Карно бесконечно малые, квазистатические

Бесконечно малые квазистатические циклы Карно. [c.172]

Заслуга Клапейрона состоит в том, что он изложил идеи Карно математическим языком. Клапейрон первый ввел в термодинамику рассмотрение бесконечно малых квазистатических циклов Карно. Это позволило использовать аппарат дифференциального исчисления для нужд термодинамики. [c.172]

Температурная функция С( ) в уравнении (IX, 4) зависит только от одной температуры — первое преимущество, обусловленное рассмотрением бесконечно малых квазистатических циклов Карно. [c.175]

Клапейрон не мог предвидеть второе преимущество от рассмотрения бесконечно малого квазистатического цикла Карно. А между тем только в этом случае не сказывается ошибка, связанная с представлением о вещественной природе теплоты. Только в этом случае Клапейрон мог получить правильные результаты. [c.175]

В бесконечно малом квазистатическом цикле Карно на бесконечно малую величину йд меньше, чем 1 1 . Поэтому, если вычисления проводятся с точностью до бесконечно малых величин первого порядка (так их и проводил Клапейрон), то можно принять [c.175]

Рабочим веществом в бесконечно малом квазистатическом цикле Карно служит идеальный газ. Диаграмма Р—V (рис. 15) для этого случая превратится в бесконечно малый параллелограмм [c.175]

Бертран первый объяснил, почему представление о вещественной природе теплоты не отразилось на правильности результатов бесконечно малого квазистатического цикла Карно [7]. [c.175]

Рис. 16. Диаграмма Р — бесконечно малого квазистатического цикла Карно, совершаемого идеальным газом.

Рис. 17. Диаграмма Р—У бесконечно малого квазистатического цикла Карно, когда рабочим веществом является смесь жидкости и ее насыщенного пара.

Клапейрон рассмотрел другой бесконечно малый квазистатический цикл Карно. Рабочим веществом являлась смесь жидкости и ее насыщенного пара. [c.178]

Если известна зависимость С( ) от температуры, то переход от бесконечно малого квазистатического цикла Карно к конечному циклу — математическая задача на интегрирование. Проще всего ее решить следующим образом. [c.181]

В. Томсон [16] решал эту же задачу на частном примере состояние системы определено заданием двух ее свойств. Он выбрал в качестве этих свойств объем и термодинамическую температуру. Для выявления термодинамических связей В. Томсон использовал только уравнения (X, 1), (X, 12) и (X, 17). Вместо уравнения (X, 2) он применил уравнение (IX, 5) для коэффициента полезного действия бесконечно малого квазистатического цикла Карно. При пользовании термодинамической шкалой температур уравнение (IX, 5) запишется так [c.214]

Бесконечно малые квазистатические циклы Карно Функция Карно [c.168]

К уравнению (IX, 66) должно привести рассмотрение бесконечно малого квазистатического цикла Карно, когда рабочим веществом служит любая система. Если температуру измерять газовым термометром постоянного объема, то всегда [c.174]

Любой квазистатический цикл может быть заменен суммой бесконечно малых циклов Карно. Для каждого бесконечно малого цикла можно написать уравнение типа уравнения (66.3). Тогда для конечного квазистатического цикла общая сумма [c.220]

При бесконечно малой разности между температурами нагревателя и холодильника абсолютное значение количества работы, полученной (затраченной) в квазистатическом цикле Карно, тоже бесконечно малая величина, aw. Но тогда l ij на бесконечно [c.173]

Выберем источник теплоты с температурой Го. Эта температура может совпадать или не совпадать с температурой одного из прежних источников теплоты, которые были необходимы для проведения рассматриваемого квазистатического цикла. Между источником теплоты с температурой Го и каждым из прежних источников теплоты проведем квазистатические циклы Карно. Обозначим через Го) квазист бесконечно малое количество теплоты, которую получил (отдал) источник теплоты с температурой Го, а через <7 (Г,)квазист бесконечно малое количество теплоты, которую отдал (получил) источник теплоты с температурой Г при проведении квазистатического цикла Карно между источниками теплоты с температурами Го и Г,-. [c.192]

Бесконечно мало нарушим установившееся термическое равновесие, т. е. создадим бесконечно малую разность температур. Для этого необходимо вмешательство внешнего источника работы. Затратим (в квазистатическом цикле Карно) количество работы, являющееся бесконечно малой величиной второго порядка переведем количество теплоты, являющееся бесконечно малой величиной первого порядка, от источника теплоты к системе (можно, конечно, и наоборот) в результате создадим между системой и источником теплоты разность температур, являющуюся бесконечно малой величиной первого порядка. Затем снова изолируем термодинамиче-ческий мирок и установим тепловой контакт между системой и источником теплоты. [c.267]

При бесконечно малой разности между температурами нагревателя и холодильника абсолютное значение количества работы, полученной (затраченной) в квазистатическом цикле Карно, тоже должно быть бесконечно малой величиной, dw. Но тогда 9i на бесконечно малую величину dq больше, чем Iq.jl. По принципу эквивалентности [c.169]

Для коэффициента полезного действия [уравнение (VIII, 6)] бесконечно малого квазистатического цикла Карно тогда получаем [c.174]

Коэффициент полезного действия бесконечно малого квазистатического цикла Карно [уравнение (IX,4)] численно вполне определен, если физически определены температуры нагревателя и холодильника, т. е. если эти температуры определены состояниями нагревателя и холодильника. Коэффициент полезного действия не может зависеть от того, каким термометром и по какой температурной шкале измеряются температуры. Но если отношение йхю д определяется только состояниями нагревателя и холодильника, то только этими состояниями определяется и йЬ1С Ь). Однако в отдельности значения йЬ и С( й) зависят от того, по какой температурной шкале измеряется температура. Клапейрон пользовался ртутно-стеклянным термометром со шкалой" Цельсия. Для этой щкалы он вычислил значения (i) ) для различных температур тогда равно с11, и С( ) равно С(1). Расскажем теперь на языке современной термодинамики, как Клапейрон выполнил эту задачу. [c.175]

Бесконечно малое суммарное количество работы, совершаемой машиной (затрачиваемой над ней), равно площади бесконечно малого параллелограмма abed. Из геометрических соображений очевидно, что по сравнению с dq эта площадь — бесконечно малая величина второго порядка d w. Поэтому коэффициент полезного действия рассматриваемого бесконечно малого квазистатического цикла Карно надо записать так [c.176]

Функция Карно С( ) первоначально была введена в Teplvio-динамику для решения теплотехнических вопросов. Зная id), можно найти коэффициент полезного действия бесконечно малого квазистатического цикла Карно. [c.181]

Суммарная работа Юквазист бесконечно малого квазистатического цикла Карно равна (дР(дТ) ус1Тс1]/ (Клапейрон, глава IX). Количество теплоты 91, квазист, полученной системой от нагревателя, равно 1тйУ (процесс изотермический, йТ = 0). Далее В. Томсон воспользовался уравнением (X, 19) [c.215]

Функция С(Я) в уравнении (IX, 4) остается неопределенной, как и функция /(i>) в уравнении (VIII, 8). Но в уравнении (VIII, 8) мы имели дело с двумя значениями функции /( >), при двух температурах >1 и i>.,. При рассмотрении бесконечно малого квазистатического цикла функция Карно зависит уже только от одной температуры. При бесконечно малом отличии температур нагревателя и холодильника за эту одну температуру можно принять как температуру нагревателя, так и температуру холодильника. [c.170]

Суммарная работа Шквазнст. бесконечно малого квазистатического цикла Карно равна, как показал еще Клапейрон (глава IXI (дР/дТ)у йТйУ. Количество теплоты ( квазист.- полученной системой от нагревателя, равно 1тйУ. Воспользовавшись уравнением (X, 19), В. Томсон получил [c.210]

Для. бесконечно малого нарушения установившегося термического равновесия, т. е. для создания бесконечно малой разности тe шepaтyp между системой и источником теплоты необходимо вмешательство внешнего источника работы. Затратив (в квазистатическом цикле Карно) количество работы, являющееся бесконечно малой величиной второго порядка, переведем количество теплоты, являющееся бесконечно малой величиной первого порядка, от источника теплоты к системе (можно, конечно, и на- [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология