Ядерный процесс энергетический порог

С классической точки зрения может показаться, что именно такой энергетический порог, определенный из значения Q, будет необходим для бомбардировки незаряженными частицами, такими, как гамма-лучи или нейтроны. Напротив, если бомбардирующие частицы имеют заряд, может показаться, что минимум их энергии должен быть больше потенциального барьера бомбардируемого ядра, прежде чем произойдет ядерное превращение. Это, однако, не вполне соответствует действительности. Точно так же, как существует конечная вероятность того, что альфа-частица вылетит из ядра в результате туннельного эффекта, существует и конечная вероятность того, что бомбардирующая заряженная частица тоже проникнет через потенциальный барьер. Однако эти два процесса [c.414]

Известно, что при атомных столкновениях, сопровождающихся изменением внутреннего состояния частиц, наличие неупругого процесса может существенно влиять и на сечение упругого рассеяния. Такое влияние проявляется, в частности, в том, что сечения претерпевают своеобразные изломы у энергетических порогов соответствующих неупругих процессов. Наличие таких пороговых особенностей с успехом используется в настоящее время в ядерной физике для исследования различных характеристик сталкивающихся частиц, например в реакциях типа Х+У Х +У [1, 2]. [c.53]

С классической точки зрения может показаться, что именно такой энергетический порог, определенный из значения Q, будет необходим для бомбардировки незаряженными частицами, такими, как гамма-лучи или нейтроны. Напротив, если бомбардирующие частицы имеют заряд, может показаться, что минимум их энергии должен быть больше потенциального барьера бомбардируемого ядра, прежде чем произойдет ядерное превращение. Это, однако, не вполне соответствует действительности. Точно так же, как существует конечная вероятность того, что альфа-частица вылетит из ядра в результате туннельного эффекта, существует и конечная вероятность того, что бомбардирующая заряженная частица тоже проникнет через потенциальный барьер. Однако эти два процесса в известном смысле абсолютно различны. В соответствии с моделью распада ядра альфа-частица с большой частотой имеет энергию, соответствующую энергии стенок потенциального барьера, и поэтому вероятность ее проникновения через потенциальный барьер велика. Бомбардирующая же альфа-частица имеет только одну определенную энергию и встречается с ядром только один раз. [c.395]

Для некоторых ядер в резонансной области были измерены полные сечения поглощения пионов и их энергетическая зависимость (рис. 7.31). Результаты при этих энергиях дополняются отдельными данными при низких энергиях (см. рис. 7.3) и информацией у порога, полученной из абсорбтивных ширин пионных атомов. Экзотермические абсорбтивные каналы доминируют в полном сечении пион-ядерного взаимодействия в области у порога. Даже вне этой области Стаьв важно, особенно для тяжелых ядер, для которых в области резонанса оно составляет около одной трети полного сечения. Сечения для легких ядер с А < ЪО проявляют типичное резонансное поведение, знакомое по процессу яд-поглощения, но эта особенность почти отсутствует в случае тяжелых элементов. [c.286]

При изменении энергии нейтронов меняется и вклад отдельных процессов в сечение захвата. Прежде всего возможность протекания того или иного процесса определяется энергетическими характеристиками. Если данный процесс экзоэнергетичен, то он возможен при любой энергии нейтронов. Эндоэнергетические процессы возможны только при энергии нейтронов, превышающей определенный уровень (порог). Несколько особое место занимают ядерные реакции, сопровождающиеся испусканием заряженных частиц, так как в этом случае необходимо, чтобы энергия возбуждения ядра была достаточной для преодоления заряженной частицей потенциального барьера ядра. [c.29]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология