Течение пуазейлевское

Режим течения I 1) при расходе О, когда давление рг больше, чем давление в камере р , давление внутри трубки больше Рк, 2) поперечное сечение трубки имеет почти круглую форму 3) в любом участке трубки течение пуазейлевское в соответствии с законом Пуазейля (6.8), падение давления пропорционально расходу. [c.293]

Предположим далее, — и это самое основное и до некоторой степе 1и спорное предположение — что, несмотря на резкое изменение сечения и направления скорости на входе в данный отрезок, течение на всем этом отрезке имеет установившийся пуазейлевский параболический профиль скоростей. Тогда, как известно [22,Л. С. Лейбензон] [c.34]

Наиболее широкая часть спектра пор искусственных графитов приходится на переходные поры, в которых перенос молекул газа осуществляется по промежуточному режиму течения. Переходные и пуазейлевские поры играют существенную роль в проницаемости графита, а также в значительной степени определяют его эксплуатационные свойства. [c.17]

Применение метода избыточного локального потенциала (разд. 10.10) к течениям, близким к пуазейлевскому, позволяет найти область устойчивости этого потока. Два основных безразмерных параметра в этой задаче — число Релея и число Рейнольдса. Число Релея (11.33) теперь имеет вид [c.176]

Для двумерного пуазейлевского плоского течения уравнения для возмущений (12.17) и (12.18) принимают вид [c.181]

В достаточно длинную прямую полуограниченную круглую трубу, ось которой совпадает с осью Ох, втекает жидкость с температурой Го и стабилизированным пуазейлевским профилем скорости (4.18). Через наружную поверхность трубы происходит теплообмен по закону Ньютона с внешней средой, температура которой ф(лг) в общем случае может быть функцией аргумента х. Тогда определение температурного поля внутри трубы при стабилизированном течении тепловыделяющей жидкости сводится к решению следующей задачи [c.233]

Подставляя сюда выражения для ДЯ (г) из (Х.102) и используя пуазейлевский параболический профиль скоростей для вязкого течения под действием градиента давления УР, получим следующее [c.334]

Проницаемость. Измерения проницаемости пористых фильтров для газовой фазы производятся или стационарными методами, в которых давления Р и Р (см. разд. 3,21) поддерживаются постоянными [3.76, 3.219], иил же нестационарными методами, в которых разность Р — Р = АР меняется со временем [3.76, 3.220, 3.221]. Результаты измерений проницаемости пористых фильтров в широком интервале давлений и температур дают информацию о свойствах фильтра в различных режимах течения газа (см. разд. 3.2). Эти свойства можно сопоставлять со структурой фильтра, вводя эффективные радиусы пор [3.31], с помощью которых наблюдаемые характеристики фильтра в данном режиме течения сравниваются с теоретическими характеристиками некоторого идеального фильтра, в котором поры имеют форму длинного капилляра круглого сечения с диффузным отражением молекул от стенки. Например, эффективные радиусы пор для кнудсеновского (йк) и пуазейлевского потока (ар) в соответствии с формулами (3.37), (3.43) будут иметь вид [c.127]

Макропоры имеют размер от 10000 нм до 10 нм, их называют пуазейлевскими. Течение газа в них относят к вязкостным, поскольку газ можно рассматривать как сплошную среду. Такие поры различают в оптическом микроскопе, а поры и трещины с размером > 10 м различимы и невооруженным глазом. [c.75]

Поровое пространство мембраны заполнено бинарной газовой смесью, давление которой равно р +р2, где — парциальное давление паров воды, а рг — парциальное давление воздуха. Парциальное давление насыщенных паров воды на стороне мембраны, граничащей с водой, определяется ее температурой, а на газовой стороне мембраны в условиях достаточного конвективного обмена воздуха может быть принято равным нулю. В стационарном случае источников и стоков нет, поэтому поток воздуха повсюду равен нулю и в соответствии с оценками течение может считаться пуазейлевским. Так как р задано, то для того, чтобы оценить перепад суммарного давления смеси на границе газ — жидкость, необходимо рассчитать соответствующее парциальное давление воздуха [c.166]

Рассмотрим теперь случай, когда жидкость движется с неоднородным профилем скорости, который может иметь место, например, при движении жидкости в трубе (пуазейлевское течение) или в канале, стенки которого движутся поступательно с различными скоростями (течение Куэтта) [20]. Поскольку рассматриваются частицы очень малого размера, то на расстояниях порядка нескольких размеров частицы неоднородный профиль скорости можно принять линейным, а течение считать сдвиговым. Будем для простоты считать течение двумерным. Так как ф 1, то можно, как и ранее, ограничиться рассмотрением одной частицы. Обозначим через V = ay, 0) скорость жидкости в точке X=(x(t), y(t)), а через U=(uit), vit)) — скорость частицы. [c.173]

Известно, что пуазейлевский профиль устанавливается в развитом течении [c.438]

Остановимся более подробно на методах определения удельной поверхности дисперсных тел, основанных на газопроницаемости, В зависимости от соотношения средней длины свободного пробега молекул X и характерного размера норовых пространств й различают два режима течения газа вязкий или пуазейлевский, характеризующийся соотношением и молекулярный или кнудсеновский, характеризующийся соотношением X й. Соответственно различают метод, основанный на пуазейлевском течении газа через дисперсное тело [1], и метод, основанный на кнудсеновском течении газа [5]. Предложен также метод, основанный на сравнении газовых потоков, измеренных при пуазейлевском и при кнудсенов-ском течении газов [6], [c.117]

Обратимся к случаю пуазейлевского течения вдоль поверхности [22]. При этом в выражении для скорости скольжения [c.200]

Иные, более интересные результаты получились для фильтров со средним радиусом пор 0,05 микрона. При сравнительно больших давлениях течение носило обычный пуазейлевский характер, при малых же давлениях течение жидкости приобретает вязко-пластичный характер, приближенно могущий быть представленным с помощью уравнения Бингама. Именно, если по оси ординат откладывать скорость течения, а по оси абсцисс — давление, то получается кривая, отсекающая от оси абсцисс некоторый отрезок, длина которого увеличивается с уменьшением радиуса пор примененного фильтра. [c.52]

Одна из важнейших задач, решенных в числе первых,— аналитическое описание массопереноса к стенке цилиндрической трубы с установившимся пуазейлевским течением [c.344]

V. ТЕОРИЯ ПУАЗЕЙЛЕВСКОГО ТЕЧЕНИЯ ПЛАЗМЫ И ЕЕ СРАВНЕНИЕ С ОПЫТНЫМИ ДАННЫМИ [c.89]

Свободный рост. Эксперименты по росту фибриллярных кристаллитов, выполненные в поле потока, генерируемого вращением внутреннего цилиндра в приборе типа Куэтта (см. рис. III. 1), приводят в результате к тем же скоростям роста, что и в случае пуазейлевского течения, при соответствующих относительных скоростях движения раствора полимера вдоль растущего волокна. Такое соответствие может быть достигнуто только в том случае, если кристаллит-затравка размещен где-либо в середине кольцевого зазора. В этом случае можно применять как метод статического роста, так и метод намотки волокна. [c.94]

До тех пор, пока раствор полимера может свободно обтекать макрофибриллы, кристаллиты растут так же, как и в условиях пуазейлевского течения. Скорость процесса свободного роста также возрастает приблизительно линейно с градиентом скорости. К тому же, при более высоких относительных скоростях движения растворов увеличивается толщина волокна. Оказывается, что свободный рост возможен только при температурах не выше 113 °С. [c.94]

Линейный подъем градиента давления на конечном интервале времени. Стабилизированное течение в щелевом канале с пуазейлевским профилем скорости = =1,5ш1(1—1 ) в некоторый момент времени, принимаемый нами за начальный, нарушается линейным подъемом градиента давления от — др 1дх)1 до (—др за промежуток времени т. В уравнении (4.32) функция f t) в этом случае выражается с помощью функции Хевисайда в виде [c.224]

После этой точки формирование пуазейлевского профиля скорости оказывается законченным, и дальнейшее течение жидкости происходит вдоль оси трубы с параболическим профилем скорости, характеризуемым формулой [c.120]

Пуазейлевское течение. Капиллярный вискозиметр [c.23]

Направление капиллярно-осмотического потока зависит от величины отношения С х),>Со. При положительной адсорбции, когда (x)> o, течение направлено в сторону меньшей концентрации раствора. При отрицательной адсорбции раствор течет в сторону более высокой концентрации. Когда гидрофильные поры очень тонки, они практически не содержат растворенного вещества, как это имеет место, например, в случае высокоселективных обратноосмотических и полупроницаемых мембран. В этом случае С(х)=0, и уравнение (1.14) переходит просто в уравнение для пуазейлевского потока под действием перепада осмотического давления, равного RTA [c.25]

Наиболее распространен метод воздухопроницаемости. Оп основан на измерении сопротивления, оказываемого слоем порошка потоку проходящего через него воздуха при пуазейлевском режиме течения. При этом используются приборы Д. С. Сомииского— Г. С. Ходакова (ПСХ-2, ПСХ-4), В. В. Товарова (Т-3), в США применяется аналогичный по принципу действия прибор Р. Блейна. [c.91]

Наличие поверхностного заряда вызывает изменения пуазейлевского характера течения жидкостей в порах за счет электрокинетических явлений. В достаточно тонких порах эти процессы осложнены необходимостью учета двух дополнительных эффектов возможного перекрытия диффузных ионных атмосфер и существования граничных слоев с измененными реологическими свойствами. Для щелевой модели порового пространства получены решения [30], позволившие оценить относительный вклад этих эффектов. Показано, что в порах шириною к при наличии граничных слоев размерами при условии (к/к ) < 50 основным фактором, влияющим на скорость переноса, является изменение реологических свойств. При (к/ко) > 50 преобладает влияние элек-тровязкостного эффекта. Пос.ледний играет также ведущую роль в порах с лиофобной поверхностью, вызывая снижение скоростей течения по сравнению с чисто пуазейлевской фильтрацией на 10—50%. [c.79]

Обратимся к простому примеру пуазейлевского течения бинарной смеси в цилиндрическом канале [12]. Рассмотрим его в рамках метода [11]. На поверхности можно задать в принципе два граничных условия для скорости. При граничных условиях нри-линання вязкий перенос импульса обусловливает разную величину парциальных скоростей. Так, для [c.198]

Показано [191], что в случае ламинарного течения и быстрой гибели атомов на стенках цилиндрического реактора профиль скорости газового потока достаточно хорошо аппроксимируется теоретически предсказываемой параболой. В результате влияния различных эффектов, таких, как радиальная диффузия и турбулентность, возникающая из-за наличия в потоке препятствий типа входных сопел, параболический профиль скорости трансформируется в прямоугольный, при котором отсутствует градиент скоростей молекул газа по радиусу. Пурье и Карр [186] рассмотрели критерии выполнимости модели одномерного течения. Дополнительные отклонения от одномерного течения могут быть обусловлены пуазейлевскими градиентами давления и градиентами концентрации вдоль трубки, которые могут привести к заметной обратной диффузии атомов. Влияние первого эффекта минимально при низких линейных скоростях ы, а второго— при высоких й. Таким образом, существует оптимальное значение й, но его не всегда можно использовать из-за кинетических ограничений, накладываемых свойствами исследуемой химической системы [7а, 185]. [c.301]

Первая попытка описать механику процессов, происходящих в литье под давлением, была предпринята Спенсером и Гилмором [42]. В 1959-60 гг. Боллмен, Шусман и Тур [46-50] проанализировали процесс литья под давлением в неизотермических условиях. В последующие годы были предложены более сложные модели. В 1972 г. Кемэл и Кениг [51], анализируя неизотермические условия, смоделировали течение при заполнении формующей полости в виде диска. В том же году Ричардсон [52] применил гидродинамическую теорию трения жидкостей Рейнольдса [53]. Для ньютоновской жидкости, текущей в потоке с пуазейлевским давлением между параллельными пластинами, поле скоростей вдоль поверхности формы в продольном 1 и поперечном 2 направлениях может быть задано следующим выражением [c.224]

Первый член формулы учитывает влияние на воздухопроницаемость пуазейлевского течения, а второй — эффект газокинетического скольжения и режима течения Кнудсена. [c.244]

Фибриллярные кристаллиты ПЭ выращивали в продольном направлении из переохлажденных растворов, подвергаемых при этом пуазейлевскому или куэттовскому течению. [c.90]

Методики продольного роста фибриллярных кристаллов линейного ПЭ в условиях пуазейлевского [16], а также куэттовского течений [17] были детально описаны ранее. Все использованные в настоящей работе макрофибриллы были выращены из растворов в пара-ксилоле, содержащих 0,5 % (масс.) ПЭ. Линейный полимер марки Hostalen GUR (HGUR) имел следующие молекулярные параметры характеристическая вязкость в декалине при 135 °С — 15 дл/г осмометрически определенная величина = 10 определенная по светорассеянию величина Мц, = 1,5-10 . Растворы стабилизировали добавлением 0,5 % (масс.) антиоксиданта и хранили в атмосфере аргона для предотвращения окислительной деструкции. [c.91]

Экспериментальные результаты, рассматриваемые в настоящем разделе, взяты из ранее опубликованных сообщений [15—19] и из еще не опубликованных работ. В первой части описывается сущность продольного роста кристаллитов при пуазейлевском течении. Вторая часть посвящена росту фибриллярных кристаллитов при куэттовском течении. Она охватывает явления, наблюдаемые при росте кристаллитов на затравке в различных местах кольцевого зазора между двумя коаксиальными цилиндрами. Этот способ получения кристаллитов мы назвали метод свободного роста . [c.91]

Действительно, в случае полимеров и их концентрированных растворов чрезвычайно трудно получить независимость вязкости от давления, т. е. пуазейлевское течение. Отсюда следует, что у каучукоподобных полимеров при обычных скоростях механических воздействий обязательно имеется время релаксации, большее времени воздействия или наблюдения. Поэтому практически всегда полимеры находятся в неравновесном состоянии. Именно это и обусловливает изменение свойств во врели отдыха, связанное с медленным приближением к соответствующему равновесному состоянию, т. е. с наличием релаксационных процессов, характеризуемых большими временами релаксации. Здесь следует заметить, что одно только наличие широкого набора времен релаксации не определяет еще полностью характер релаксационных процессов. Могут быть случаи, когда времена релаксации распределены по различным значениям не равномерно, а разделяются на группы. Простейшим случаем будет, например, существование двух групп времен релаксации — относительно малых и относительно больших времен релаксации. Такой случай может наблюдаться в случае полимеров со сравнительно жесткими цепными молекулами. В этом случае перемещающиеся участки молекул должны быть большими, т. е. соизмеримыми со всей цепью. Соответственно, связанная с этими перемещениями группа релаксационных процессов будет протекать весьма медленно. [c.28]

Стабилизированное течение в круглой трубе и щелевом канале при произвольном изменении во времени градиента давления. Выпишем математические модели стабилизиро-занных пуазейлевских течений в круглой трубе радиуса Я [c.225]

Уменьшеиие толщины ядра течения будет сопровождаться ускорением течения в нем, поскольку полное количество протекающей жидкости должно оставаться постоянным. Таким образом, комбинация нарастаюи1его пограничного слоя и ядра течения приводит к формированию пуазейлевского профиля скоростей при л —к. [c.119]

Было бы логично сопоставить ход предыдущего изложения с анализом диссипации тепла в простых сдвиговых течениях (пуазейлев-ском, куэттовском и в приборе типа конус — плоскость), что и будет выполнено ниже. К сожалению, в случае пуазейлевского течения задача не поддается простому анализу, возможному для течения между коаксиальными цилиндрами или между конусом и плоскостью. [c.37]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология