых оценок вклада в эффективный резонансный пнтеграл разрешенных резонансов. Для основных горючих материалов — и — резонансы разрешены вплоть до 500 и 400 эв соответственно. Ошибку, связанную с упрощенной трактовкой процесса замедления, можно уменьшить, если выбрать должным образом эффективную ширину линии Вигнера для каждого отдельного резонанса. Эта величина Г определяется как отрезок на энергетической шкале, внутри которого резонансное поперечное сечение, в том числе рассеяние и поглощение, с учетом допплеровского уширения равно или больше нотенцпального сечення рассеяния, определяемого формулой (6.177). Заметим, что в действительности эффективная ширина зависит в общем случае от расноложения материалов в системе. [c.506]

I Ф (Н) I, несовершенства кристаллов как дифракционных решеток). Поэтому наряду с прямыми методами разработаны и успешно используются различные экспериментальные приемы решения фазовой проблемы (методы тяжелого атома, изоморфных замещений, аномального рассеяния [6, гл. V—VII]). Новые перспективы решения фазовой проблемы открывает мёссбауэрогра-фия — резонансный структурный анализ [7]. [c.14]

В 1958 г. Р. Мёссбаузр открыл уникальное по степени монохроматичности (ДЯ/А, — 10 —10 ) явление ядерного гамма-резонанса [13]. В 1960—1964 гг. была установлена когерентность резонансного рассеяния гамма-квантов на атомных ядрах и рэле-евского рассеяния на электронных оболочках атомов. [c.16]

Рассеяние и поглощение резонансных гамма-квантов широко используется в весьма популярном методе мёссбауэровской спектроскопии. Дифракция резонансных гамма-квантов используется в новом резонансном методе структурного анализа — мёссбауэро-графии, сочетающем возможности рентгено- и нейтронографии и открывающем новые перспективы в исследовании атомной и магнитной Структуры твердых тел и в изучении внутрикристаллических магнитных и электрических полей. [c.16]

Кристалл представляет собой систему, состоящую их двух взаимодействующих подсистем электронной и ядерной. В рассеянии излучений принимают участие обе подсистемы, однако, интенсивность рассеяния на каждой из них зависит от природы рассеиваемого излучения. Например, интенсивность потенциального рассеяния рентгеновских лучей на ядрах атомов (томпсоновское рассеяние) примерно в 10 раз меньше интенсивности, рассеянной электронными оболочками тех же самых атомов, поэтому в теории дифракции рентгеновских лучей рассеянием на ядрах пренебрегают. Известны некоторые изотопы, ядра которых как раз попадают в область длин волн, используемых в структурном анализе. Сечение взаимодействия таких ядер имеет резонансный характер и по величине может значительно превышать сечение взаимодействия излучения с электронными оболочками атома. [c.174]

Спектральное распределение интенсивности ядерного резонансного рассеяния имеет два максимума, происхождение которых связано со сдвигом между резонансными частотами рассеивателя и источника. Это может быть как изомерный сдвиг, так и сдвиг линий испускания и рассеяния за счет доп.перовской скорости, сообщаемой источнику или поглотителю. Наконец, интерференционный член имеет довольно сложный вид зависимости. Уинтррф (и), которая при т = ( 1 меняет знак. Таким образом, Лцнтерф дает заметный вклад в интенсивность рассеяния при достаточной бли- [c.227]

Таким образом, становится очевидным, что в экспериментах по исследованию резонансного рассеяния у-квантов необходим точный учет формы спектральных распределений для всех членов, входящих в (ХП.З). Техника эффекта Мёссбауэра позволяет легко разделить вклады от каждого члена в полную интенсивность рассеяния. [c.229]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология