Карно

Для машины, работающей равновесно по обратному циклу Карно, холодильный коэффициент равен [c.45]

Карно доказал, что этот цикл является циклом максимальной экономичности. Не существует других термодинамических циклов, термический к. п. д. которых был бы больше, чем у цикла Карио. Было также доказано, что термический к. п. д. цикла Карно не зависит от природы рабочего тела, от давления, при котором он протекает, от объема газа, участвующего в цикле, а целиком определяется температурами Т1 и Т2 горячего и холодного источников. Термический к. п. д. цикла Карно выражается формулой [c.32]

Рис. I, 4, Цикл Карно (проекция на координатную плоскость р—и).

Цикл Карно—это обратимый цикл, состоящий из четырех процессов изотермического расширения при температуре Т , изотермического сжатия при температуре Т , адиабатного расширения и адиабатного сжатия газа. Этот цикл схематически изображен на рис. I, 3, его проекция на координатную плоскость р—и представлена на рис. 1,4. [c.43]

Второе начало термодинамики говорит о том, что самопроизвольно теплота передается от тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой и никогда наоборот. Получение же холода связано как раз с передачей теплоты от менее нагретого тела к более нагретому, т. е. с переносом теплоты с низшего температурного уровня на высший. Такой перенос возможен только с затратой работы. В качестве переносчика теплоты с низшего температурного уровня на высший используется специальное рабочее вещество-хладагент, совершающее круговой процесс. Идеальным круговым процессом является обращенный цикл Карно (рис. 39). [c.121]

В своих работах французский физик Никола Леонар Сади Карно (1796—1832), английский физик Уильям Томсон, впоследствии лорд Кельвин (1824—1907), и немецкий физик Рудольф Джулиус Эмануэль Клаузиус (1822—1888) развили механическую теорию теплоты. Было показано, что при самопроизвольном переходе теплоты от точки с более высокой температурой к точке а более низкой температурой работа производится только в случае существенной разности температур, ибо часть теплоты неизбежно рассеивается в окружающую среду. Этот вывод можно обобщить и распространить на любой= вид энергии. [c.108]

Напоминаем, что циклом Карно мы называем машину, рабочее тело которой вступает в равновесный теплообмен лишь с двумя источниками теплоты, находящимися при постоянных температурах Тх и Тг. [c.82]

Цикл Карно для идеального газа является идеальной, не осуществимой в практике схемой тепловой (холодильной) машины. В технической термодинамике рассматриваются другие циклы, более близкие к реальным процессам в тепловых машинах, и вычисляются коэффициенты полезного действия этих циклов. [c.46]

Цикл Карно — это идеальный цикл. Его невозможно в точности осуществить в реальной тепловой машине, потому что нельзя обеспечить изотермический подвод п отвод теплоты, а также расширение и сжатие рабочего тела без теплообмена с окружающей средой. Тем не менее исследования Карно имеют большое значение. Они показали, в частности, что для повышения экономичности тепловых двигателей надо осуществлять подвод теплоты к рабочему телу при возможно более высокой температуре, а отвод — при возможно более низкой. [c.32]

Сопоставление циклов с влажным и сухим ходом компрессора показывает, что первый ближе к циклу Карно и холодильный коэффициент [е = Со/(Л )] для этого цикла больше, чем для цикла с сухим ходом компрессора. Следовательно, термодинамически цикл с влажным ходом компрессора выгоднее. Однако при сухом ходе компрессора отсутствуют гидравлические удары и повышается коэффициент подачи компрессора. Поэтому цикл с влажным ходом компрессора практически менее выгоден, чем цикл с сухим ходом. [c.126]

Из энергетического баланса цикла Карно можно найти необходимую работу переноса теплоты с низшего температурного уровня (То) на высший Т). [c.122]

Количество теплоты Q, отдаваемое рабочим веществом па высшем температурном уровне (Т), и количество теплоты Qo, воспринимаемое рабочим веществом на низшем температурном уровне (То), будет равно площади под соответствующими линиями цикла Карно. [c.122]

Цикл Карно (стр. 43) является простейшим круговым процессом. Он был рассмотрен как сочетание процессов сжатия и расширения идеального газа, дающее механическую работу. [c.80]

Впервые экономичность термодинамических циклов проанализировал в прошлом веке французский инженер С. Карно. Он исследовал цикл, который занимает в термодинамике особое место и носит название цикла Карно. [c.31]

Для развития физической химии огромное значение имело открытие двух законов термодинамики в середине XIX века (Карно, Майер, Гельмгольц, Джоуль, Клаузиус, В. Томсон). [c.14]

Работа различных процессов. Цикл Карно [c.41]

Путем исследования цикла Карно с использованием второго закона термодинамики могут быть доказаны две важные теоремы, из которых можно найти количественный критерий направления процесса. [c.81]

Простейшим и важным для дальнейшего изложения является циклический процесс, называемый циклом Карно. [c.43]

В таком цикле Карно гальванический элемент при известной температуре поглощает теплоту нагревателя и производит электрическую работу. Последняя может быть затрачена на поднятие тяжести и таким образом сохранена как потенциальная механическая энергия. Заставляя затем элемент работать в условия идеальной тепловой изоляции, можно адиабатно понизить (или г.о-высить) его температуру, после чего, используя сохраненную работу, можно провести химическую реакцию в элементе в обратном направлении, при ином значении электродвижущей силы, а затем адиабатно довести элемент до первоначальной температуры. [c.81]

Отношение A/Ql показывает, какая часть теплоты, поглощенной газом за один цикл, превращается в работу. Оно называется коэффициентом полезного действия (к. п. д.) цикла. В данном случае—это к. п. д. цикла Карно с идеальным газом, рассматриваемого как тепловая машина. [c.44]

Коэффициент полезного действия такого цикла, работающего равновесно, должен быть тем же, что и у цикла Карно, работающего с идеальным газом. Важно только, чтобы система обменивалась теплотой с окружающей средой при двух температурах, одинаковых в обоих циклах. [c.81]

Величина т] зависит, таким образом, от разности температур, между которыми работает тепловая машина—цикл Карно. При Т —Т , очевидно, 7]=0, т. е. получение работы в подобной машине при постоянной температуре невозможно. Полное превращение поглощенной теплоты в работу (т =1) теоретически возможно при Т =0, т. е. если бы был возможен холодильник с температурой [c.45]

При проведении каждого отдельного процесса равновесного цикла Карно с идеальным газом в обратном направлении не только рабочее тело совершает цикл, но и источники теплоты (нагреватель и холодильник) остаются практически в исходном состоянии (если они очень велики по сравнению с рабочим телом). Поэтому мы называем цикл Карно с идеальным газом обратимым циклом. [c.45]

Если процесс происходит между температурами 7 1=2000 К и 7 а=350 К с перепадом давления от 1=34 атм до ро=0,56 атм, то коэффициент полезного действия цикла Дизеля равен 0,56. Коэффициент полезного действия цикла Карно в тех же пределах температур был бы равен 0,82. [c.47]

Существенным в цикле Карно является то, что теплообмен в этом цикле совершается только при постоянных двух температурах. [c.81]

В общей форме цикл Карно может быть осуществлен и не на основе расширения и сжатия газа, а таким образом, что роль рабочего тела может играть, например, гальванический элемент. [c.81]

Рис. П1, 1. Схема для доказательства теоремы Карно.

Цикл Карно равновесен, так как все составляющие его процессы равновесны. При проведении этого цикла в обратном направлении все характеризующие его величины имеют те же значения, что в прямом цикле, но обратные знаки. Теплота Q2 поглощается газом у тела с низшей температурой и некоторая часть ее Ql вместе с отрицательной работой А цикла передается телу с высшей температурой Т . Таким образом, в обратном цикле Карно работа превращается в теплоту и одновременно теплота переносится от тела с низшей температурой к телу с высшей температурой. Обратный цикл Карно дает схему действия и<Эеалбноы холодильной машины. Коэффициентом полезного действия обратного цикла Карно называется отношение затраченной работы к теплоте, отданной нагревателю, т. е. та же величина что для прямого цикла. [c.45]

Рассмотрим две машины—I и II (рис. III, 1), рабочими телами в которых являются два разных вещества. Обе машины работают по циклу Карно в одном и том же интервале от Ti (нагреватель) до Tj (холодильник). [c.81]

Полученные результаты относятся не только к циклу Карно. Они являются общими для любых циклических процессов. Это вытекает из положения, что любой цикл можно заменить бесконечно большим числом бесконечно малых циклов Карно, ограниченных бесконечно малыми отрезками изотерм н конечными отрезками адиабат. [c.83]

В отличие от обращенного цикла Карно, расшире1ше рабочего тела (хладагента) в парокомпрессионной холоди ьной машине осуществляется не адиабатически (изоэнтропийно), а изо- [c.125]

Уитмор и Карной [160] нашли, что при реакции 1,02 молей хлористого неогексила с 1,0 молем натрия образуются неогексан (29%), 1,1,2-триметилциклопропан (13%) и терет-бутилэтилен (8%). Все попытки обнаружить 1-этил-1-метилциклопропан оказались безуспешными. Были обнаружены лишь небольшие количества димера 3,3,6,6-тетраметил-октана, но не найдено никаких продуктов, которые могли бы образоваться за счет перегруппировки метильных и этильных групп. Механизм этой реакции аналогичен изложенному для реакции хлористого неопентила с натрием. [c.438]

Цикл Карно (рис. 4) образован двумя изотермами и двумя адиабатами. Рабочее тело, параметры состояния которого соответствуют точке а в системе ру-координат, сообщается с источником теплоты, и к нему подводится теплота при постоянной температуре Т1. Тяким образом создаются условия для расщирения рабочего [c.31]

Для машины, работающей неравновесно, холодильный коэффициент рнеравн. всегда меньше Рравн. Для обратного цикла Карно, так как затрачиваемая в об- [c.45]

Выше (стр. 33) говорилось, что работа (и теплота) не является функцией состолния системы и зависит от пути процесса, хотя бы и равновесного. Пользуясь циклом Карно, можно иллюстрировать это положение. Действительно, при переходе системы из состояния, характеризуемого точкой А (рис. I, 4, стр. 43), в состояние, характеризуемое точкой С, работа по пути AB не равна работе по пути AD . Их разность равна площади цикла. Очевидно, не равны и теплоты Qx и Q , получаемые системой, при изменениях ее состояния, происходящих по путям AB и AD . [c.46]

Так, равновесный и обратимый цикл Карно объединяет два пооцесса сам собой идущий, самопроизвольный процесс перехода теплоты <2а0Т нагревателя к холодильнику и сам собой не идущий, нйсамопроизвольный процесс превращения теплоты (Сх—Q. ) в работу (оба процесса идут через рабочее тело цикла, которое является системой, нами рассматриваемой). [c.78]

Таким образом, коэффициет полезного дейст ВИЯ тепловой машины, работающей обратимо по циклу Карно, не зависит от природы [забочего тела машины, а лишь от температур нагревателя и холодильника (теорема Карно—Клаузиуса). [c.83]

Так как функция ф (Т , Т ) не зависит от природы рабочего тела машины, то мы можем найти вид этой функции, используя юбой частный случай, например такой, когда рабочим телом обратимого цикла Карно является идеальный газ. [c.83]

Выражение (III, 4) получено без каких-либо предположений относительно обратимости машины //. Поэтому оно может относиться как к обратимому, так и необратимому процессам. Из выражения (III, 46) следует, что знак равенства относится кобра-т и м ы м циклам. Следовательно, знак неравенства относится к необратимым циклам. В этих циклах необратимость связана, на-гфимер, с тем. что часть работы путем трения превращается в теплоту, вследствие чего уменьшается коэс[)фициент полезного дейст-ния цикла. Таким образом, коэффициент полезного действия тепловой машины, работающей необратимо, меньше, чем коэффициент полезного действия машины, работающей п обратимому циклу Карно между теми же температурами. [c.83]

На рис И1, 26 представлена в увеличенном размере часть рис. HI, 2а иа ней изображены верхние участки двух бесконечно малых циклов Карло (изотермы асе и fgi) и отходящие вниз от точек а, е и t участки адиабат. Соот-нетствуюший отрезок большого произвольного цикла изображен кривой b dgh. Работа, совершаемая системой при ее движении по участку bd большого цикла, отличается от работы по соответствующему малому циклу Карно (изв- [c.83]

Физическая химия (1980) -- [ c.9 ]

Физическая химия. Т.1 (1980) -- [ c.167 ]

Курс аналитической химии Том 1 Качественный анализ (1946) -- [ c.311 ]

Основы процессов химической технологии (1967) -- [ c.256 , c.257 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.0 ]

Учебник физической химии (1952) -- [ c.137 ]

Новое в технологии соединений фтора (1984) -- [ c.59 , c.73 ]

Основы химии Том 2 (1906) -- [ c.561 , c.609 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Часть 2 Издание 2 (1938) -- [ c.0 ]

Физическая химия Том 1 Издание 5 (1944) -- [ c.293 , c.297 ]

Понятия и основы термодинамики (1970) -- [ c.0 , c.15 , c.84 , c.86 , c.91 , c.107 , c.112 , c.113 , c.145 , c.148 , c.150 , c.153 , c.154 , c.158 , c.160 , c.162 , c.167 , c.169 , c.171 , c.172 , c.174 , c.178 , c.198 , c.237 , c.271 , c.272 , c.276 ]

Понятия и основы термодинамики (1962) -- [ c.0 , c.141 , c.144 , c.146 , c.149 , c.156 , c.163 , c.164 , c.168 , c.170 , c.173 , c.174 , c.177 ]

Процессы и аппараты химической технологии (1955) -- [ c.386 , c.397 ]

Курс физической химии Том 1 Издание 2 (1969) -- [ c.40 , c.44 , c.77 , c.81 , c.83 ]

Курс физической химии Том 1 Издание 2 (копия) (1970) -- [ c.40 , c.44 , c.77 , c.81 , c.83 ]

Химическая термодинамика (1950) -- [ c.85 , c.96 , c.97 , c.106 , c.107 , c.108 , c.111 , c.112 , c.115 , c.116 , c.121 , c.122 , c.124 , c.483 , c.484 , c.486 , c.487 , c.488 , c.489 , c.490 , c.492 , c.493 , c.495 , c.498 , c.502 , c.521 , c.522 , c.536 , c.543 ]

Химическая термодинамика Издание 2 (1953) -- [ c.0 , c.75 , c.80 , c.85 ]

Учебник физической химии (0) -- [ c.146 ]

Курс физической химии Издание 3 (1975) -- [ c.282 ]

Процессы химической технологии (1958) -- [ c.538 , c.540 ]

Справочник по разделению газовых смесей методом глубокого охлаждения (1963) -- [ c.292 ]

Справочник по разделению газовых смесей (1953) -- [ c.205 ]

Термодинамика (1991) -- [ c.78 , c.146 , c.175 , c.310 , c.336 ]

Термодинамика реальных процессов (1991) -- [ c.5 , c.39 , c.216 , c.240 , c.271 , c.405 , c.408 , c.409 ]

Термодинамика химических реакцый и ёёприменение в неорганической технологии (1935) -- [ c.54 , c.96 ]

От твердой воды до жидкого гелия (1995) -- [ c.48 , c.49 , c.57 , c.77 , c.100 , c.237 , c.242 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология