Пространственные инкременты возмущений

Пространственные инкременты возмущений [c.233]

На начальном участке отрывной зоны наблюдается близкое к экспоненциальному нарастание колебаний здесь можно ввести и установить из аппроксимации экспериментальных данных постоянный пространственный инкремент - а . Определенные таким образом, при варьировании частоты колебаний, скорости усиления малых возмущений ограничивают частотный диапазон неустойчивости течения. Рис. 6.7 обобщает соответствующие экспериментальные данные, полученные в двумерных областях отрыва, возникающих в различных геометрических условиях. Для нормировки частоты колебаний и инкрементов использованы местная скорость внешнего потока и среднее в области экспоненциального роста возмущения значение толщины потери импульса 0. На рисунке для каждой из экспериментальных [c.234]

Некоторые характерные неустойчивости двумерных пространственно-периодических валиковых течений уже упоминались в п. 4.1.10. Они играют важную роль в динамике конвективных структур, в частности, в процессах перестройки по волновому числу. Имеет смысл перечислить здесь свойства этих и других неустойчивостей с указанием диапазонов чисел Р и А , в которых эти неустойчивости могут себя проявлять (сейчас речь идет о слое с жесткими границами). Значения а и 6, при которых Reo" максимально, обозначим соответственно через ащ и бщ. Возмущения с а О либо симметричны Стп — 0), либо антисимметричны Втп = 0) относительно плоскости ж = 0. Для колебательных неустойчивостей мнимая часть ш(т инкремента выражена через характерный период 2тг/П циркуляции жидкости в конвективном вале. [c.129]

Экспериментальные результаты, полученные для отрывного течения за линейным изломом обтекаемой поверхности, расположенным под углом к направлению внешнего потока [Довгаль и др., 19886], и для плоского течения в этой же конфигурации [Довгаль, Козлов, 19836], дают возможность количественно сопоставить характеристики волн неустойчивости в областях отрыва трех- и двумерного пограничного слоя. Зависимости пространственных инкрементов максимально нарастающих компонент волнового спектра возмущений в направлении вектора распространения колебаний от их частоты изображены на рис. 6.12. Данные получены при совпадающих профилях скорости среднего течения — в двумерном случае и продольной компоненты среднего течения — в трехмерном, в близких условиях по числу Рейнольдса. Совпадение диапазонов неустойчивости означает, что в зоне отрыва трехмерного пограничного слоя, поле средней скорости в которой условно подразделяется на компоненты основного и вторичного течения, доминирует неустойчивость первой из них. Объяснение этого факта вытекает из данных рис. 6.12 инкременты колебаний имеют величины, характерные для неустойчивости слоя сдвига на внешней границе отрывного пузыря. Так же как и в двумерной задаче [c.243]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология