Ферми ядерном рассеянии

При исследовании упругого рассеяния нейтронов кристаллом с учетом колебаний атомов около положения равновесия удобно использовать аналитическое выражение энергии взаимодействия медленного нейтрона с отдельным ядром в виде ядерного псевдопотенциала, введенного Ферми [1 0] [c.607]

Для пионного поля, распространяющегося в ядерной среде, спектр будет сильно изменен из-за взаимодействия пиона с нуклонами в ферми-море. В разделах 5.2—5.5 мы уже обсудили изменения волнового уравнения пиона в среде в простых ситуациях рассеяния. Мы нашли, что взаимодействие со средой может быть записано в терминах "потенциала или в терминах собственной энергии пиона П. Это понятие обобщается сейчас на произвольные энергии и импульсы. Полный пропагатор пиона О(со, к) в среде дается выражением [c.172]

Детальное описание взаимодействия нейтронов с ядрами находится вне рамок данного обзора. Его можно найти в соответствующей литературе [8, 20]. Для нейтронов с длиной волны намного больше 1 X взаимодействие с квантованными молекулярными колебаниями (фоно-нами) является слабым, и поэтому для расчета вероятности рассеяния с достаточной точностью можно использовать теорию возмущений второго порядка (особенно второе приближение Борна [20]). Слабое взаимодействие позволяет также описывать рассеяние с помощью "псевдопотенциала Ферми" [8, 20] и дает возможность разложить сечение рассеяния на произведение двух членов. Первый член выражает нейтронно-ядерное взаимодействие и содержит известные константы и экспериментальные параметры. Второй член, так называемый "закон рассеяния" [21] 5 (к, со), является функцией свойств и молекулярной динамики жидкости. Он выражает функциональную связь между энергией и количеством движения молекул А со и соответственно. [c.208]

АКТИНОИДЫ (актиниды), семейство иэ 14 радиоакт. элем. 7 периода периодич. сист. торий Th, протактиний Ра, ураи и, нептуний Ыр, плутоний Ри, америций Ат, кюрий m, берклий Вк, калифорний f, эйнштейний E.s, фермий Fm, менделевий Md, нобелий No н лоуренсий Lr. Наиб, долгоживущие изотопы имеют Th и U. Эти элем, встречаются в прир. минералах, преим. в рассеянном состоянии. Кроме того, в природе встречаются изотопы Ра и следовые кол-ва изотопов Np н Ри, к-рые обра.зуются в ядерных р-циях изотопов U с нейтронами. Другие А. в природе не обнаружены они получ. облучением U и нек-рых трансурановых элем, в ядерных реакторах нейтронами или на ускорителях ядрами легких элементов. Ми. изотопы образуются при подземных ядерных взрывах и м. б. выделены иэ грунтов. Серебристо-белые металлы очень высокой плотности (до 20,5 г/см ). Наиб, легкоплавки Np н Ри ((пл ок. 640 °С). Для остальных А. до Es включительно пл > 850 С. Fm, Md, No и Lr не получ. в металлич. состоянин. А.— очень сильные электроположит. элементы легко реаг. с Нз, О2, N2, S, галогенами и др. Однако в компактном состоянин сравнительно устойчивы на воздухе. В мелкодисперсной форме пирофорны. [c.20]

При обсуждении нуклон-дырочных вкладов в собственную энергию пиона в симметричной ядерной материи в разделе 5.7.3 было найдено, что такие слагаемые зануляются в пределе статических нуклонов и высокой частоты. Кроме того, было обнаружено, что вклады от А(1232)-резонанса имеют принципиальную важность в рассеянии пионов в ядерной среде (см. раздел 5.5). Следовательно, к пионной собственной энергии в низшем порядке необходимо добавить часть, которая включает внутренние возбуждения нук юна, находящегося ниже поверхности Ферми, в А(1232), как показано на рис. 5.4. Разделяя собственную энергию пиона на вклады от нуклон-дырочной и А-дырочной восприимчивостей XN и д, имеем [c.177]

Рассмотрим теперь физику в мягком пределе со - О (или, что в нашем случае эквивалентно, - 0). Член однократного рассеяния плавно экстраполируется к этому пределу. Однако интерпретация члена двукратного рассеяния при со - О требует большой осторожности. Появление обратной корреляционной длины (1/г) является косвенным отражением ядерных возбуждений, для которых масштаб энергий устанавливается энергией Ферми р. Именно в этом месте мягкопионный предел в ядрах коренным образом отличается от соответствующего предела для изолированного нуклона. В последнем случае предел со - О достигается плавно, так как масштаб энергий внутренних возбуждений нуклона дЕ велик по сравнению с массой пиона т . При этом для того, чтобы мягкий предел имел физический смысл, требуется выполнение условия й) > дЕ. [c.377]

Результаты экспериментальных исследований но рассеянию гелионов (альфа-частиц) золотой фольгой показывают, по мнению Резерфорда и его сотрудников (разд. 3.4), что взаимодействие гелиона и более тяжелого ядра происходит без отклонения от кулоновского отталкивания на расстояниях, превышающих 10 ферми. Другие эксперименты привели к довольно точным значениям размеров ядер и позволили определить функцию распределения вероятности нуклонов внутри ядер. Исследование рассеяния электронов высокой энергии, проводившееся, в частности, американским физиком Робертом Хофстадтером (1915) и его сотрудниками, привело к результатам, аналогичным тем, которые показаны на рис. 26.8. Установлено, что ядерная плотность постоянна и равна приблизительно 0,17 нуклона на кубический ферми в центральной части каждого ядра (за исключением самых легких) затем она падает до нуля нри изменении радиуса на 2 ферми (от плотности, составляющей 90% максимального значения, до плотности, составляющей 10%). Радиус ядра (измерен ный до плотности, составляющей 50% ее максимального значения) пропорционален кубическому корню из числа нуклонов [c.743]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология