Классификация молекулярных термов

В работе рассматриваются три аспекта применения теории представлений точечных групп в квантовой механике молекул,а именно-в теоретико-групповой классификации молекулярных термов и в теории фершонных редущфованных матриц плотности. [c.197]

Основные обозначения. Классификация молекулярных термов по симметрии [c.113]

Как показано в разделе III. 4, симметрия системы сразу устанавливает классификацию молекулярных термов по неприводимым представлениям соответствующей точечной группы. Например, для октаэдрического комплекса с одинаковыми лигандами, относящегося к точечной группе симметрии Он, возможны следующие типы молекулярных термов (в скобках указана кратность [c.113]

Как будет показано ниже (раздел IX. 4), симметрия системы сразу устанавливает классификацию молекулярных термов по неприводимым представлениям соответствующей точечной группы. Например, для октаэдрического комплекса с одинаковыми лигандами, относящегося к точечной группе симметрии Он (см. табл. IX. 1, стр. 256) возможны следующие типы молекулярных термов (в скобках указана кратность вырождения терма) Aig ), Л1 (1), ЛгЛ ), 2 (1), Eg 2), Еи 2), 7 ig(3), Г1 (3), T 2g(3) и 7 2 (3). Эти типы [c.60]

IX. 4. КЛАССИФИКАЦИЯ МОЛЕКУЛЯРНЫХ ТЕРМОВ РАСЩЕПЛЕНИЕ ВО ВНЕШНЕМ ПОЛЕ [c.257]

Классификация молекулярных термов для молекулы, обладающей симметрией [c.329]

Функция / 1 1 не зависит от азимутального угла ip, значок 7 указывает знак квантового числа т дпя т Ф О, двум возможным проекциям т соответствуют значки 7 = . В линейных молекулах симметрию многоэлектронных функций определяют квантовым числом Л = [М, где М проекция полного момента количества движения на ось г, для 2-состояний указывают дополнительно закон преобразования функции при отражении в плоскости симметрии, что отмечается соответственно 2 , 2 (см. гл. 1, 4). Для построения молекулярных термов явный вид функ-ции I несуществен, классификация полной волновой функции может быть выполнена путем задания угловой зависимости одноэлектронных функций [c.201]

Если не учитывать спин-орбитальное взаимодействие, то функция будет собственной функцией операторов проекции и квадрата полного спинового момента. Иначе говоря, проекция и квадрат полного спинового момента являются интегралами движения системы электронов. Значения этих величин лежат в основе классификации многоэлектронных состояний молекул — молекулярных термов. [c.28]

Для классификации молекулярных состояний используются также свойства симметрии молекулярных волновых функций ф, соответствующих этим состояниям. Исходя из этого, различают два вида состояний двухатомных молекул 2, обозначаемых 2" и 2 . Различие в этих состояниях заключается в том, что в первом случае волновая функция при отражении от плоскости, в которой находится линия, соединяющая ядра, не изменяется, а во втором случае. изменяет знак. Кроме того, у двухатомных молекул, имеющих одинаковые ядра, могут быть два состояния, различающиеся тем, что в одном из них, обозначаемом g (четные состояния), волновая функция при отражении координат в центре линии, соединяющей ядра, не меняет знака в другом состоянии, обозначаемом и (нечетные состояния), изменяет знак. Обозначения молекулярных термов включают все эти характеристики следующим образом например Lg и т. п. [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология