Теория вязкости

Теория вязкости на основе модели вакансий была развита Френкелем и Эйрингом. Эта концепция аналогична приведенному во втором параграфе этой главы кинетическому рассмотрению диффузии как следствию случайных блужданий. Представим квази-решетку жидкости. Под действием силы возникает течение жидкости. Это течение с кинетической точки зрения является результатом того, что переход молекул в соседние вакансии происходит чаще в направлении действия силы, чем в противоположном. Это различие в частоте блужданий объясняется тем, что сила X, действующая на одну молекулу, уменьшает энергию активации в одном направлении и увеличивает в обратном. Эта сила производит на расстоянии пути реакции (до вершины активационного барьера) работу Хс1/2, где й — период квази-решетки. Эта работа вычитается из энергии активации в направлении X и добавляется к энергии активации, отвечающей движению в противоположном направлении [c.370]

Все входящие в формулу величины определены ранее (см. 3, раздел 3.1). Подробно теории вязкости жидкостей рассмотрены Г. М. Панченковым [92]. Им же предложена формула [c.51]

Теория вязкости на основе модели вакансий была развита Френкелем и Эйрингом. Эта концепция аналогична приведенному во втором параграфе этой главы кинетическому рассмотрению диффузии как следствию случайных блужданий. Представим квази-решетку жидкости. Под действием силы возникает течение жидкости. Это течение с кинетической точки зрения является результатом того, что переход молекул в соседние вакансии происходит чаще в направлении действия силы, чем в противоположном. Это различие в частоте блужданий объясняется тем, что сила X, действующая на одну молекулу, уменьшает энергию активации в одном направлении и увеличивает в обратном. Эта сила производит на расстоянии пути реакции (до вершины активационного [c.287]

Теория вязкости жидкости приводит к следующему выводу относительно влияния изотопного состава на вязкость. Замещение легкого изотопа на тяжелый в соединениях с малой молекулярной массой приводит к относительно значительному повышению молекулярной массы, а поскольку вязкость жидкости, по Эйрингу, пропорциональна молекулярной массе М [c.31]

ПРИНЦИПИАЛЬНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ ТЕОРИИ ВЯЗКОСТИ ЖИДКИХ НЕФТЯНЫХ ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ [c.86]

Принцип работы щелевого вискозиметра заключается в пропускании монослоя через щель (двухмерный капилляр). На рис. 23 приведена схема простейшего щелевого вискозиметра. Разность давлений между I я II поддерживается постоянной путем перемещения барьера В. Теория щелевого вискозиметра предложена Гаркинсом и Кирквудом [10]. Согласно этой теории вязкость монослоя вычисляют по уравнению [c.63]

Прежде чем излагать теорию вязкости и теплопроводности идеального газа, рассмотрим в общем виде перенос любого свойства, которое обозначим буквой Ф. Пусть по оси г осуществляется изменение Ф. Будем, например, поддерживать в двух перпендикулярных к оси г плоскостях различную температуру или будем двигать эти плоскости с различной скоростью вдоль оси л или у. В первом случае молекулы будут иметь среднюю энергию, а во втором — среднюю составляющую количества движения, зависящие от г. [c.259]

Согласно кинетической теории, вязкость идеального газа т) для сферических и вполне упругих молекул с массой т определяется через молекулярный диаметр а следующим образом [c.291]

Теория ВЯЗКОСТИ газообраз ного и жидкого состояния при высоких давлениях еще недостаточно строго разработана, однако выявлено, что в гомологических рядах углев одородов влияние давления на вязкость, за. небольшим исключением, Возрастает с длиной углеводородной цепи. [c.45]

Строгая молекулярно-кинетическая теория вязкости и теплопроводности [c.59]

Теории вязкости и теплопроводности, опирающиеся на понятие среднего пробега [c.62]

Возможны и другие, менее строгие, но более наглядные теории вязкости и теплопроводности, связанные с представлением о среднем пробеге молекулы I. Последний определяется как величина, равная среднему расстоянию, пробегаемому молекулой между двумя ее последовательными соударениями. [c.62]

ТЕОРИЯ ВЯЗКОСТИ и ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ 65 [c.65]

Для двухатомных и многоатомных газов теория нуждается в серьезном обобщении на обмен количеством движения и энергией при столкновениях молекул по другим степеням свободы их движения, главным образом соответствующим вращательным и колебательным движениям атомов внутри их. В этом случае теория вязкости и теплопроводности приобретает полуэмпирический характер. Мы поэтому ограничимся здесь приведением эмпирической формулы для чисел Рг, в которой зависимость его от атомности учитывается через показатель адиабаты у [c.67]

Выше представленные данные показывают, что в настоящий момент мы располагаем достаточно точными результатами зависимости вязкости от давления и температуры Аномалии вязкости воды состоят в существовании отрицательного коэффициента в зависимости вязкость — давление и в наличии минимума в изотермах вязкости при низких температурах. Теория вязкости, которая описывала бы эти аномалии, исходя из одной какой-либо модели воды, не существует. Оценка времени релаксации вязкости показывает, что оно имеет порядок времени молекулярных колебаний [c.134]

С позиций активациониой теории вязкость определяется формулой Френкеля — Эйринга — Аррениуса (формулой АФЭ) [c.305]

К концу XIX в. в области физики и классической физической химии был выполнен ряд фундаментальных исследований, сыгравших позднее большую роль в развитии коллоидной химии. В их числе необходимо назвать труды Лапласа (1806, теория капиллярности), Гиббса (1878, правило фаз, теория поверхностных явлений), Рэлея (1871, теория рассеяния света), Эйнштейна (1905, теория броуновского движения, теория вязкости суспензий), Смолуховского (1906, теория броуновского движения) и др. Работы Перрена (1908) и Сведберга (1912) экспериментально обосновали молекулярное строение вещества и теорию Эйнштейна—Смолуховского, а при помощи ультрамикроскопа Зигмонди (1903) удалось непосредственно наблюдать мельчайшие частицы в коллоидных растворах. [c.9]

Для растворов твердых сферических частиц Эйнштейн получил V = 2,5. Симха [55] провел расчеты для растворов твердых эллипсоидов враш,ения и нашел, что v всегда больше 2,5 и зависит от отношения полуосей. (Подробное изложение теории вязкости применительно к растворам макромолекул см. в [48, 53].) [c.149]

Теория поступательного трения гибких цепных макромолекул, естественно, более сложна. Она строится на тех же основаниях, что и теория вязкости, — в обоих случаях речь идет о гидродинамике. Измерения диффузии позволяют найти статистические линейные размеры макромолекул [48]. [c.156]

Эти общие соотношения будут использованы в теории вязкости. [c.36]

Основы теории вязкости разбавленных лиозолей (суспензий) были заложены Эйнштейном. Он исходил из гидродинамических уравнений для макроскопических твердых сферических частиц, которые при сдвиге приобретают дополнительное вращательное движение. Рассеяние энергии при этом является причиной возрастания вязкости. Эйнштейном была установлена связь между вязкостью дисперсной системы т] и объемной долей дисперсной фазы ф [c.370]

Бонди А. Теория вязкости, (в кн. Реология под. ред. Эйриха). Изд. иностр. литры, 1962. — С. 410. [c.322]

Рассмотрим в качестве примера теорию вязкости, развитую Г. Эйрингом. Как можно представить движение одной части жидкости относительно другой на основе вакансиониой теории Если на частицу действует сила, возникаюшая в результате скалывающего напряжения, то она увеличивает вероятность перехода атома (молекулы) в соседнюю вакансию, расположенную по направлению силы. Очевидно, при отсутствии такой силы вероятность перехода в соседние вакансии одинакова. Сила уменьшает энергию активации движения по направлению ее действия на величину работы, производимой атомами при переходе из узла до точки, где энергия максимальна и увеличивает энергию активации при движении в противоположном направлеиии. Пусть энергия активации в отсутствие силы равна Е. Тогда Е+=Е— Х(1/2 и Е-=Е- -Хй/2, где + и —энергии активации при движении в направлении силы и в противоположном X — сила, действующая на атом с1 — период квазнрешетки н й 2 — расстояние до вершины энергетического барьера, отделяющего атом от вакансии. Соот- [c.209]

Предводителев А. С., К теории вязкости жидкостей и ассоциация молекул, ЖЭТФ, т. 3, 1933, выл. 3, стр. 217. [c.398]

Уммолекулярный объем, АЯпар — теплота парообразования, — энергия активации вязкого течения), то это должно приводить и к повышению вязкости. Теория вязкости показывает также, что изменение вязкости при изотопном замещении пропорционально разности (а / — где а >— электронная поляризуемость. В молекулах с относительно большой молекулярной массой изотопное замещение приводит к малому изменению М, и поэтому существенную роль начинает играть разность Соотношение поляризуемостей а, и а может быть таково, что в ряде случаев т), будет меньше т) . [c.31]

Эксперимент полностью согласуется с этими выводами из теории вязкости. Так, вязкость Оа при 21 К в 2,85 больше вязкости Н вязкость ОаО при 20° С больше вязкости Н О в 1,2452 раза. В то же время вязкость С0С1з при 20° С равна 0,980 вязкости СНС1з. [c.31]

Скорость деформирования оказывает влияние и на характер разрушения структур. Как видно из рис. 44, развитым структурам глинистых суспензий присуще хрупкое разрушение. Лавинное разрушение связей в плоскости сдвига наступает, как только достигнуто критическое значение деформации. Согласно теории вязкости и тиксотропии К. Гудива, большинство связей структуры разрушается, когда расстояние между контактирующими атомами превышает двойной радиус их действия. Для глин это составляет 2-10 см. Критическая прочность единичного контакта при этом / = 10 дин, в то время как у обычных ньютоновских жидкостей с небольшой вязкостью / = = 2-10" дин. У глинистых суспензий с их многочисленными контактами прочность структур может колебаться в пределах до трех порядков, однако величина критической относительной деформации варьирует значительно меньше и на диаграммах напряжений редко превосходит 0,25%. [c.246]

Это заключение не противоречит уравнению (Б-7). Экспоненциальная зависимость Д от 7 выявляется при подстановке г (Т) АТехр е/кТ — одного из выражений теории вязкости жидкостей. [c.120]

Уравнение (39) является достаточно общим для того, чтобы его можно было Хфименить к теории вязкости, электропроводности и диффузии электролитов. Первые четыре члена содержат возмущающие факторы, а последние четыре — асимметрические составляющие части потенциалов. Для получения дифференциальных уравнений для потенциалов, с помощью которых можно вычислять силы, вызывающие движение ионов, нужно исключить функции распределения f ji и с помощью уравнения Пуассона (35). [c.44]

В гл. II мы ознакомились с основными положениями теории, необходимыми для изложения динамики ионных атмосфер. Используя для решения этой проблемы общее уравнение непрерывности (39) гл. II, а также вводя некоторые другие важные представления, можно вывести точные уравнения, которые позволяют вычислить обусловленные кулоновскими силами электростатические составляющие вязкости, электропроводности и диффузии разбавленных растворов электролитов. В создании и дальнейшем развитии этой сложной теории участвовали Дебай и Гюккель, Фалькенгаген и Онзагер. Так как для решения всех этих вопросов требуется применение весьма специализированных математических методов, то мы не будем приводить полное изложение указанной теории. Нами будут рассмотрены принципиальные физические основы теории и изложены важнейшие этапы выводов. Эto облегчит читателю знакомство с литературой, к которой он может обратиться, если пожелает получить более глубокие познания в этой области. Вслед за теорией вязкости, электропроводности и диффузии будет рассмотрена теория влияния высокой частоты переменног о тока и сильных электрических полей на электропроводность. В окончательном виде полученные теоретические закономерности будут иметь форму, удобную для вычислений. Связанные с теорией вопросы, более важные для практических вычислений, подробно рассматриваются ниже, в гл. V, в которой приведены упрощенные уравнения, а также таблицы соответствующих численных констант. [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология