Профили скорости пуазейлевское течение

В достаточно длинную прямую полуограниченную круглую трубу, ось которой совпадает с осью Ох, втекает жидкость с температурой Го и стабилизированным пуазейлевским профилем скорости (4.18). Через наружную поверхность трубы происходит теплообмен по закону Ньютона с внешней средой, температура которой ф(лг) в общем случае может быть функцией аргумента х. Тогда определение температурного поля внутри трубы при стабилизированном течении тепловыделяющей жидкости сводится к решению следующей задачи [c.233]

Предположим далее, — и это самое основное и до некоторой степе 1и спорное предположение — что, несмотря на резкое изменение сечения и направления скорости на входе в данный отрезок, течение на всем этом отрезке имеет установившийся пуазейлевский параболический профиль скоростей. Тогда, как известно [22,Л. С. Лейбензон] [c.34]

Подставляя сюда выражения для ДЯ (г) из (Х.102) и используя пуазейлевский параболический профиль скоростей для вязкого течения под действием градиента давления УР, получим следующее [c.334]

Рассмотрим теперь случай, когда жидкость движется с неоднородным профилем скорости, который может иметь место, например, при движении жидкости в трубе (пуазейлевское течение) или в канале, стенки которого движутся поступательно с различными скоростями (течение Куэтта) [20]. Поскольку рассматриваются частицы очень малого размера, то на расстояниях порядка нескольких размеров частицы неоднородный профиль скорости можно принять линейным, а течение считать сдвиговым. Будем для простоты считать течение двумерным. Так как ф 1, то можно, как и ранее, ограничиться рассмотрением одной частицы. Обозначим через V = ay, 0) скорость жидкости в точке X=(x(t), y(t)), а через U=(uit), vit)) — скорость частицы. [c.173]

Рис. 6.9. Течение жидкости в изогнутой трубке а — профиль продольной скорости пуазейлевского потока жидкости на входе в изогнутый участок трубки б — вторичное течение (проекции линий тока на плоскость поперечного сечения, 1 — наружняя стенка, 2 — вторичное течение) в — профиль продольной скорости жидкости в изогнутой части трубки

Линейный подъем градиента давления на конечном интервале времени. Стабилизированное течение в щелевом канале с пуазейлевским профилем скорости = =1,5ш1(1—1 ) в некоторый момент времени, принимаемый нами за начальный, нарушается линейным подъемом градиента давления от — др 1дх)1 до (—др за промежуток времени т. В уравнении (4.32) функция f t) в этом случае выражается с помощью функции Хевисайда в виде [c.224]

После этой точки формирование пуазейлевского профиля скорости оказывается законченным, и дальнейшее течение жидкости происходит вдоль оси трубы с параболическим профилем скорости, характеризуемым формулой [c.120]

Несмотря на резкие изменения сечения и направления скорости на входе в каждый участок при построении капиллярных моделей в случае, когда число Рейнольдса мало, течение на каждом из участков считают установившимся, имеюш,им пуазейлевский профиль скорости для круглого сечения. Тогда согласно [44] перепад давления на г-м участке [c.233]

Труба с постоянной температурой на стенке. Рассмотрим ламинарное стабилизированное течение жидкости в круглой трубе радиуса а с пуазейлевским профилем скорости (см. разд. 1.5). Введем цилиндрическую систему координат Л, г, где ось направлена по оси потока. Считаем, что на поверхности трубы при > О поддерживается постоянная температура Т2. Входной участок будем моделировать областью г < О, где температура на стенке трубы тоже постоянна, но принимает другое значение, равное Т . [c.122]

Поэтому проанализируем возможность его реализации более детально. Профиль скоростей в капилляре при пуазейлевском течении описывается соотношением [38] [c.209]

В капиллярах имеет место пуазейлевский профиль течения жидкости и отношение объемной скорости жидкости через мембрану к перепаду давления на ней не зависит от частоты. Это допущение предполагает, что во всем измеряемом диапазоне частот выполняется соотношение (5.11) и / г,м не зависит от частоты. Решение уравнения Навье — Стокса для ламинарного движения вязкой жидкости по круглой цилиндрической трубе показывает, что в том случае, когда частота колебаний перепада давлений Ар на концах трубы не превышает значения верхней частоты /в,к [c.218]

Показано [191], что в случае ламинарного течения и быстрой гибели атомов на стенках цилиндрического реактора профиль скорости газового потока достаточно хорошо аппроксимируется теоретически предсказываемой параболой. В результате влияния различных эффектов, таких, как радиальная диффузия и турбулентность, возникающая из-за наличия в потоке препятствий типа входных сопел, параболический профиль скорости трансформируется в прямоугольный, при котором отсутствует градиент скоростей молекул газа по радиусу. Пурье и Карр [186] рассмотрели критерии выполнимости модели одномерного течения. Дополнительные отклонения от одномерного течения могут быть обусловлены пуазейлевскими градиентами давления и градиентами концентрации вдоль трубки, которые могут привести к заметной обратной диффузии атомов. Влияние первого эффекта минимально при низких линейных скоростях ы, а второго— при высоких й. Таким образом, существует оптимальное значение й, но его не всегда можно использовать из-за кинетических ограничений, накладываемых свойствами исследуемой химической системы [7а, 185]. [c.301]

Уменьшеиие толщины ядра течения будет сопровождаться ускорением течения в нем, поскольку полное количество протекающей жидкости должно оставаться постоянным. Таким образом, комбинация нарастаюи1его пограничного слоя и ядра течения приводит к формированию пуазейлевского профиля скоростей при л —к. [c.119]

Соотношения, аналогичные (6.5) и (6.6), были получены и для других систем с разной геометрией и разным режимом течения жидкости [38- 0]. В гладком мембранном канале с пуазейлевским профилем скорости (6.4) диффузионные погранслои формируются у поверхностей обеих мембран (рис. 6.2). Несмотря на различие градиентов концентрации у анионо- и катионообменной мембран, что главным образом связано с различием чисел переноса катионов и анионов в растворе (см. раздел 6.3), толщины [c.266]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология