Двухатомная молекула колебательные собственные функции

Следует также отметить работы [199, 200, 214, 215, 247, 333, 353, 359-362], посвященные процессам перераспределения колебательной, вращательной и поступательной энергий возбужденных двухатомных молекул (Н2, N2, КВг) в собственной атмосфере или в атмосфере инертного газа (Аг, Не). Для этих процессов рассчитаны дифференциальные сечения переходов как функции колебательных и вращательных квантовых чисел и полные сечения переходов из заданных квантовых состояний. Оценены зависимости этих сечений от вариации ППЭ. Оказалось, что полное сечение менее чувствительно к подобным вариациям, чем дифференциальное. Изучалась зависимость вероятности колебательно-вращательного перехода и характер- [c.104]

Если предположить, что двухатомная молекула имеет постоянный дипольный момент (в противном случае она не имела бы колебательно-вращательного спектра), то вероятность данного перехода может быть найдена, как и раньше, подстановкой приближенной собственной функции для линейного гармонического осциллятора [уравнение (8.44)] в уравнение (27.3). Таким путем найдено, что вероятность будет тлична от нуля только в том случае, когда изменение колебательного квантового числа двух состояний, между которыми происходит переход, равно единице. Отсюда следует, что правилом отбора для линейного гармонического осциллятора будет условие [c.189]

Предыдущие рассувдения специально относились к электронной (орбитальной) собственной функции двухатомной или линейной молекулы. Тецерь необходимо рассмотреть свойства симметрии колебательной и вращательной волновых функций. Колебательная функция не изменяется при любом симметричном преобразовании вследствие того, что она зависит только от междуядерного расстояния, которое остается неизменным. С вращательной функцией дело обстоит иначе. Из результатов параграфа 9г очевидно, что собственная функция линейного ротатора будет обладать свойствами симметрии, так как она зависит от азимутального угла. Определение собственной функции для различных значений вращательного квантового числа J или К) цвказывает, что она остается неизменной при отражении [c.217]

Найдем теперь функции дискретного спектра, аналогичные колебательным состояниям двухатомной молекулы (функции непрерывного спектра отвечают диссоциированной молекуле). Дискретный спектр возможен прн отрицательных [см. (41)] нли при чисто мнимых Соответствующие собственные функ-ции должны обладать интегрируемым квадратом. Согласно формулам (42) — (44) функция W при малых х и чистэ мнимых J1 состоит из двух слагаемых вида По ири верхнем знаке квадрат функции ке интегрируем. Следовательно, собственным значениями являются такие числа, при которых W состоит только из функции с интегрируемым квадратом. Эти числа суть (j, =Va и так как обращают в нуль первое слагаемое формулы (43) (Г(—2)=оо, Г(—3)=оо), [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология