Позитрон испускание

Рис. 20.2. Изменение числа протонов и нейтронов в ядре радиоактивного изотопа в результате испускания альфа-частицы ЙНе), бета-частицы ( е), позитрона ( е) и электронного захвата. Квадратиками обозначены неустойчивые ядра, а кружками-устойчивые. Перемещение справа налево или снизу вверх на одно деление масштаба соответствует возрастанию числа протонов или нейтронов на единицу. Перемещение в обратном направлении соответствует потере протона или нейтрона.

Распад, или испускание позитрона Изотоп углерода-11 распадается с испусканием позитронов [c.412]

БЕТА-РАСПАД ( -распад) — радиоактивное превращение атомного ядра, при котором испускаются р-частицы — электроны (р ) или позитроны (Р+). К Б.-р. относят также захват атомным ядром электронов с ближайшей к ядру электронной оболочки. Массовое число ядра при Б.-р. не изменяется, заряд ядра увеличивается на единицу при испускании электрона и уменьшается на единицу при испускании позитрона или захвате электрона. При этом атом химического элемента превращается в атом другого (соседнего) элемента. [c.44]

В цервой реакции происходит испускание а-частицы и превращение полония в свинец. Во второй и третьей реакциях один протон в ядре превращается в нейтрон. Во второй реакции это сопровождается испусканием позитрона ( ), частицы с массой электрона, но с единичным положительным зарядом [c.411]

Изотопы, расположенные на рис. 23-4 справа и ниже области наибольшей устойчивости, могут достичь этой области, теряя электроны. Распад таких ядер происходит, как правило, с испусканием р -излучения. Изотопы, расположенные слева и выше области устойчивости, могут распадаться с образованием устойчивых изотопов в результате электронного захвата или испускания позитронов. В области выше 2 = 80 преобладает испускание а-частиц. При р -испускании изотоп смещается на диаграмме по диагонали вверх и налево на один квадратик электронный захват либо испускание позитрона смещают изотоп в противоположном направлении, вниз и направо на один квадратик. При испускании а-частицы изотоп переходит вниз и налево на два квадратика, приблизительно вдоль линии наибольшей устойчивости. Такой тип распада характерен для атомов, находящихся за пределами области устойчивости на рис. 23-4. [c.417]

Ядерный распад. Устойчивые и радиоактивные изотопы. Испускание а-частиц, Р-частиц и позитронов. Захват орбитального электрона. Период полураспада. [c.404]

Положительные -частицы являются положительными электронами (позитроны), испускание которых связано с процессом, обратным тому, который происходит при образовании отрицательных р-частиц. Таким образом, в этом случае число протонов в ядре больше, чем это соответствует числу имеющихся нейтронов в нормальных условиях. [c.11]

Рис. 23-4. Области существования устойчивых изотопов (цветные точки) и радиоактивных изотопов (черные точки) в зависимости от имеющегося у них числа протонов, р или 2, и числа нейтронов, п. По обе стороны от линии устойчивости изотопов расположены области радиоактивных изотопов. Радиоизотопы, лежащие на графике выше полосы устойчивости, распадаются с образованием устойчивых изотопов в результате электронного захвата (/ -захвата) или испускания позитрона (р ). Радиоизотопы, лежа-

Существует еще два других типа радиоактивного распада-испускание позитрона и электронный захват. Позитрон-это частица с такой же массой, как и электрон, но имеющая заряд противоположного знака. Позитрон обозначают символом е. Примером изотопа, который распадается с испусканием позитрона, служит углерод-11 [c.247]

При испускании позитрона, как и при электронном захвате, порядковый номер ядра уменьшается на единицу. [c.413]

Захват электрона или испускание позитрона [c.418]

Ядра некоторых изотопов обладают свойством радиоактивности. Большинство таких ядер приобретает устойчивость в результате испускания альфа-частиц ( Не), бета-частиц (. е) и (или) гамма-лучей ( у). Некоторые ядра распадаются в результате испускания позитрона ( е) или электронного захвата. Одним из факторов, определяющих устойчивость ядра, является его ней-тронно-протонное отношение. Большое значение при определении устойчивости ядра имеет равенство в нем общего количества нуклонов одному из магических чисел, а также наличие четного числа протонов и нейтронов. Ядерные превращения можно вызвать бомбардировкой ядер заряженными частицами, ускоренными при помощи ускорителей, или нейтронами в ядерном реакторе. [c.274]

Ядра могут самопроизвольно распадаться в результате электронного захвата, испускания электрона или позитрона и испускания а-частицы. [c.435]

Составьте уравнения каждого из следующих ядерных процессов а) испускание позитрона изотопом б) испускание электрона изотопом [c.437]

Р испускание позитрона или захват электрона Р испускание позитрона или захват электрона Р испускание электрона [c.563]

Ядра с низкими нейтронно-протонными отношениями, расположенные ниже пояса устойчивости, испускают позитроны или совершают электронный захват. Любой из этих распадов приводит к уменьшению числа протонов и увеличению числа нейтронов в ядре, как это видно из уравнений (20.7) и (20.9). Испускание позитрона для легких ядер представляет собой более распространенный процесс, чем электронный захват, однако по мере повышения заряда ядра электронный захват становится все более распространенным процессом. [c.249]

При больших энергиях фотонов в кулоновском поле ядер образуются электронно-позитронные пары. Возникающей паре передается энергия фотона за вычетом энергии покоя пары, равной 2 = =1,022 МэВ. Указанное значение энергии является порогом для этого процесса. Сечение процесса образования пар медленно растет в области энергий от 1,02 до 4 МэВ, а затем возрастает в логарифмической зависимости от энергии. Нестабильность позитрона в среде приводит к его аннигиляции с испусканием в большинстве случаев двух фотонов с энергией 0,511 МэВ. Сечение образования пар пропорционально 2 + 2, где первый член отвечает ядерным процессам, а второй - процессам в поле электронов. [c.45]

Ядра некоторых радиоактивных изотопов могут поглощать один из электронов ЛГ-уровня собственного атома. Порядковый номер ядра уменьшается на единицу при том же массовом числе. Таким образом, превращение при /С-захвате аналогично превращению при позитронном распаде, с той разницей, что /С-захват не сопровождается испусканием частиц. [c.18]

Позитрон был открыт в 1933 г. Андерсоном при изучении фотографий следа движения частиц в камере Вильсона. Он заметил частицу, которая вела себя в присутствии магнитного поля как частица, обладающая массой и величиной заряда электрона, но направление кривизны ее полета соответствовало положительно заряженной частице. Затем было найдено, что положительный электрон, или позитрон — обычная частица в распаде искусственно полученных радиоизотопов. Хотя поведение позитрона при распаде во многом аналогично поведению электрона, он существует только ограниченное время. После испускания в результате столкновений он замедляется и в конечном счете аннигилирует с электроном. Это приводит к появлению двух гамма-квантов, каждый из которых имеет энергию 0,511 /Иэв — энергию, эквивалентную массе покоя электрона. [c.401]

Испускание позитрона можно представить себе как превращение протона в нейтрон, в результате чего атомный номер ядра уменьшается на единицу [c.247]

Все перечисленные ниже нуклиды радиоактивны и подвержены бета-распаду или распаду с испусканием позитрона а) Gf, [c.277]

Германий-66 распадается с испусканием позитронов его период полураспада равен [c.277]

Существует несколько типов радиоактивного распада. Для легких радиоактивных элементов типичен -распад, сопровождающийся испусканием из ядра одного электрона ф -распад) или позитрона (р -распад). Первый путь распада типичен для элементов с некоторым избытком нейтронов против оптимального. Так, Р -распаду подвергаются ядра углерода 0 (более тяжелые, чем стабильные изотопы С и 1 С), Н (трития), и (более тяжелые, чем стабильный изотоп фосфора), N3 (более тяжелый, чем стабильный изотоп Ма). Наоборот, р+-распаду подвергаются ядра, у которых имеется дефицит нейтронов против оптимального, например 11С или Ыа. Возникновение позитрона можно представить себе как происходящее в ядре превращение одного протона в нейтрон и позитрон. Вне ядра такой процесс требует значительной затраты энергии, так как сопровождается увеличением массы на 0,0014 а. е. м. [c.23]

Не принимая во внимание волновой природы частиц, позитроний можно представить в виде электрона и позитрона. Позитрон — частица, по массе близкая к электрону, но имеющая положительный, а не отрицательный заряд. Позитроний — движущиеся вокруг общего центра тяжести электрон и позитрон. Позитроний состоит из электронно-позитронной оболочки и не имеет ядра. Позитроний имеет короткое время жизни около 10 —10 ° с и исчезает (аннигилирует) с испусканием фотонов. [c.88]

Существует несколько типов радиоактивного распада. Для легких радиоактивных элементов типичен р-распа<3, сопровождающийся испусканием из ядра одного электрона ( --распад) или позитрона (р+-распад). Первый вид распада типичен для элементов с некоторым избытком нейтронов против оптимального. Так, р -рас-паду подвергаются ядра углерода С (более тяжелые, чем стабильные изотопы С и С), Н (трития), з2р и ззр (более тяжелые, чем стабильный изотоп фосфора), (более тяжелый, чем ста- [c.26]

Один грамм массы содержит 6,02 10 атомных единиц массы. Протон и электрон обладают электрическим зарядом. Положительный заряд протона равен 1,6 10" кулона. Отрицательный заряд электрона тот же по абсолютной величине. Нейтрон не заряжен. При распаде некоторых атомных ядер наблюдается испускание частицы, равной по массе и абсолютной величине заряда электрону, но положительно заряженной. Такая частица называется позитроном. Сам по себе позитрон устойчив, т. е. никаких превращений не претерпевает. Однако при встрече с электроном происходит аннигиляция — обе частицы исчезают и вместо них рождаются кванты электромагнитного излучения. [c.19]

При р-распаде происходит испускание ядром электрона е или позитрона е" или захват ядром электрона с одного из ближайших к ядру энергетических уровней. При этом нейтрон превращается в протон или протон — в нейтрон. р-Распад сопровождается выделением незаряженных частиц нейтрино или антинейтрино, практически не имеющих массы. Нейтрино и антинейтрино обозначаются символами соответственно V и V. При электронном р-распаде [c.34]

Спектр энергий 3-частнц данного радиоактивного изотопа непрерывный и изменяется от нулевой до некоторой максимальной энергии, соответствующей разности энергий ядер атомов материнского и дочернего изотопов в одном из возможных его энергетических состояний. Отсутствие постоянства энергии р-частиц связано с механизмом их испускания. Ядро состоит из нейтронов и протонов, появление р-частиц (электронов или позитронов) связано с переходом в ядре нейтрона (п) в протон (р) или протона в нейтрон [c.319]

Кроме того, известны и радиоактивные изотопы с относительной атомной массой 33, 34, 36, 38 и 39. Периоды полураспада их, соответственно, равны 2,8 с, 33 мин, 2-10 лет, 38,5 мин и 60 мин. Два первых изотопа распадаются с испусканием позитрона, а два последних — с испусканием электрона (р-частицы). Изотоп С1 испытывает оба вида распада. При распаде с испусканием позитрона возникают изотопы серы р-распад дает аргон. С1 способен также и к -захвату (в данном случае это А -захват), причем получается изотоп серы-36. Во всех этих процессах выделяются нейтрино (v) и антинейтрино (v). Например [c.195]

Не" — и с испусканием позитронов е+ и фотонов. Его суммарный результат может быть представлен уравнением [c.201]

Распространенность элементов зависит как от устойчивости ядер их атомов, так и от возможности протекания процессов их образования. Учитывая преобладающее содержание в космосе водорода, естественно предположить, что основной термоядерной реакцией, с которой начинается синтез ядер других элементов, является слияние ядер в ядра Не + при 10—20 млн градусов. Процесс этот многостадийный, он протекает с образованием промежуточных продуктов ядер D+, Не+ — и с испусканием позитронов и фотонов. Его суммарный результат может быть представлен уравнением [c.266]

Наблюдавшиеся явления Ирен Кюри и Фредерик >Колно-Кю 1И о яснили тем, что под влиянием бомбардировки ядер а-части-цамн сперва образуются новые неустойчивые ядра, которые за ем распадаются с испусканием позитронов. Например, в случае ялю-миния процесс протекает в две стадии [c.110]

Массы атомов N3 и loNe равны (соответственно 21,994435 и 21,991385 а.е.м.). Возможен ли, в энергетическом смысле, распад Na с образованием N6 в результате испускания позитрона [c.438]

Испускание электрона (Р -излучение) или поглощение позитрона (е -захват) приводят к смещению вправо по изобарному ряду на одно место, т. е. к увеличению номера изопротонного ряда (химического элемента) на единицу. [c.126]

Радиоактивность — внутреннее свойство ядер радиоактивных изотопов, не зависящее от внешних условий. Существуют а-распад (испускание ядер гелия 2 Не), р -распад (р-электронный), р+-распад (р-позитронный) и -захват. аФаспаду подвергаются главным обр/з ядра тяжелых элементов, например [c.17]

Радиоактивными ядрами являются нуклиды (6), низкое нейтронно-протонное отношение (в), низкое нейтронно-протонное отношение (д), большой атомный номер. 20.14. а) Нет- низкое нейтронно-протонное отношение. Должен быть радиоактивен с испусканием позитрона, б) Нет-низкое нейтронно-протонное отношение. Должен испускать позитрон или (возможно) подвергаться захвату орбитального электрона, в) Нет-большое нейтроннопротонное отношение. Должен испускать бета-частицы. г) Нет-большой атомный номер. Должен испускать альфа-частицы. 20.17. а) Таллий-210 имеет большое нейтронно-протонное отношение. Испускание бета-частиц, в сущности, превращает нейтрон в протон, чем снижает нейтронно-протонное отнощение. б) ддАс имеет низкое нейтронно-протонное отношение. Захват орбитального электрона превращает протон в нейтрон, что повышает нейтронно-протонное отношение, в) азВ имеет низкое нейтроннопротонное отношение. Испускание альфа-частицы снижает как число нейтронов, так и число протонов и понижает атомный номер ядра в сторону значения, для которого пониженное нейтронно-протонное отношение достаточно для устойчивости. 20.19. Ое -> + Че. [c.477]

Искусственная радиоктивность. Оказалось, что некоторые легкие элементы, например бор, магний, алюминий, при бомбардировке а-частицами испускают позитроны. Причем испускание позитронов продолжается некоторое время после воздействия а-частиц. Значит, при бомбардировке а-частицами образуются радиоактивные атомы, обладающие определенной продолжительностью жизни, но испускающие не а-частицы и не электроны, а позитроны. Таким образом, была открыта искусственная радиоактивность. [c.94]

Фредерик Жолио-Кюри и Ирен Кюри в 1934 г. открыли искусственную радиоактивность. Ими было обнаружено, что при бомбардировке а-частицами (гелионами) легкие элементы испускают позитроны е+. Причем если источник гелионов убрать, то испускание позитронов не прекращается. А это свидетельствует об образовании каких-то новых атомов. Ha-пример [c.43]

Третий вид бета-процесса — орбитально-электронный захват — заключается в захвате ядром электрона из внеядерной структуры атома и приводит к тем же самым изменениям ядра, что и испускание позитрона. Наиболее вероятен захват электрона ядром из находящегося в непосредственном соседстве от ядра АГ-слоя К-захват), но возможен захват из I- н УИ-слоев. Непосредственно обнаружить процесс электронного захвата более сложно, чем другие бета-процессы. Электронный захват (/(-захват) обнаруживается благодаря вторичным процессам, происходящим в атоме вследствие образования /С-вакансии. При заполнении Л -слоя электроном одного из выщележащих слоев (например, при Ь—/(-переходе) выделяется энергия Е —Е1), что приводит к излучению характеристических рентгеновых лучей, соответствующих атомному номеру 2—1 (т. е. номеру образовавшегося при /(-захвате элемента), либо к вылету электрона с одного из верхних слоев (так называемый эффект Оже). [c.401]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология