Гипотеза термической ионизации

Термически ионизованный газ представляет собой такую же термодинамически равновесную систему, как, например, жидкость и насыщенный пар или как термически диссоциированный молекулярный газ. Поэтому к термической ионизации можно прилагать законы и формулы термодинамики. Так именно и поступил индийский физик Сага, применивший термодинамические расчёты к явлению термической ионизации для того, чтобы количественно проверить гипотезу о термической ионизации кальция в звездных атмосферах. В случае однократной ионизации (отделение одного электрона) формула Сага имеет вид [c.128]

Закономерности ионизации, сформулированные Моррисоном, были также высказаны Вигнером [2180] и Ванье [2120] и состояли в том, что для однократной ионизации при электронном ударе вероятность ионизации возрастает пропорционально первой степени избытка энергии по сравнению с потенциалом ионизации. Вероятность двойной ионизации возрастает пропорционально второй степени этой избыточной энергии. Исходя из этих предположений, Моррисон высказал гипотезу о том, что единственное нарушение непрерывности кривой вероятности однократной ионизации имеет место при потенциале ионизации. Таким образом, вторая производная этой кривой обладает соответствующим максимумом. При условии аддитивности вероятностей переходов ионов в различные возбужденные состояния наличие таких переходов будет выражено отдельным максимумом на второй производной кривой вероятностей. Максимум не будет очень отчетливым ограниченная им площадь пропорциональна вероятности переходов для соответствующих процессов максимум будет еще более расширяться вследствие термического возбуждения бомбар- [c.481]

Иначе выглядит дело при возбуждении молекул до более высоких энергетических уровней. В молекуле Н (рис. 29), находящейся на самом низком колебательном уровне, электронное возбуждение может произойти только в области АВ. Действительно, согласно гипотезе Франка — Кондона, переход из основного состояния в высшее происходит вдоль одной из пунктирных линий, так как время перераспределения электронов мало по сравнению с периодом колебания (около сек), а вероятность перехода наибольшая в тех точках, вблизи которых атомы проводят относительно ббльшую часть времени, т. е. при минимальном и максимальном расстояниях между атомами. График показывает, что для диссоциации молекулы электронным столкновением необходимо около 9 эв, что более чем вдвое превышает энергию термической диссоциации Н . Кроме того, для образования возбужденных атомов Н требуются электроны с энергией 15 эв, а для образования Н —электроны с энергией около 18 эв (электроны с энергией около 16 эй будут давать Н , см. табл. 6). Еще большие энергии необходимы для полной ионизации Н в 2Н с образованием двух протонов [84, 90]. Данные о вероятностях возбуждения крайне [c.55]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология