Жесткие палочкообразные частицы

В случае твердых сфер V пропорционально М, и, следовательно, [т]] от М не зависит. Это справедливо для любых твердых частиц, если их масса и размеры увеличиваются в некотором гомологическом ряду с сохранением подобия формы. Вместе с тем для растворов жестких палочкообразных частиц, у которых длинная ось растет с М, а поперечные размеры постоянны, [c.149]

Со времен Штаудингера [28] делались попытки применить теорию вязкости модельных дисперсий к истинным растворам высокомолекулярных веществ, хотя модель жестких палочкообразных частиц оказалась лишь ограниченно применимой в этой области. В настоящее время усиленно разрабатывается теория вязкости растворов, содержащих гибкие нитевидные молекулы (29]. Решение этой задачи, несомненно, принесет пользу для реологии суспензий волокнистых частиц. Заметим, что [c.16]

Представление о том, что синтетические полимеры способны к образованию мезофаз, возникло тогда, когда впервые подробно было описано двойное лучепреломление в растворах жестких спиральных макромолекул биологического происхождения [1]. Несколько лет спустя на основании чисто геометрических соображений Флори [2] заложил теоретические основы образования нематических мезофаз из растворов жестких палочкообразных частиц. [c.118]

Двойное лучепреломление используется главным образом при исследовании макромолекул, которые, как предполагают, образуют жесткие палочкообразные частицы в растворе. Имеются две причины для этого [c.504]

Обсуждение двойного лучепреломления потока пока ограничивалось только жесткими палочкообразными частицами, и нам остается рассмотреть поведение других растворенных частиц,. [c.507]

Таким образом, приведенные экспериментальные данные находятся в хорошем согласии с теорией поступательного трения жестких палочкообразных частиц и иллюстрируют возможности метода диффузии в исследовании гидродинамических характеристик жестких молекул биологических полимеров. [c.411]

Рассмотрим в качестве простейшего примера [2, 3, 35] жесткую палочкообразную частицу длины /, находящуюся в ламинарном потоке жидкости, скорость которого = X направлена по оси л и,/ = Ыг = 0). в направлении оси у градиент скорости [c.499]

Формула (7.122) совпадает с соответствующим выражением для жестких палочкообразных частиц (для эллипсоидов с осевым отношением р = 10), в чем мол<но убедиться, сравнивая ее с (7.47) и (7.19). Это совпадение не.случайно н следует из свойств используемой Куном гантельной модели, которая, хотя. и не мыслится абсолютно жесткой, однако деформируется лишь в области значительных градиентов скорости, тогда как в слабом потоке (Р О) в первую очередь приобретает ориентацию подобно жесткой частице. [c.549]

Жесткие палочкообразные частицы [c.90]

Полученные данные показывают, что начальный ход кривых 2 и 3 соответствует параболической зависимости 4, предсказываемой теорией (хотя по абсолютной величине экспериментальные значения [л] оказываются в несколько раз меньше теоретических). Это значит, что гидродинамические и оптические свойства наиболее коротких олигомеров углеводородов в растворе соответствуют свойствам жестких палочкообразных частиц. Этот вывод согласуется с результатом, полученным из из- [c.590]

Это обстоятельство, с одной стороны, подтверждает возможность существования жестких спиральных конформаций молекул полипептидов не только в твердом состоянии вещества, но и в растворах, с другой — служит иллюстрацией применимости ориентационной теории [формул (7.8) и (7.18)] при количественном изучении эффекта Максвелла в растворах жестких палочкообразных частиц. [c.607]

Для жестких палочкообразных частиц (с пренебрежимо малым поперечником) применимо соотношение А /б/А / = 2. Для линейных макромолекул рассмотрены два предельных случая статистические клубки с вполне свободным внутренним вращением звеньев и цепи с полностью заторможенным вращением. Для клубков со свободным вращением при отсутствии собственного дипольного момента у звеньев, когда ориентация звеньев обусловлена лишь индуцированными диполями, Д /д/А+/о = 2. При наличии собственного дипольного момента у звеньев цепи A /g/A+/g = (2/5) off, где if—число звеньев в цепи. Для цепей с полностью заторможенным вращением звеньев, имеющих собственный дипольный момент, тоже А Л)/А+/в = 2, но для гибких бездипольных клубков тогда как для жестких цепей с диполями — o/f . [c.243]

В многочисленных работах, посвященных исследованию величины и ориентации двойного лучепреломления в растворах белковых полимеров, полученные данные, как правило, обсуждаются с использованием модели жестких палочкообразных частиц, что во многих случаях (фиброин щелка [124], пектин [125, 126] и др.) приводит не только к качественному, но и количественному согласию с теорией. В то же время метод двойного лучепреломления оказывается полезным при изучении агрегации частиц и гелеобразования, например, в растворах фибриногена [127] и казеина [128], а также с успехом может применяться для исследования процессов гидролиза (в растворах пектина [129]) и влияния других воздействий на морфологические свойства частиц (миозин [130]). [c.612]

А. Жесткие палочкообразные частицы с отношением осей выше 20 или 25 плавают в вязкой жидкости, подверженной некоторому сдвигу, под влиянием которого она течет. Зто течение обусловливает удлинение образца и вызывает некоторую параллелизацию погруженных частиц. Можно вычислить величину ориентации, вызванную некоторым растяжением и полу- [c.124]

Измерение двулучепреломления в потоке, подробно изученное для полимеров Зигнером, также можно использовать для определения молекулярного веса и полидисперсности исследуемых веществ. Этот метод был применен с хорошим результатом при исследовании жестких палочкообразных частиц для цепных макромолекул с молекулярным весом выше 10 ООО подобный эффект также имеет место. Для растворов шарообразных частиц не происходит ориентации в потоке, поэтому для таких веществ метод неприменим. Этот метод, который не будет подробно рассматриваться, дополняет результаты, полученные путем вискозиметрических измерений, так как оба метода основаны на одном и том же подходе к исследованию макромолекул. [c.181]

Рассмотренные теории использовали для описания релаксационного поведения жестких, палочкообразных частиц. Реальные мезоморфные вещества, особенно гребнеобразные ЖК полимеры, не могут быть описаны ни жесткими, ни палочкообразными частицами. Однако в большинстве систем главный постоянный дипольный момент связан непосредственно с мезогенным фрагментом, который можно рассматривать по крайней мере как полужесткий. Поправка на низкую симметрию этих фрагментов вызывает появление дополнительных компонент параметров порядка, что делает модель более совершенной, но не приводит к изменению ее основных физических положений. Поэтому модели, описанные в данном разделе, можно использовать для интерпретации диэлектрических спектров гребнеобг разных ЖК полимеров. [c.267]

Рис. 1.2. Фазовые диаграммы, полученные с помощью решеточной модели для жестких палочкообразных частиц с осевым отношением 150 (ЖК — жидкокристаллическая И — изотропная фазы) в отсутствие (а) и при наличии (б) полидисперсности и схематическое изображение результатов, полученных сканирующей калориметрией fill (вертикальные линии — область сканирования по температуре точки — температуры эндотермических пиков, когда сканирование ведется от низких температур к высоким) (в).

Справочник химика 21

Химия и химическая технология