Чепмена Энскога теория одноатомных газов

В целях более точного описания теплопроводности одноатомных газов следует обратиться к строгой кинетической теории Чепмена — Энскога, которая была рассмотрена в разделе 1.4. Формула Чепмена — Энскога [2] для теплопроводности разреженных одноатомных газов при температуре Т (в К) имеет вид [c.234]

Теория Чепмена — Энскога позволяет получить следующее соотношение для От смесей одноатомных газов [167] [c.299]

Кинетическая теория Чепмена—Энскога, строго говоря, применима только к одноатомным газам (к молекулам без внутренних степеней свободы). Что касается вязкости и диффузии, то это ограничение. для нйх И е столь существенно, но коэффициент теплопроводности [c.29]

Помимо работ, в которых существование внутренних степеней свободы учитывается модельным образом (ясно, что такие модели не могут описать, например, эффекты, связанные с наличием дискретных уровней), развивалась и формальная теория многоатомного газа (см., например, [69—73]). Она исходит из того факта, что каждый вид молекул в определенном квантовом состоянии можно трактовать как особый вид бесструктурных частиц. В большинстве из указанных работ кинетическая теория многоатомного газа (газ мо/кет быть, конечно, и одноатомным) строится на основе естественного обобщения метода Чепмена—Энскога. [c.139]

Кинетическая теория Чепмена—Энскога, строго говоря, применима только к одноатомным газам (к молекулам без внутренних степеней свободы). Что касается вязкости и диффузии, то это ограничение для них не столь существенно, но коэффициент теплопроводности сильно зависит от наличия внутренних степеней свободы молекул. Согласно теории Чепмена—Энскога [c.26]

Теплопроводность одноатомных газов. Как отмечалось раньше, результаты теории Чепмена — Энскога для теплопроводности, строго говоря, справедливы только [c.371]

ДЛЯ молекул, не имеющих каких-либо форм внутренней энергии. Могут быть сделаны различные приближения, чтобы приспособить результаты теории для теплопроводности к расчету передачи внутренней энергии, которая происходит благодаря бинарным столкновениям одной или двух многоатомных молекул. Эти приспособления будут даны позднее. Для одноатомного газа -го компонента теория Чепмена — Энскога дает [c.372]

Применять теорию Чепмена — Энскога, справедливую, строго говоря, для одноатомных газов при низких температурах, к газовым смесям многоатомных молекул. [c.374]

Еще до того, как была полностью построена теория Чепмена— Энскога, Эйкен [70] указал, что, хотя для всех одноатомных газов выполняется соотношение (11.2.1), элементарный подход на основе представлений о длине свободного пробега дает для численного множителя [c.306]

В работе Гиршфельдера, Кертисса и Берда [Л. 2-4] подробно изложена строгая кинетическая теория разреженных одноатомных газов и смесей, теория Энскога — Чепмена с применением вариацио нного принципа (разложением но полиномам Сонина). Конечным результатом этой теории является возможность выражения всех коэффициентов переноса через систему интегралов, обозначенных ), значение которых зависит от потенциальной функции межмолекулярного взаимодействия и которые отражают всю динамику столкновения молекулы, а следовательно, и закон действия межмолекуляр- [c.139]

Для уравнения (11.3.3) можно доказать Я-теорему. Однако, по скольку это доказательство аналогично приведенному для одноатомного газа, мы его опустим и перейдем к теории Чепмена—Энскога. Здесь также имеется полная аналогия с изложенным в гл. 6, поэтому сразу вьшишем окончательные результаты. В нулевом приближении функция распределения должна быть такова, чтобы уравнение [c.313]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология