Толщина потери импульса

Введем теперь понятия о толщине вытеснения б и толщине потери импульса б , которые определяются соответственно следующими выражениями [c.302]

Используя (60), находим напряжение трения на стенке, толщину вытеснения б и толщину потери импульса б [c.303]

Выполняя интегрирование, получим распределение толщины потери импульса б вдоль пластины, а затем коэффициента трения С) и толщины вытеснения б [c.304]

И толщину потери импульса [c.305]

Подставляя выражение для Тш из (65) в интегральное соотношение количества движения, которое при обтекании пластины имеет такой же вид (62), как в несжимаемой жидкости,, и интегрируя, получим распределение толщины потери импульса и коэффициента трения [c.305]

Рис. 6.12. Зависимость толщины пограничного слоя, толщины вытеснения и толщины потери импульса на плоской теплоизолированной пластине от числа Мо (Рг = 1, ш = 0,76, к = 1,4)

Для сжимаемого газа при линейной зависимости коэффициента вязкости от температуры (о] = 1) приближенные значения напряжения трения и толщины потери импульса не будут зависеть от числа Мо в полном соответствии с результатами численных расчетов, основанных на использовании дифференци-20 [c.307]

Перейдем в этом уравнении к безразмерным величинам, для чего разделим все скорости на скорость вне пограничного слоя ыо, а все длины — на толщину потери импульса б [c.310]

Рассмотрим один полуэмпирический подход к определению параметров в переходной области. Область перехода заменим одной тачкой, а в качестве условия сращивания решений для ламинарного и турбулентного режимов течения используем непрерывность изменения толщины потери импульса. Это условие является наиболее оправданным с физической точки зрения, так как изменение толщины потери импульса характеризует воздействие вязких сил и тесно связано с величиной сопротивления. В качестве примера рассмотрим обтекание плоской теплоизолированной пластины потоком несжимаемой жидкости. Интегрируя уравнение импульсов (62) от О до I, получим соотношение между коэффициентом сопротивления пластины длиной I и значени- [c.312]

Это соотношение справедливо для любого режима течения, в том числе и для течения при наличии области перехода от ламинарного к турбулентному пограничному слою. Таким образом, для определения коэффициента сопротивления достаточно определить толщину потери импульса в конце пластины. Как показано выше, при ламинарном течении величина б определяется формулой [c.313]

Если через Хк обозначить расстояние от кромки пластины до начала области перехода, а через — соответствующее число Рейнольдса, то толщина потери импульса в начале области перехода будет равва [c.313]

После того как толщина пограничного слоя найдена, толщина вытеснения и толщина потери импульса находятся по известным отношениям б /б и б /б. [c.327]

Рис. 6.19. Относительная толщина потери импульса для турбулентного пограничного слоя

Для ламинарного пограничного слоя в несжимаемой жидкости (Мо = 0) величина ф1(0) зависит ог предыстории течения. Согласно расчетам, проведенным с использованием профилей скорости в виде полиномов (по методу Польгаузена), величина ф1 (0) равна 1,92, если за характерный размер принята толщина вытеснения б, и 0,157, если за характерный размер принята толщина потери импульса б . Если использовать автомодельные решения уравнений пограничного слоя при постоянном значении параметра , то величина ф1(0) будет соответственно равна 1,11 и 0,068. [c.334]

Здесь б , бв и бд — толщина потери импульса соответственно во внутреннем и наружном пограничных слоях, а также в следе за задней кромкой сопла толщиной бд. Это квадратное уравнение относительно приводится к следующему виду [c.394]

Если кольцевой пограничный слой развернуть на плоскости и использовать толщины потери импульса для плоской задачи [c.395]

Рис. 4. Изменение коэффициента переноса и длины пути смешения в зоне смешения половинной струи [19] (бщ — толщина потери импульса струи).

Если формпараметр / известен, то дальнейший расчет слоя не представляет труда. Определяются толщина потери импульса б ( и касательное напряжение трения на твердой по- [c.48]

Интересные соотношения получаЮтСя при Переходе к безразмерному выражению для толщины потери импульса. Из (2.41 ) находим [c.127]

Отсюда численное значение безразмерной толщины потери импульса в случае пластины найдется как [c.127]

Разумеется, все полученные соотношения сохраняют силу, если в них ввести вместо полной длины пластины текущую координату х. Например, уравнение для безразмерной толщины потери импульса можно написать в виде [c.127]

Это понимание толщины пограничного слоя как некоторой конечной величины, являющейся функцией (непосредственно не известной) координаты х, оказывается полезным во многих отношениях и до сих пор, хотя сейчас едва Ли правильно считать, что представление о слое конечной толщины является принципиальным отличительным признаком приближенной теории. С развитием теории центральное место, первоначально принадлежавшее толщине пограничного слоя, перешло к более точной интегральной характеристике слоя — толщине потери импульса. [c.140]

При турбулентном режиме течения в пограничном слое, как будет показано дальше ( 4), напряжение трения может бьггь вьфажено через толщину потери импульса. Для этого заменим число Яе в уравнении (131) через величину Кй = Роиоб / [c.313]

Итак, эксперименты показывают, что на течение в некотором сечении пограничного слоя влияют лишь параметры внешпего потока вблизи этого сечения. Отсюда следует, что влиянием профиля скорости в начальном сечении можно пренебречь. Вследствие этого за характерный линейный размер целесообразно брать не расстояние х от начального сечения, а какую-либо линейную характеристику z пограничного слоя в рассматриваемом сечении (например, толщину вытеснения б или толщину потери импульса б ). Из основного предположения следует также, что если во внешнем потоке все производные давления ро по х в данной точке конечны, то в разложении давления ра по х можно ограничиться первой производной ро. [c.332]

НОЙ И внутренней сторонах сопла в начале струи (с толщинами потери импульса бн = б = 0,02йо). Соответствующее сильное влияние начальной неравномерности потока при т 0 сказывается и на абсциссе переходного сечения. Прп равномерных полях из (70а, б) и (60а) имеем [c.392]

Полученные результаты имеют простой и ясный физический смысл. Под действием сил внутреннего трения происходит торможение жидкости на поверхности пластины. Возникает дефицит количества движения. С другой стороны, действие внутреннего трения обнаруживается непосредственно в виде силы сопротивления. Оба эффекта, представляюшие собой различные формы проявления одной и той же первопричины, количественно между собой равны. Вместе с тем, с большой отчетливостью выясняется смысл величины б . Как видно из уравнения (2.41), б представляет собой толшину слоя, через который в условиях течения идеальной жидкости в единицу времени прошло бы количество движения,-равное силе сопротивления, т. е. количеству движения, потерянному вследствие торможения жидкости на пластине. В этой связи величину б принято называть толщиной потери импульса. [c.126]

Это и есть дифференциальное уравнение для толщины потери импульса в общем виде. Ясно, что уравнение (2.43) получается отсюда как частный сГлучай, соответствующий условию [c.130]

Смотреть страницы где упоминается термин Толщина потери импульса: [c.112] [c.302] [c.304] [c.307] [c.313] [c.329] [c.334] [c.457] [c.343] [c.45] [c.493] [c.185] [c.188] [c.64] [c.72] [c.245] [c.247] [c.493] [c.185] [c.188] [c.112] [c.162] [c.140]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология