Течения безвихревые плоские

Другие исследователи [40] осуществили совершенно другой подход. Они измеряли скорость движения псевдоожиженных твердых частиц вниз по открытому наклонному каналу и, предположив, что течение безвихревое, нашли вязкость обратным пересчетом. Их установка напоминала конвейер на воздушной подушке. Этот конвейер имел длину 2 м и ширину 15 см по нему сползал кварцевый песок, псевдоожиженный воздухом, подаваемый через пористое плоское днище. Расход твердых частиц менялся в пределах от 0,08 до 4 кг/с, уклон желоба составлял от 1 до 6°. [c.95]

При рассмотрении течений, инвариантных относительно преобразований (18) и (180, удобно пользоваться полярными (г, б) и сферическими (г, 0, ф) координатами. Пусть Иг и и — соответствующие радиальная и трансверсальная составляющие скорости. Мы рассмотрим лишь случай = О, т. е. случай отсутствия циркуляции в стационарном (безвихревом) плоском и осесимметричном течении. [c.168]

С помощью преобразований годографа можно значительно упростить уравнения сжимаемого невязкого течения. Мы уже видели [гл. I, уравнение (10)], что стационарные безвихревые плоские течения сжимаемой невязкой жидкости взаимно однозначно соответствуют потенциалам скоростей U, которые удовлетворяют нелинейному уравнению в частных производных [c.189]

При горении плоской невозмущенной поверхности жидкого вещества поток продуктов сгорания является безвихревым и (в пренебрежении боковыми эффектами) одномерным. Однако за пределом устойчивости картина течения резко изменяется. Выходя из искривленной поверхности жидкости, продукты испарения при расширении в процессе реагирования могут образовать вихри, поскольку течение газа становится трехмерным и не является баротропным. Расчеты [185, 190] показывают, что вихри [c.217]

В общем случае локально безвихревые несжимаемые плоские течения характеризуются существованием комплексных потенциалов W = и + iV. Здесь и — потенциал скоростей, г V функция тока. Комплексный потенциал W есть аналитическая функция комплексной переменной z = х + iy, характеризующей положение точки, а ее производная [c.78]

В криволинейной системе координат, образованной семействами линий тока и их ортогональных траекторий (р, система уравнений газовой динамики для плоского безвихревого течения идеального газа имеет вид (1.4), (1.5), (1.6) [c.125]

Установим ряд свойств М-области, вытекающих из факта существования решения краевой задачи, сформулированной в плоскости годографа, и из общих свойств отображения в эту плоскость. Описываемые свойства справедливы при некоторых дополнительных ограничениях и для плоских вихревых течений, описываемых точными уравнениями идеального газа (см. 10), однако использование модели безвихревого трансзвукового течения позволяет достичь максимальной простоты и лаконичности доказательств. [c.242]

Простая волна. Волна Римана. Течение Прандтля — Мейера. В газовой динамике существует важный класс течений, называемых простой волной. Общее свойство этих течений состоит в том, что они являются безвихревыми изоэнтропическими течениями. Простая волна имеет место в случае нестационарного одномерного течения и носит название волны Римана. В случае плоского стационарного течения она называется течением Прандтля — Мейера. Отметим, что если в стационарном течении простая волна существует только при сверхзвуковых скоростях, то в нестационарном одномерном течении простая волна может существовать как нри дозвуковых, так и при сверхзвуковых скоростях потока. [c.52]

Построение сверхзвуковой эжектирующей струн производилось в результате численного интегрирования уравнений характеристик плоского безвихревого течения идеального газа [c.265]

В лопаточных насосах основным элементом, передающим энергию от двигателя (привода) к перекачиваемой жидкости, является лопатка или, применительно к плоскому течению, профиль. В гидродинамике доказывается общее свойство безвихревого течения несжимаемой невязкой жидкости, заключающееся в том, что минимум давления в потоке достигается на стенке. Поэтому в потоках реальной жидкости, близких по условиям к упомянутым, можно ожидать, что возникновение и развитие кавитации будет происходить вблизи тыльной стороны обтекаемого профиля (при положительных углах атаки). Поскольку реальная жидкость обладает вязкостью, структура потока вблизи профиля отличается от течения идеальной жидкости из-за образования пограничного слоя. В связи с этим возникновение и развитие кавитации определяется как эпюрой давления, формируемой ядром потока, так и явлениями, происходящими в пограничном слое и, в частности, так называемым отрывом пограничного слоя . [c.143]

Стационарное локально безвихревое плоское течение с циркуляцией можно определить как течение Жуковского , если оно удовлетворяет условию Жуковского. Течение Жуковского для плоской пластинки схематически изображено на рис. 2, б коэффициент подъемной силы = 2ir sin а, где а — угол атаки. Течение Жуковского для заданного профиля с острой задней кромкой представляет собой корректно поставленную краевую задачу. Ее решение в частных случаях (профиль Жуковского, профиль Кармана — Треффтца и т. д.) составляет основ1ную главу современной теории крыла впервые общую теорию (с приложениями) дал Мизес ). Ее справедливость основывается на следующей теореме чистой математики, которая позволяет нам преобразовывать элементарное течение Жуковского (12а) для единичного круга в несжимаемое течение Жуковского для произвольного профиля. [c.30]

Течение на начальном участке плоского канала. Данный пример иллюстрирует типичную для течений вязкой жидкости проблему постановки граничных условий на входе в капал и выходе из капала. Задача ставится следующим образом. В плоский канал длиной L и шириной 2R втекает жидкость, имеющая на входе заданную скорость. Будем считать течение на входе безвихревым. Это значит, что горизонтальная составляющая скорости на входе постоянна (и = onst), производная вертикальной компоненты скорости вдоль потока равна нулю. На стенках канала предполагаются заданными условия прилипания . [c.200]

Сущность метода. Моделирование по методу ЭГДА применяется для изучения обтекания тел плоским безвихревым (потенциальным) потоком идеальной жидкости. (О методах электромоделирования ламинарных и турбулентных течений в каналах сложной формы см. [11].) По результатам изг11ерений на модели находят поле скорости в области течения и в том числе скорость на поверхности тела, которая соответствует скорости на внешней границе ногранич-ного слоя в реальном течении. По найденному распределению скорости с использованием уравнения Бернулли рассчитывают распределение давления в области течения. [c.403]

Так, следуя Прандтлю, можно принять, что при больших значениях рейнольдсова числа, когда пограничный слой очень тонок, можно пренебречь его влиянием на внешний поток. При этом под внешним потоком следует понимать то течение идеальной жидкости, которое происходило бы в рассматриваемом случае при полном отсутствии влияния вязкости, т. е. без пограничного слоя. Так при решении задачи о плоском, безотрывном обтекании крылового контура распределение давлений рассчитывается заранее путем применения методов теории плоского обтекания крыла бесконечного размаха безвихревым потоком идеальной жидкости. Точно так же в задачах о следе на достаточном удалении от тела и о затопленной струе давление принимается одинаковым во всем пространстве, что соответствует условию отсутствия вязкого влияния этих течений на окружающий поток. [c.21]

Рассмотрим теперь плоское безвихревое стационарное течение нереагирующего газа. Тогда из формулы (1.93) при v = О, Ф1 = О и S = onst имеем [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология