Колебательные собственные функци

Потенциалы ионизации кислорода, как определенные методом электронного удара, так и спектроскопические, приведены в табл. 1. Межатомное расстояние в молекуле кислорода, находящейся в состоянии равно 1,2074 А. Если предположить, что ширина низшей колебательной собственной функции в этом состоянии равна 0,1 А, то электронные переходы в соответствии с принципом Франка — Кондона будут происходить на низшие колебательные уровни таких электронных состояний иона 0+, в которых межатомные расстояния лежат между 1,16 и 1,26 А. Межатомные расстояния для ионов 0 в различных известных состояниях [c.410]

Здесь (1 — дипольный момент в основном электронном состоянии, г 5 — колебательная собственная функция, даваемая уравнением (2.7), а о и и" — колебательные квантовые числа соответственно до и после перехода. [c.62]

В наиболее простом случае колебательное движение многоатомной молекулы можно представить как совокупность нормальных колебаний, каждое из которых зависит от одной нормальной координаты (см. 10). В соответствии с этим ядерная собственная функция может быть представлена как произведение колебательных собственных функций отдельных нормальных колебаний [c.99]

Колебательная собственная функция Ч кол всегда остается неизменной при перестановке ядер, так как она зависит только от межъядерного расстояния. В том, что касается вращательной собственной функции, то, как уже упоминалось выше, ее поведение при перестановке ядер определяется четностью вращательного квантового числа /. При четных ] волновая функция Ч вр не меняется при перестановке ядер, т. е. является симметричной при нечетных / вращательная волновая функция Ч вр меняет знак при перестановке ядер, т. е. является антисимметричной. [c.134]

Колебательная собственная функция является ортогональной, ж, следовательно, первый член правой части уравнений (33.14) [c.243]

Что касается поляризации отдельных переходов, то нужно подчеркнуть следующее. Как явствует из теории электронных переходов в многоатомных молекулах [7, 8], поляризация электронно-колеба-тельных переходов в состояния с полносимметричными колебательными собственными функциями совпадает с поляризацией данного чисто электронного перехода. Поляризация же электронноколебательных переходов в состояния с несимметричными колебательными собственными функциями определяется поляризацией других чисто электронных переходов молекулы. [c.86]

Правила отбора для обертонов и составных полос можно получить аналогичным образом. Сначала мы должны определить тип симметрии рассматриваемых колебательных собственных функций, а затем установить, содержат ли произведения (76) и (77) полносимметричные члены. Первый обертон нормального колебания соответствует переходу между состояниями г1 о и г1з2. Для групп с невырожденными типами симметрии оба состояния являются полносимметричными. Поэтому (76) и (77) только тогда будут полносимметричными (и эти переходы активны в ИК- или КР-спектре), [c.97]

Из формы колебательной собственной функции [уравнение (2.8)] видно, что 1) 1о(Ра) инвариантна по отношению к любой операции симметрии, тогда как 1)51 (Ра) имеет ту же симметрию, что и Qa Таким образом, интеграл не равен нулю, если, например, имеет ту же симметрию, что Qa. Если же свойства симметрии Их и Qa различаются хотя бы одним элементом симметрии группы, то интеграл становится равным нулю. Другими словами, чтобы интеграл был не равен нулю, необходимо, чтобы Qa относилась к тому же типу симметрии, что и Их- В более общем виде нормальное колебание с координатой Qa становится активным в инфракрасном спектре, если по крайней мере одна из компонент дипольного момента относится к тому же тппу сим1 1етрии, что и Ра. Аналогичные правила получены также для спектра комбинационного рассеяния. [c.64]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология