Ионизация вероятность ионизации

С повышением энергии ударяющего атома вероятность ионизации увеличивается, и чем тяжелее атом, тем выше его ионизирующая способность. Так, при энергии ударяющего атома в 100 эв каждый атом аргона ионизирует в среднем около двух атомов Аг, 10 атомов Не — приблизительно один атом Не, а 100 атомов Не ионизируют один атом Не. При ионизации атомов ионами соотношения несколько меняются. Ударяющий ион должен преодолеть отталкивание, возникающее в результате ионизации атома. В этом случае энергию ударяющего иона приближенно можно представить в виде суммы [c.79]

Это правило получается как следствие возможности обмена местами соударяющихся электронов, благодаря чему электронный спин может или остаться прежним, или измениться на -<-1 или на —1. Вероятность ионизации под действием электронного удара максимальна при энергии электронов в пределах от 100 до 00 эв и равна обычно нескольким десяткам процентов. [c.76]

Длина пробега а-частиц в воздухе при 1 атм составляет приблизительно от 2,5 до 8,5 см. Такая небольшая длина пробега обусловлена большой плотностью ионизации воздуха. На своем пути а-частица образует до 10 пар ионов. Число образующихся ионов неодинаково по длине пробега. Наибольшее число ионов образуется в конц пробега а-частицы. Это связано с тем, что вероятность ионизации молекул частицами с большой энергией меньше, чем частицами с относительно малой энергией (порядка 100 эв). Поэтому, по мере потери а-частицей энергии на своем пути, вероятность ионизации молекул возрастает, что и обусловливает постепенное увеличение числа ионов па I см пути. [c.14]

Закономерности кинетики радиационных реакций, так же как и нерадиационных, определяются их механизмом. Последний обусловлен свойствами образующихся при облучении активных частиц и их взаимодействием с молекулами и друг с другом. Следовательно, кинетика радиационно-химических реакций зависит от параметров, характеризующих элементарные радиационные процессы, а именно от потенциалов ионизации,. вероятности ионизации, возбуждения и диссоциации, коэффициентов рекомбинации ионов и т. п. [c.127]

Взяв за меру вероятности ионизации Р отношение сечения ионизации к газокинетическому сечению и воспользовавшись экспериментальными данными но ионизации ра. зличных атомов и молекул в максимуме функции ионизации, можно убедиться, что за редким исключением величина Р составляет около 0,2—0,5. [c.185]

В растворах и полярных жидкостях эффект сольватации нарушает стабильность образовавшихся ионов и вероятность превращения их в радикалы. Таким образом, причину существенного различия между радиационно-химической активностью данного вещества в жидком н газообразном состояниях следует искать не в различии первичных физических процессов, а в изменении вероятности тех вторичных процессов, которые протекают вслед за первичными актами возбуждения и ионизации. [c.265]

По мере увеличения энергии электронного пучка вероятность ионизации при столкновении возрастает и возникают пики с большей интенсивностью. При дальнейшем росте энергии электронов большая ее часть передается образующемуся молекулярному иону. Она может быть настолько большой, что в ионе рвутся связи, и происходит фрагментация частицы. Ускоряющий потенциал бомбардирующего электрона, которого только-только хватает для начала фрагментации, называется потенциалом возникновения фрагментарного иона. Если энергия электрона достаточно высока, то в молекуле может происходить разрьш более чем одной связи. Следующая последовательность реакций описывает процессы с участием гипотетической молекулы В — С — О — Е, когда она бомбардируется электронами [c.318]

Таким образом, в настоящее время отсутствует единая теория масс-спектров, поэтому приходится ограничиться получением качественной картины взаимодействия электронов с молекулами. Одним из немногих возможных путей, позволяющих судить о характере взаимодействия электронов с молекулой, является изучение экспериментальных данных по масс-спектрам сложных молекул. При небольщих энергиях электронов (10—12 эв) в масс-спектрах будут присут" ствовать только пики, отвечающие ионизированной молекуле— молекулярному иону. По мере увеличения энергии электронов вероятность ионизации возрастает. Появляется больше возможностей для протекания процессов диссоциации молекулярные ионы приобретают избыточную энергию и переходят из основного состояния в возбужденное, соответствующее энергии диссоциации образуются осколочные ионы, свободные радикалы, атомы, а также возбужденные молекулы. Все эти процессы, объединяемые общим названием — [c.18]

Изменения масс-спектров, происходящие под влиянием температуры ионизационной камеры, могут быть следствием, во-первых, изменения концентрации молекул газа в камере ионизации, во-вторых, изменения вероятности ионизации и, наконец, дискриминационных эффектов. [c.19]

Ионизацией называется явление превращения нейтрального атома или молекулы в заряженную частицу путем удаления из них или присоединения к ним одного или нескольких электронов. Наиболее распространенным методом ионизации является ионизация электронным ударом (ЭУ), при которой исследуемое вещество подвергается воздействию потока электронов определенной энергии. Ионизация происходит, когда электрон сталкивается с молекулой или пролетает рядом с ней. Обычно при этом молекула теряет электрон и превращается в положительно заряженный ион. Образование отрицательно заряженного иона происходит, когда энергия ионизирующих электронов близка к 0-5 эВ (тепловые электроны). При энергии ионизирующего электрона в несколько десятков электрон-вольт (эВ) вероятность его захвата молекулой в 100 раз меньше, чем вероятность удаления электрона из молекулы. [c.6]

Для большинства углеводородных соединений вероятность ионизации пропорциональна количеству углерода в анализируемом соединении. Поэтому относительная чувствительность детектора к различным углеводородным соединениям приближенно характеризуется множителем [c.178]

Функция ионизации—зависимость вероятности ионизации молекулы (атома) от энергии электрона —проходит через максимум (табл. 49). [c.215]

Вероятность ионизации атомов и молекул в максимуме функции ионизации [c.216]

Функция ионизации — зависимость вероятности ионизации молекулы (атом) от энергии электрона — проходит через максимум. [c.267]

Таким образом, чем сильнее кислота НАп и чем выше диэлектрическая проницаемость среды, тем вероятнее ионизация продукта присоединения, сопровождающаяся образованием Н (Аг) Нг -ионов, т. е. тем более отчетливо углеводороды проявляют основные свойства. [c.403]

Вероятность и скорость протекания анодного окисления, так же как и всякой другой анодной реакции, увеличивается при сдвиге потенциала в положительную сторону. Равновесный потенциал этого процесса для большинства металлов лежит положительнее потенциала основной реакции ионизации и разряда металлических ионов [c.391]

Если энергия ионизирующих электронов равна энергии ионизации молекулы (см. гл. 1), которая для большинства органических соединений лежит в пределах 7-12 эВ, происходит ионизация. Вероятность протекания этого процесса возрастает с увеличением энергии электронов. Одновременно с ионизацией начинает происходить и фрагментация молекулярных ионов. Зависимость выхода молекулярных ионов (величина ионного тока) от энергии ионизирующих электронов, называемая кривой эффективности ионизации, приведена на рис. 2.2. Здесь же приведена аналогичная кривая и для фрагментного иона. Естественно, что эта кривая начинается при более высоких значениях энергии ионизирующих электронов, поскольку энергия появления фрагментных ионов всегда выше энергии ионизации. Кривые эффективности ионизации имеют участки крутого подъема ионного тока (обычно до энергии 30-40 эВ), за которыми следует область насыщения, где величина ионного тока практически не изменяется с возрастанием энергии ионизирующих электронов. [c.19]

На рис. 11 изображена так называемая кривая Брэгга, представляющая собою зависимость числа пар ионов, образующихся на 1 мм пробега а-частицы, от расстояния от источника а-излучения. По мере увеличения расстояния скорость ионизации вначале увеличивается медленно, затем быстро растет, достигает максимума и затем еще быстрее падает. Форма кривой Брэгга объясняется тем, что а-частица, начиная двигаться, создает на своем пути ионы, расходуя на это определенную часть своей энергии, что, естественно, приводит к замедлению ее движения. Вследствие этого а-частица дольше задерживается около каждой из встречных молекул воздуха, что увеличивает вероятность ионизации. Верхняя точка кривой соответствует присоединению к а-частице двух электронов, вследствие чего она становится нейтральным атомом гелия и теряет ионизирующую способность. [c.53]

Единственный эффект генерации рентгеновского излучения, который необходимо рассмотреть,— это вероятность ионизации атома данного элемента, описываемая сечением ионизации [c.77]

Распыление всегда приводит к изменению состава поверхности анализируемого образца, поскольку первичные ионы имплантируются в поверхностную зону толщиной 5-10 нм. Равновесные концентрации имплантированных частиц могут составлять от нескольких процентов до 50%. Если поверхность бомбардируют реакционноспособными ионами (например, ионами кислорода, цезия или галлия), химический состав поверхности и, следовательно, вероятность ионизации испускаемых частиц изменяются довольно резко. Этот факт весьма важен в МСВИ (см. с. 358, разд. Основы метода и применения МСВИ ). [c.355]

Вероятность диссоциации ионов [М + Н]+ или [М-Н]+ значительно ниже, чем таковая молекулярных ионов, генерируемых ЭУ. Это связано с тем, что внутренняя энергия ионов, образующихся при ХИ, гораздо меньше, чем внутренняя энергия при ионизации электронами, и приближается к энергии ионов при реакциях в конденсированной фазе. Тем не менее есть примеры, когда фрагментация проходит довольно интенсивно. [c.25]

Недостаточная информативность имеющихся данных нашла свое отражение и в неудавшейся попытке [118] сопоставить вызываемые катионами смещения Voh-полос с поляризующей способностью катионов или с их потенциалом ионизации. Вероятно, здесь имеет место более сложное явление, которое требует дальнейших строгих и обстоятельных измерений. [c.63]

Природа газа-носителя влияет на чувствительность детектирования во-первых, в разных газах при неизменных условиях хроматографирования различна энергия и подвижность электронов, а, следовательно, и вероятность захвата неодинакова. Во-вторых, в разных газах различна подвижность ионов, а, следовательно, и скорость процессов рекомбинации. В-третьих, радиоактивное излучение проникает в разных газах на различное расстояние, т.е. поглощение излучения и ионизация будут различны. [c.76]

Вероятность ионизации. Вероятность возбуждения. Когда скорость электрона меньше скорости, соответствуюшей первому критическому потенциалу, соударение его с атомом всегда упруго, за исключеннем тех случаев, когда медленно движущийся электрон, попав в сферу действия атома, образует вместе с атомом отрицательный ион. Если н е скорость электрона больше первой критической скорости, то соударение его с атомом мо кет быть как неупругим, так и упругим электрон отдаёт свою энергию атому не обязательно, а лишь в некотором и притом довольно небольшом числе случаев из всех соударений. Относительное число этих благоприятных для возбуждения случаев, или вероятность возбуждения, определяют экспериментально, подсчитав, с одной стороны, из длины свободного пути электрона в газе число столкновений электронов данного пучка с атомами газа, а с другой— по уменьшению силы электронного тока—число электронов, выбывающих из пучка вследствие потери скорости при соударении. Ионизация при этом не должна происходить, или же число актов [c.101]

Аналогично вероятности ионизации при неупругом соударении первого рода, являющейся функцией кинетической энергии электрона, для процесса фотоионизации газа в объёме также существует определённая вероятность, зависящая от природы частицы газа и от длины волны производяп1 его ионизацию света (от энергии Л / светового кванта). Для иллюстрации приводим на рисунке 101 графики спектрального распределения фотоионизации в парах цезия, снятые [774] при давлениях паров цезия, соответствующих 182° С и 230° С. Как показывают эти кривые, ход вероятности фотоионизации газа в зависимости от энергии [c.223]

Авторы исследовали па модифицированном масс-спектрометре МС-1 кривые эффективности ионизации а-метил-, а-этил-, а-пропил- и а-гексилтиофана [198, 199]. Вероятности образования их молекулярных ионов характеризуется весьма близкими величинами в области энергий электронов 12— 30 эв. Это позволяет предположить, что обн1еи основой для образования молекулярных ионов ос-алкилтиофаиов является удаление электрона из неподеленнои пары атома S. Отсутствие двойных связей и я-электронов в молекуле тиофанов исключает возможность образования сопряженной системы с неподеленнои парой, что делает молекулу недостаточно устойчивой к электронному удару и обусловливает ее преимущественный распад по -углерод-углеродной связи по отношению к атому серы с образованием ионов ( 4H7S)+. Аналогичная форма кривых появления этих ионов (рис. 45) является наглядным подтверждением обш,ности механизма их образования при диссоциативной ионизации а-алкилтио-фанов. [c.185]

Затем рассчитывают относительную чувствительность по Онг-кихонгу. Для большинства углеводородных соединений вероятность ионизации пропорциональна количеству углерода в анализируемом соединении. Поэтому относительная чувствительность детектора к различным углеводородным соединениям приближенно характеризуется множителем Онгкихонга [c.69]

Различие между а и а обусловлено тем, что в действительности имеется не один электронный терм начального состояния, как это показано на рис. 157, а множество термов, каждому из которых соответствует свой энергетический уровень электрона в металле. С каждого из этих уровней в принципе возможен переход электрона на реагирующую частицу. Вероятность такого перехода определяется как энергией активации и а (е), являющейся функцией от энергии электронного уровня е, так и функцией распределения электронов по уровням п (е) 1см. уравнение (55.4)]. В самом деле, чем ниже уровень е, тем с большей вероятностью там можно найти электрон, но одновременно тем больше энергия активации и а, затрудняют,ая достижение точки пересечения термов. С другой стороны, чем выше уровень е, тем меньше и А, но тем меньше вероятность нахождения на этом уровне электрона. Таким образом, в зависимости от е произведение п(е) ехр [—и а (е)/ /кТ, определяющее общую вероятность перехода электрона с уровня е в металле на реагирующую частицу, проходит через максимум при некотором значении е=е. Именно с уровня е и будет совершаться электронный переход, составляющий элементарный акт процесса разряда — ионизации. Так как максимуму произведения п(е) ехр [— /д/ /кТ] отвечает также максимум его логарифма, т. е. величины 1п л(е)— [c.287]

Источником монохроматического излучения обычно служит разряд в атмосфере гелия при низком давлении с йу = 21,22 эВ [линия Я. = 58,4 нм (584А)]. Кванты данной энергии выбивают электроны не только с ВЗАО, но и других, не очень глубоко лежащих АО, что позволяет измерять ПЙ с разных атомных орбиталей. Для определения ПИ с более глубоких АО используется особая ламти с разрядом в гелии с йу = 40,7 эВ [линия Х= 30,4 нм (304А)]. Для этих же целей используется и рентгеновское монохроматическое излучение (РЭС). В спектре каждому орбитальному ПИ отвечает свой пик. При ионизации с вырожденных АО интенсивность выше, так как вероятность ионизации возрастает (например, для атома азота она втрое выше с р-АО, чем с 5-АО). ФЭС и РЭС используются и для исследования молекул, где наряду с орбитальной энергией они дают сведения о колебательных состояниях молекул, их структуре и т. н. [к-7] и [к-39]. Метод ФЭС" (РЭр является мощным средством для изучения электронной структуры вещества — атомов, молекул, твердых тел. Особое значение он приобрел для исследования химической связи и для элементного химического анализа —электронная спектроскопия для химического анализа (ЭСХА) [к-41]. [c.59]

Допустим, что частица аэрозоля вначале не имеет заряда и адсорбция на ней ионов, всегда присутствующих в газовой фазе в результате ионизации газов под действием космических или ультрафиолетовых лучей, неспецифична. Такал частица, сталкиваясь с ионом, адсорбирует его и приобретает заряд. Так как концентрация ионов в газе невелика, то эти столкновения редки — интервал времеии от одной встречи до другой может измеряться минутами. При новом -столкновении адсорбировавшей частицы с ионом заряд частицы может увеличиться илн уменьшиться в зависимости от. знака - заряда и валентности иона, с которым она столкнулась. В результате подобных встреч частица может даже изменить знак заряда или стать нейтральной. Конечно, одновременно происходит и десорбция ионов, захваченных частицей. Таким образом, частица время -от времени меняет заряд, но колебания заряда в общем должны происходить около среднего нейтрального состояния. Нетрудно видеть, что колебания заряда частиц аэрозоля имеют характер флуктуаций и являются отражением молекуляр-но-к1шетического двил<ения ионов и частиц. При таких условиях вероятность W приобретения частицей какого-либо заряда определяется выражением [c.346]

Для фотонного И.И. имеют место упругое рассеяние (классич. рассеяЕше) и неупругие процессы, основные из к-рых - фотоэффект, эффект Комптона и образование пар электрон-позитрон. При фотоэффекте фотон поглощается атомом среды с испусканием электрона, причем энергия фотона за вычетом энергии связи электрона в атоме передается освобожденному электрону. Вероятность фотоэффекта с /С-оболочки атома пропорциональна 2 (2-ат, номер элемента) и быстро убывает с ростом энергии фотона (кривая 1 на рис. 1). В случае эффекта Комптона происходит рассеяние фотона на одном из атомных электронов при этом уменьшается энергия фотона, изменяется направление его движения и происходит ионизация атомов среды. Вероятность комптоиовского рассеяния пропорциональна г и зависит от энергии фотонов (кривые 2 и 3 на рис. 1). При энергии фотона выше 1,022 МэВ вблизи ядра становится возможным образование пар электрон-позитрон. Вероятность этого процесса пропорциональна 2 и увеличивается с ростом энергии фотона (кривая 4 иа рис. 1). При энергии фотона до 0,1 МэВ преобладает классич. рассеяние и фотоэффект, при энергии от 0,1 до 10 МэВ-эффект Комптона, при энергии выше 20 МэВ-образование пар. [c.254]

Манометр с холодным катодам. Принцип работы манометров с холодным 1сатодом (иногда их называют также ионизационными манометрами Филлипса или манометрами Пеннинга) связан с процессами, возникающими при наложении высоковольтного напряжения между электродами в газоразрядных лампах. Помещая такую лампу в поле сильного постоянного магнита, можно легко добшъся, чтобы электроны двигались от катода к аноду по спирали, что значительно усиливает вероятность ионизации молекул электронами и позволяет измерять усиленный ток ионизации при низких давлен1 ях вплоть до 10" торр. [c.79]

ЛММС является довольно чувствительным методом локального анализа— пределы обнаружения элементов находятся в диапазоне 1-100 мкг/г. Поэтому метод часто используют для проведения распределительного анализа микроколичеств элементов, в первую очередь в биологических образцах. Оценки содержаний из интенсивностей сигналов являются скорее качественными, так как вероятности ионизации сильно различаются для различных элементов и матриц. [c.321]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология