Клаузиуса нестатические

Перейдем к рассмотрению нестатических процессов. Пусть изучаемая система перешла необратимым путем из состояния 1 в состояние 2. Приняв во внимание, что интеграл Клаузиуса (1У.43) применим только к циклу, но не к разомкнутому процессу 1- 2, сведем исследуемый процесс к рассмотрению цикла. С этой целью восстановим обратимым путем начальное состояние данной системы. Восстанавливать начальное состояние необратимым путем, конечно, нельзя, так как в этом случае к изменениям, оставленным в окружающей среде необратимым процессом 1- -2, добавятся новые изменения от восстановления. Таким образом, проведя процесс 1->2 необратимым путем, а процесс 2 1 обратимым путем, мы можем использовать критерий (1У.43) при учете, что бОа в нестатическом процессе 1->-2 заменяется на —8 Qi в квазистатическом процессе 2->-1 в следующем виде [c.110]

Клаузиус и Томсон рассматривали в первую очередь нестатические процессы (об этом см. в главе XI). Но сейчас целесообразно показать, к каким следствиям приводят для квазистатических [c.159]

После окончания нестатического цикла Клаузиуса изменения снова происходят только в двух участниках цикла в двух источниках теплоты с различными температурами. [c.243]

Можно восстановить первоначальные состояния обоих источников теплоты, принявших участие в нестатическом цикле Клаузиуса. Снова, как и в нестатическом цикле Джоуля, за восстановление надо уплатить компенсацию] Восстановление без компенсации означало бы следующее. Источник теплоты с более низкой температурой отдает количество теплоты. (То количество теплоты, которое этот источник получил в нестатическом цикле Клаузиуса.) Источник теплоты с более высокой температурой получит равное количество теплоты. И все. Восстановление без компенсации означает, таким образом, нарушение постулата Клаузиуса. [c.243]

Изменения, происшедшие в источнике работы и источниках теплоты после окончания любого нестатического цикла, могут быть сведены или к изменениям после нестатического цикла Джоуля, или к изменениям после нестатического цикла Клаузиуса. Постулат Карно — Томсона и постулат Клаузиуса — эквивалентные утверждения. Изменения после нестатического цикла Джоуля и изменения после нестатического цикла Клаузиуса тоже являются в термодинамическом отношении эквивалентными. [c.243]

Иначе обстоит дело в нестатических циклах Джоуля и Клаузиуса. В нестатическом цикле Джоуля источник работы всегда производит работу над системой единственный источник теплоты всегда получает теплоту от системы. В нестатическом цикле Клаузиуса источник теплоты с более высокой температурой всегда отдает теплоту источник теплоты с более низкой температурой всегда получает теплоту. [c.244]

Клаузиус и Томсон рассматривали в первую очередь нестатические процессы (об этом см. в главе XI). Но сейчас целесообразно показать, к каким следствиям приводят для квазистатических процессов идеи Клаузиуса и Карно—Томсона. Мы начнем изложение с идей Карно—Томсона, как более простых. [c.156]

Итак, закон возрастания энтропии в изолированных системах, в которых совершается пропесс, является законом частным, ограниченным. Со времен Клаузиуса — и это сохранилось в термодинамической литературе и до наших времен — этот закон получил название второго начала термодинамики для нестатических процессов [c.74]

Еще со времен Клаузиуса все реальные процессы принято считать сугубо необратимыми в том смысле, что они протекают только в одном направлении — с выделением теплоты трения (диссипации). В результате все формы энергии превращаются в теплоту и в ней находят свою смерть (Клаузиус). Однако, согласно ОТ, природа не знает такой фатальной односторонности реальных процессов. В действительности процессы обратного направления (минус-трения, с поглощением теплоты диссипации) встречаются столь же часто, как и процессы прямого (плюс-трения, с выделением теплоты). В связи со сказанным термин необратимый процесс надо признать неудачным, затемняющим суть дела и от него следует отказаться. Более точно отражают действительность такие термины, как нестатический , неравновесный , реальный процесс. [c.295]

Нагреватель отдает, холодильник получает теплоту. Прервем затем тепловой контакт прута с нагревателем и сохраним контакт прута с холодильником. Прут примет во всех своих частях начальную температуру Т2. Наша система (прут) дала возможность осуществиться переходу теплоты й пришла в свое первоначальное состояние. Наша система совершила круговой процесс. (Процесс состоял в изменениях температуры прута.) Назовем этЬт круговой процесс (нестатическим) циклом Клаузиуса. Источник теплоты с более высокой температурой отдал некоторое количество теплоты источник теплоты с более низкой температурой получил то же количество теплоты. В источнике работы и во всех других термодинамических мирках никаких изменений не произошло. [c.243]

Иначе обстоит дело в случае нестатических циклов Джоуля и Клаузиуса. Можно восстановить первоначальные состояния источника работы и одного источника теплоты (цикл Джоуля) можно восстановить первоначальные состояния двух источников теплоты (цикл Клаузиуса). Но за это надо уплатить компенсацию. После циклов Джоуля и Клаузиуса в термодинамических мирках остаются неизгладимые следы. Их можно уничтожить в одном месте, но они появятся в другом. Всюду уничтожить следы невозможно. Подобное уничтожение означало бы осуш,е-ствление монотермического двигателя (нарушение постулата Карно— Томсона). Коротко говорят нестатические циклы Джоуля н Клаузиуса — необратимые циклы. [c.244]

Важными примерами нестатических процессов являются монотермический цикл (принцип Карно —Томсона) и процесс теплопроводности (постулат Клаузиуса). [c.276]

Важными примера.ми нестатических процессов являются мо нотермическнГ] цикл (принцип Карно-Томсона) и процесс тепло проводности (постулат Клаузиуса). [c.268]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология