Барионный заряд

Различные поля взаимодействуют друг с другом, и это взаимодействие проявляется в тех силах, с которыми частицы воздействуют друг на друга. Параметры, характеризующие эти взаимодействия, носят названия зарядов (электромагнитный, лептон-ный, барионный заряды и т, д.) частиц. [c.71]

Во всех уже изученных физических процессах суммарный электрический заряд частиц замкнутой системы сохраняется постоянным, иначе говоря, суммарный электрический заряд частиц, вступающих в реакцию, равен суммарному электрическому заряду продуктов реакции. Кроме того, во всех ядерных реакциях сохраняется так называемый барионный заряд, который для протона и нейтрона равен +1, а для античастиц — антипротона и антинейтрона —1. Барионный заряд легких частиц — электронов (е и е+), нейтрино мезонов — равен нулю. [c.214]

Тяжелые частицы протон, нейтрон — не могут перейти в легкие — позитрон, электрон, нейтрино. Очевидно, существует какая-то другая величина, сохранение которой мешает переходу тяжелых частиц в легкие. Эта величина получила название барионного заряда. Барионный заряд протона и нейтрона равен +1, а барионный заряд антипротона и антинейтрона равен —1. Легкие частицы и мезоны не имеют барионного заряда. [c.87]

Важное св-во Э. ч,- их способность к взаимопревращениям в результате электромагнитных или др. взаимодействий. Один из видов взаимопревращений - т. наз. рождение пары, или образование одновременно частицы и античастицы (в общем случае - образование пары Э. ч. с противоположными лептонными или барионными зарядами). Возможны процессы рождения электрон-позитронных пар е е, мюонных пар новых тяжелых частиц при столкновениях лептонов, образование из кварков СС- и -состояний (см. ниже). Другой вид взаимопревращений Э. ч,- аннигиляция пары при столкновениях частиц с образованием конечного числа фотонов (у-квантов). Обычно образуются 2 фотона при нулевом суммарном спине сталкивающихся частиц и 3 фотона - при суммарном спине, равном 1 (проявление закона сохранения зарядовой четности). [c.470]

Кроме электрического заряда элементарные частицы характеризуются и другими зарядами . Так, легкие часгицы нейтрино, электроны и л-мезоны (мюоны) имеют лептонный заряд. Протоны, нейтроны и более тяжелые частицы — гипероны имеют барионный заряд. я -мезоны (пионы), А -мезоны (каоны) и другие более тяжелые мезоны не имеют лептонного и барионного зарядов. [c.234]

Нейтрино наряду с электроном и мюоном принадлежит к семейству лептонов (легких частиц). Античастицей нейтрино является антинейтрино v. Существует закон сохранения лептонно-го заряда, аналогичный закону сохранения бариониого заряда, т. е. приписывая легкой частице — электрону е , отрицательному мюону (ц,--мезону) и нейтрино v, лептониый заряд, равный единице, а античастице — заряд минус единица, можно утверждать, что в ядерных реакциях сохраняется суммарный лептонный заряд. Поэтому говорят, что р -распад сопровождается вылетом лнтинейтрино, а испускание позитрона — вылетом нейтрино. [c.216]

G-четность определяется как собственное значение оператора G-четности, равного Сехр inly) [3]. Она определена только для сильновзаимодействующих нестранных частиц с нулевым барионным зарядом, тем самым это могут быть либо я- и т] -мезоны, либо образования элементарных частиц с S и В, равными нулю. 0-четность сохраняется только в сильных взаимодействиях. В отличие от С-четности она имеет определенное значение и для заряженных членов изотопического мультиплета. Сохранение G-четности накладывает целый ряд запретов в сильных распадах элементарных частиц. [c.811]

Поскольку сверхтяжёлые элементы обладают максимальным среди известных химических элементов барионным зарядом, то, видимо, их образование можно было бы попытаться связать с какими-то необычными процессами преобразования (разрушения) нейтронных звёзд или так называемых барионных Р-Ьа1Гов. Последние предсказываются в суперсимметричных моделях [81] и представляют собой более или менее стабильные (не распадающиеся напрямую на протоны и нейтроны) нетопологические солитоны, обладающие очень большими массами и огромными барионными зарядами В > 10 ). [c.80]

Согласно стандартной модели нейтрино имеют массу покоя, строго равную нулю. Они, как и массивные лептоны, не тождественны своим античастицам, которым приписывают лептонные числа, равные — 1. Для системы взаимодействующих частиц постулируется закон сохранения лептонного числа каждого флейвора или сублептонного числа — Li i — е, /i, г) = onst. Лептоны не имеют барионного заряда — не участвуют в сильных взаимодействиях, а нейтрино ещё и электрически нейтральны. В стандартной модели нейтрино существуют только в форме с левой спиральностью — спин частицы противоположен её импульсу. Антинейтрино, соответственно, всегда правые О. [c.10]

Из закона сохранения бариониого заряда следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как позитрон образуется только в паре с электроном. В связи с парным рождением антинуклона и нуклона анергия, необходимая для образования антипротона, оказывается значительно выше его энергии покоя mp . Для случая одной частицы это можно доказать сразу. Но прежде заметим, что выражение —p (где В — полная энергия р — полный импульс системы) е зависит от выбора координат, или, как говорят, инвариантно. Действительно, [c.214]

Китайские ученые Ян Чжин-нин и Ли Цзун-дао обнаружили, что нейтрино, выделяющийся при электронном распаде, отличается от нейтрино, возникающем при позитронном распаде. Нейтрино, выделяющийся при позитронном распаде, назван антинейтрино. Поэтому, подобно барионному заряду тяжелых частиц, легким [c.87]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология