Гибкие палочкообразные частицы

Со времен Штаудингера [28] делались попытки применить теорию вязкости модельных дисперсий к истинным растворам высокомолекулярных веществ, хотя модель жестких палочкообразных частиц оказалась лишь ограниченно применимой в этой области. В настоящее время усиленно разрабатывается теория вязкости растворов, содержащих гибкие нитевидные молекулы (29]. Решение этой задачи, несомненно, принесет пользу для реологии суспензий волокнистых частиц. Заметим, что [c.16]

Что касается фибриногена, то данные по вязкости и диффузии, представленные ранее, являются совместимыми как с палочкообразными частицами (большое а/Ь), так и с сильно сольватированными гибкими клубками (большое б ). Данные по двойному лучепреломлению в табл. 29 недвусмысленно исключают гибкую структуру, так как она не дает заметного двойного лучепреломления при низких скоростях сдвига, имевших место при измерениях (см. нил е). Кроме того, имеется довольно хорошее согласие между длинами палочек, найденными с помощью коэффициентов трения, вязкости и двух видов измерений двойного лучепреломления. [c.504]

Томлинсон [1785] исследовал действие ультразвука на вирус мозаики турнепса, представляющий собой гибкие палочки, значительно более длинные, чем палочки ВТМ. На фиг. 60 представлено распределение по длине палочкообразных частиц этого вируса до и после обработки ультразвуком. [c.329]

Брандес и Беркс [270] перечисляют 4 группы нитевидных вирусоь, имеющих более пли менее гибкие палочкообразные частицы. М1.1 кратко рассмотри м по одному представителю каждой из отих групп. [c.93]

Для жестких палочкообразных частиц (с пренебрежимо малым поперечником) применимо соотношение А /б/А / = 2. Для линейных макромолекул рассмотрены два предельных случая статистические клубки с вполне свободным внутренним вращением звеньев и цепи с полностью заторможенным вращением. Для клубков со свободным вращением при отсутствии собственного дипольного момента у звеньев, когда ориентация звеньев обусловлена лишь индуцированными диполями, Д /д/А+/о = 2. При наличии собственного дипольного момента у звеньев цепи A /g/A+/g = (2/5) off, где if—число звеньев в цепи. Для цепей с полностью заторможенным вращением звеньев, имеющих собственный дипольный момент, тоже А Л)/А+/в = 2, но для гибких бездипольных клубков тогда как для жестких цепей с диполями — o/f . [c.243]

Особенно большая упорядоченность должна наблюдаться в растворах жесткоцепных полимеров. Это было теоретически предсказано Флори еще в 1956 г. [47]. Он указывает, что беспорядочное расположение палочкообразных макромолекул, начиная с определенной концентрации раствора, вообще невозможно и что при высоких концентрациях в растворе образуются анизотропные области, в которых оси частиц преимущественно ориентированы. Теория предсказывает то же самое для полужестких цепей, моделируемых жесткими стержнями, соединенными гибкими связями. Растворы таких полимеров по предсказанию теории должны расслаиваться на две фазы, одна из которых должна быть изотропной, а другая анизотропной, аналогичной жидким кристаллам. [c.445]

Полинуклеотидные цепи РН об-разуя первичную структуру, в отличие от ДНК, являются гибкими однотяж-ными структурами. Конфигурация по-линуклеотидной цепи не является при этом стабильной и фиксированной, а определяется условиями среды и взаимодействием с другими компонентами. Так, например, в солевом растворе цепь РНК сильно скручена, свернута в компактную палочкообразную или клубкообразную частицу за счет водородных связей. Эти внутриклубковые водородные связи между основаниями цепи РНК не беспорядочны, они создают из коротких спиральных участков так называемую вторичную структуру. [c.79]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология