Энергия внутренняя

В жидкой фазе стадия передачи энергии внутренним степеням свободы молекулы практически не зависит от температуры, поскольку частоты меж- и внутримолекулярных колебаний в жидкости остаются постоянными при изменении температуры. Температура влияет на образование ассоциатов и на перемещение ассоциатов, содержащих возбужденные молекулы. Зарождение цепей происходит вследствие реакций между предварительно возбужденными молекулами. По этой причине эффективная энергия активации реакций зарождения цепей по гомогенному механизму в жидкой фазе оказывается меньше, чем в газовой, на величину энергии возбуждения молекулы. [c.30]

Внутренней энергией системы называется сумма потенциальной энергии взаимодействия всех частиц тела между собой и кинетической энергии их движения, т. е. внутренняя энергия системы складывается из энергии поступательного и вращательного движения молекул, энергии внутримолекулярного колебательного движения атомов и атомных групп, составляющих молекулы, энергии вращения электронов в атомах, энергии, заключающейся в ядрах атомов, энергии межмолекулярного взаимодействия и других видов энергии. Внутренняя энергия — это общий запас энергии системы за вычетом кинетической энергии системы в целом и ее потенциальной энергии положения. Абсолютная величина внутренней энергии тела неизвестна, но для применения химической термодинамики к изучению химических явлений важно знать только изменение внутренней энергии при переходе системы из одного состояния в другое. [c.85]

Для многоатомных газов, для которых надо учитывать энергию внутренних колебаний, Эйкен [8] предложил для а полуэмпирическую формулу, по-видимому, очень хорошо соответствующую экспериментальным данным [c.164]

Несмотря на явную искусственность модели свободно-сочлененной цепи этот фундаментальный вывод оказывается справедливым для реальных молекулярных цепей любого строения, ( нако в то время как для свободно-сочлененных цепей отношение h lnP равно единице, для реальных цепей это отношение зависит от геометрии цепи и вида кривой потенциальной энергии внутреннего вращения звеньев. Для лучшего понимания этого положения приведем соотношения, связывающие величину с параметрами цепи для некоторых простых моделей цепей [1]. [c.30]

Активность Внутренняя энергия Внутренняя энергия реакции (изменение внутренней энергии в результате реакции) [c.9]

Экономическая эффективность современных агрегатов большой единичной мощности в значительной мере определяется степенью рекуперации тепловой энергии внутренних технологических потоков данного агрегата. Высокая степень рекуперации тепловой энергии технологических потоков в свою очередь зависит от оптимальности технологических схем ТС этих агрегатов. [c.236]

Проверить, присутствуют ли в полученной технологической схеме РКС многократно и одновременно используемые потоки энергии. Если да , возвратиться на этап 11 и определить следующую наиболее экономичную схему системы колонн разделения. Если нет , то получена оптимальная технологическая схема РКС, в которой осуществляется интегральная рекуперация энергии внутренних технологических потоков. [c.305]

В этом случае все связи потоков энергии, соответствующие минимальной стоимости процессов разделения, оказались реализуемыми. Полученная РКС (рис. УП-12) обеспечивает 15,5% экономии общих годовых затрат иа ее эксплуатацию по сравнению со схемой, построенной без учета возможности интегрального рекуперативного использования тепловой энергии внутренних потоков. [c.310]

НИИ внутренней энергии в дисперсной фазе при расколе проведем ряд рассуждений. Возьмем какой-нибудь кристалл и обозначим его энергию (внутреннюю и поверхностную) через . Разделим мысленно кристалл какой-либо плоскостью на две части и обозначим через 1 энергию первой части, через — второй части. Тогда можно написать [c.56]

Показатель второй экспоненты тождественно равен нулю в силу того, что полная энергия есть аддитивный инвариант. При этом энергии внутренних СОСТОЯНИЙ должны отсчитываться от одного уровня. Окончательно имеем условие баланса для равновесного состояния [c.35]

Если в реальной системе заменить распределенную массу конечным числом сосредоточенных масс, то будем иметь систему с конечным числом степеней свободы. Если полная механическая энергия системы при колебаниях остается постоянной, то систему называют консервативной. В противоположном случае системы являются неконсервативными. Частным случаем последних являются диссипативные системы, когда полная механическая энергия при любом движении автономной системы (системы, в которых колебания происходят за счет энергии внутренних источников либо сообщений при начальном возмущении) уменьшается. [c.99]

Рассмотрим изолированную систему, в которой содержится один моль идеального газа. Пусть N ,. . ., и т. д. молекул газа имеют энергии Sj, 63,83... и т. д. Полагаем, что энергия отдельных молекул может принимать только дискретные значения. В изолированной системе общее число молекул и их энергия (внутренняя энергия системы) являются величинами постоянными [c.153]

К воспроизводимым источникам энергии относятся следующие энергия солнечного излучения, достигающая поверхности Земли гидравлическая энергия стока рек энергия приливов и отливов океанских вод, образующаяся под влиянием энергии Луны энергия мирового Океана в виде морских и океанских волн, течений, тепла морей и океанов геотермальная энергия (внутреннее тепло Земли) энергия биомассы (сельскохозяйственных культур и их отходов, древесины, водорослей и других растительных материалов, твердых и жидких бытовых отходов и т. п.) энергия ветра. Величина энергетического потенциала воспроизводимых ПЭР огромна, но в настоящее время из всех этих источников энергии в качестве коммерческих, т. е. потребляемых в промышленных масштабах, используется практически только гидравлическая энергия, на долю которой приходится около 2% общего мирового производства энергоресурсов. [c.9]

К сожалению, из-за отсутствия четких теоретических представлений о характере влияния масштаба на циркуляционные скорости и энергию внутренних движений твердой фазы, систематических исследований этих параметров кипящего слоя в аппаратах различных размеров не производилось, что позволяет сопоставлять здесь лишь отдельные отрывочные данные. [c.201]

Откуда же берется теплота при химических превращениях Чтобы ответить на этот вопрос, следует вспомнить из курса физики, что каждое тело имеет определенный запас внутренней энергии. Внутренняя энергия включает все виды энергии, характеризующие тело энергию движения молекул относительно друг друга, энергию движения электронов и атомов в молекуле и т. д. Запас внутренней энергии каждого тела зависит от природы этого тела, его массы и от условий, в которых оно находится. [c.46]

К воспроизводимым источникам энергии относятся энергия солнечного излучения, достигающая поверхности Земли, гидравлическая энергия стока рек, энергия приливов и отливов океанских вод, энергия Мирового океана в виде морских и океанских волн, течений, тепла морей и океанов, геотермальная энергия (внутреннее тепло Земли), энергия ветра, энергия биомассы (сельскохозяйственных культур и их отходов, древесины, водорослей и других растительных материалов, бытовых отходов) [5, 6, 10, 12]. [c.8]

Задача теории заключается в вычислении энергии активации, учитывающей изменения энергии внутренних степеней свободы по мере совершения реакции. Для описания этих явлений введем понятие фигуративной точки, характеризующей одновременно положение частицы и ее возможную энергию. [c.237]

Аналогично обстоит дело и с тепловой энергией (внутренней энергией, энтальпией и т. п.). Поэтому лишь часть внутренней энергии системы может быть использована, превращена в работу. Другая ее часть расходуется на повышение теплового фона окружающей среды, т. е. рассеивается в окружаюш,ую среду. Это явление сопровождает все процессы в природе и называется тепловым засорением . [c.87]

По аналогии с (1.1) определяются свободная энергия внутренняя энергия и энтропия 5 , новерхностного слоя [c.8]

Кривая потенциальной энергии внутреннего вращения имеет несколько максимумов, вообще говоря, не одинаковых по глубине. Большую часть времени связь С—С находится в положениях, соответствующих минимумам энергии. Эти устойчивые конформации звена, получающиеся путем вращательных движений вокруг единичных связей, называются поворотными изомерами. По М. В. Волькенштейну [4.1], развившему теорию поворотных изомеров в полимерах, макромолекулу можно приближенно рассматривать как смесь поворотных изомеров. В поворотно-изомерном приближении внутреннее вращение в цепи представляет собой переходы от одних к другим поворотным изомерам. [c.84]

Первый закон термодинамики устанавливает, что в общем случае любая система может совершить работу за счет трех источников энергия внутренней энергии системы, энергии внешней среды, получаемой в форме теплоты, и энергии внешней среды, получаемой в форме работы. Единственным ограничением про-] ,есса производства работы при этом является требование, чтобы количество произведенной системой работы точно равнялось сумме убыли внутренней энергии системы и количества энергии вна иней среды, переданной системе в форме теплоты и работы. [c.63]

Основные понятия термодинамики сложились до создания современной молекулярной теории вещества. Поэтому классическая термодинамика не занималась вопросом о природе внутренней энергии. Целесообразно, однако, обратить внимание на молекулярную природу внутренней энергии. Внутренняя энергия [c.12]

Когда система участвует в тех или иных процессах, то изменяется ее внутренняя энергия. Внутренняя энергия однозначно определяется состоянием системы, и ее изменение Дi/ при любом процессе зависит только от энергии VI — начального и 11 — конечного состояний, а не от пути, по которому протекает процесс [c.14]

Все макроскопические свойства системы, рассматриваемые как функции параметров, определяющих состояние системы, называют функциями состояния системы. Одна из важнейших функций состояния — внутренняя энергия. Внутренней энергией называют ту часть энергии системы, которая не связана с кинетической энергией ее движения как целого и нахождением ее во внешнем силовом поле. Внутренняя энергия складывается из энергии термического возбуждения (энергии поступательного, вращательного, колебательного движения молекул, энергии их электронного возбуждения), энергии химических связей и энергии нековалентных взаимодействий. По определению внутренняя энергия вещества при данных температуре и давлении не зависит от того, находится ли тело в состоянии покоя или движется, хотя от этого существенно зависят в первом случае потенциальная, а во втором — кинетическая энергия тела. [c.133]

Кроме вращения как целого у некоторых молекул возможно вращение одной ее части относительно другой (внутреннее вращение). Энергия внутреннего вращения также дискретна. Внутреннее вращение молекулы связано с поворотной изомерией и другими ее физико-химическими свойствами. [c.145]

Молекула может переходить из одной конформации в другую путем внутреннего вращения (по причинам, которые станут ясными далее, это вращение нельзя больше называть свободным). Некоторые конформации обладают минимумами энергии в том смысле, что в какую бы сторону не происходило внутреннее вращение, сумма энергий несвязанных взаимодействий растет, т. е. увеличивается потенциальная энергия молекулы в целом. Все конформации этого типа обладают известной устойчивостью однако минимумы энергии у разных конформаций одной молекулы могут быть неодинаковой глубины, поэтому различаются и их устойчивости. Самую выгодную из таких конформаций какой-либо молекулы часто называют обычной конформацией, или просто конформацией, данной молекулы. Конформации, обладающие максимумами энергии (внутреннее вращение в любую сторону только уменьшает их энергию), неустойчивы. Переходы из одной относительно выгодной конформации в другую путем внутреннего вращения обязательно проходят через конформации с максимумами энергии эти невыгодные конформации часто называют барьерами вращения. Следовательно, можно сказать, что легкость перехода из одной относительно выгодной конформации в другую определяется высотой разделяющих ее барьеров. При вращении одной части молекулы относительно другой ее части вокруг соединяющей их связи происходит поочередное преодоление ряда барье- [c.16]

Молекула метанола обладает одной степенью свободы внутреннего вращения. Составляющую внутренней энергии внутреннего вращения oпpeдeляe по уравнению (У1П.42) [c.105]

Как следует из (98.16) и (98.22), для вычисления энергии Гельмгольца и энергии Гиббса нужно рассчитать сумму по состояниям <3вн вычисления энтропии, кроме того, требуется знание первой производной lпQJJI по температуре, а для расчета теплоемкости — и второй производной lпQJ,н Сумма по состояниям (2 определяется уровнями энергии внутренних движений и соответствующими квантовыми состояниями I [см. формулу (98.6)1, и для ее вычисления надо знать молекулярные постоянные, определяющие эти состояния и эти уровни. На основании таких молекулярных данных и производится расчет термодинамических функций. [c.313]

Термодинамические функции идеального газа, построенные из квазитвердых молекул, особенно просто вычисляются при условии, если энергию внутренних движений молекул ег можно разделить на слагаемые, соответствующие электронному, колебательному и вращательному движениям. Хотя такое разделение является приближенным, часто оно хорошо оправдывается (см. 13). Такое разделение используется при вычислении термодинамических функций многоатомных газов, для которых неизвестны постоянные, характеризующие взаимодействие отдельных видов движений. В предположении разделения энергии внутренних движений молекулы е,- можно написать [c.314]

Расчеты показали, что большая часть энергии, освобождающейся при распаде СНРд, идет на образование возбужденной молекулы НР. Бирадикал Ср2 оказывается практически невозбужденным. Это, по-видимому, связано с тем, что в активированном комплексе СР2 находится в равновесной конфигурации и при его распаде ведет себя практически как изолированная система. Это предположение было проверено следующим образом. Траектории начинались не из точки седла ППЭ, а из близкой к ней точки, в которой фрагмент СР2 оказывается возбужденнь1М. Энергия Ср2 равнялась 10 ккал/моль. Большая часть энергии возбуждения фрагмента СРт оставалась на бирадикале СРу- образовавшемся в результате распада. Фрагмент СР2 возбуждался заданием начальной кинетической энергии внутренних колебаний. При таком задании начальных условий также в результате распада получался возбужденный бирадикал СР2, однако часть начальной энергии возбуждения переходит в кинетическую энергию относительного движения продуктов. [c.122]

Поверхностную энергию а в уравнении (П. 41) можно рассматривать как избыточную механическую энергию (внутреннего давления), Из уравнеиня (11.44) можно выразить поверхностное уплотнение энергии Гиббса, или удельную поверхностную энергию Гиббса. В приближении равенства энергии Гиббса и энергии Гельмгольца для конденсированных систем имеем [c.37]

В схеме Линдеманна — Хиншельвуда было внесено следующее дополнение в активации молекулы принимает участие не только энергия поступательного движения, но и энергия внутренних колебательных степеней свободы молекулы. Если молекула обладает s-степенями свободы, то доля молекул, энергия которых превышает (, равна не ехр X X ( — EJRT), а приблизительно ехр ( — Е/RT)(EjRT) / s — 1), ft] и к равны (с ) [c.94]

Физическая химия (1980) -- [ c.10 ]

Химия (1986) -- [ c.140 ]

Физическая и коллоидная химия (1988) -- [ c.55 , c.60 , c.61 , c.63 , c.64 , c.91 ]

Неорганическая химия (1987) -- [ c.128 ]

Введение в современную теорию растворов (1976) -- [ c.125 ]

Теоретические основы аналитической химии 1987 (1987) -- [ c.22 ]

Краткий курс физической химии (1979) -- [ c.10 ]

Физическая и коллоидная химия (1988) -- [ c.34 ]

Неорганическая химия (1981) -- [ c.155 ]

Химия (1979) -- [ c.145 ]

Общая химия в формулах, определениях, схемах (1996) -- [ c.90 ]

Химический энциклопедический словарь (1983) -- [ c.103 ]

Тепло- и массообмен Теплотехнический эксперимент (1982) -- [ c.61 ]

Компьютерное материаловедение полимеров Т.1 Атомно-молекулярный уровень (1999) -- [ c.114 ]

Руководство по физической химии (1988) -- [ c.61 ]

Физическая химия (1978) -- [ c.18 , c.530 ]

Общая химия в формулах, определениях, схемах (0) -- [ c.90 ]

Проектирование аппаратов пылегазоочистки (1998) -- [ c.35 , c.36 ]

Основы аналитической химии Книга 1 Общие вопросы Методы разделения (2002) -- [ c.80 ]

Физика полимеров (1990) -- [ c.403 ]

Химия (2001) -- [ c.42 , c.130 ]

Фазовые равновесия в химической технологии (1989) -- [ c.88 , c.113 , c.117 , c.118 , c.221 ]

Общая химия в формулах, определениях, схемах (1985) -- [ c.90 ]

Общая химия в формулах, определениях, схемах (0) -- [ c.90 ]

Коррозия и защита от коррозии (2002) -- [ c.30 ]

Проектирование аппаратов пылегазоочистки (1998) -- [ c.35 , c.36 ]

Органическая химия (2002) -- [ c.137 , c.142 ]

Массопередача при ректификации и абсорбции многокомпонентных смесей (1975) -- [ c.19 ]

Основы процессов химической технологии (1967) -- [ c.30 , c.32 ]

Большой энциклопедический словарь Химия изд.2 (1998) -- [ c.103 ]

Справочник Химия изд.2 (2000) -- [ c.59 ]

Основы физико-химического анализа (1976) -- [ c.14 , c.16 , c.17 , c.74 ]

Электрохимия растворов (1959) -- [ c.409 , c.410 , c.412 ]

Краткий курс физической химии Изд5 (1978) -- [ c.178 , c.179 , c.201 ]

Гетерогенные равновесия (1968) -- [ c.10 ]

Практические работы по физической химии (1961) -- [ c.27 ]

Учебник физической химии (1952) -- [ c.95 , c.117 ]

Введение в молекулярную теорию растворов (1959) -- [ c.59 , c.220 , c.298 , c.407 , c.457 ]

Общая химия ( издание 3 ) (1979) -- [ c.161 ]

Свойства газов и жидкостей (1982) -- [ c.94 ]

Теоретическая электрохимия (1965) -- [ c.14 ]

Теоретическая электрохимия Издание 2 (1969) -- [ c.15 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 1 (1961) -- [ c.602 ]

Неорганическая химия Издание 2 (1976) -- [ c.149 ]

Теоретическая электрохимия (1959) -- [ c.0 ]

Техно-химические расчёты Издание 2 (1950) -- [ c.94 , c.211 ]

Техно-химические расчёты Издание 4 (1966) -- [ c.64 ]

Общая химия 1982 (1982) -- [ c.166 , c.195 ]

Общая химия 1986 (1986) -- [ c.158 , c.187 , c.188 ]

Аккумулятор знаний по химии (1977) -- [ c.63 ]

Общая и неорганическая химия (1981) -- [ c.161 ]

Физико-химическая кристаллография (1972) -- [ c.49 ]

Неорганическая химия (1981) -- [ c.155 ]

Химия полимеров (1965) -- [ c.215 ]

Химия (1975) -- [ c.121 ]

Иониты в химической технологии (1982) -- [ c.133 ]

Аккумулятор знаний по химии (1985) -- [ c.63 ]

Новые проблемы современной электрохимии (1962) -- [ c.37 ]

Физическая химия Том 1 Издание 5 (1944) -- [ c.240 , c.264 , c.322 ]

Физическая химия Том 2 (1936) -- [ c.117 , c.203 ]

Основы физической и коллоидной химии Издание 3 (1964) -- [ c.56 ]

Новые проблемы современной электрохимии (1962) -- [ c.37 ]

Термохимические расчеты (1950) -- [ c.110 ]

Общая химия Издание 18 (1976) -- [ c.162 , c.191 ]

Общая химия Издание 22 (1982) -- [ c.166 , c.195 ]

Правило фаз Издание 2 (1964) -- [ c.12 , c.29 ]

Общая и неорганическая химия (1994) -- [ c.172 ]

Понятия и основы термодинамики (1970) -- [ c.13 , c.123 ]

Понятия и основы термодинамики (1962) -- [ c.13 , c.121 , c.122 , c.134 , c.135 ]

Основы химической термодинамики и кинетики химических реакций (1981) -- [ c.21 , c.80 , c.82 ]

Процессы и аппараты химической технологии (1955) -- [ c.96 , c.97 ]

Химия и технология газонаполненных высокополимеров (1980) -- [ c.435 ]

Курс физической химии Том 1 Издание 2 (1969) -- [ c.30 , c.109 , c.314 ]

Курс физической химии Том 1 Издание 2 (копия) (1970) -- [ c.30 , c.109 , c.314 ]

Правило фаз Издание 2 (1964) -- [ c.12 , c.29 ]

Курс химической термодинамики (1975) -- [ c.8 ]

Химическая термодинамика Издание 2 (1953) -- [ c.12 , c.27 , c.31 , c.99 , c.111 ]

Физическая и коллоидная химия Издание 3 1963 (1963) -- [ c.115 ]

Введение в физическую химию и кристаллохимию полупроводников (1968) -- [ c.180 , c.183 , c.190 , c.216 ]

Введение в физическую химию и кристаллохимию полупроводников Издание 2 (1973) -- [ c.232 , c.233 , c.237 , c.243 , c.244 , c.265 , c.282 ]

Теоретические основы общей химии (1978) -- [ c.96 ]

Неорганическая химия (1994) -- [ c.114 ]

Учебник физической химии (0) -- [ c.102 , c.123 ]

Введение в молекулярную теорию растворов (1956) -- [ c.59 , c.220 , c.298 , c.407 , c.457 ]

Неорганическая химия Изд2 (2004) -- [ c.41 ]

Общая химия Изд2 (2000) -- [ c.117 ]

Коррозия и защита от коррозии Изд2 (2006) -- [ c.30 ]

Физическая и коллоидная химия (1960) -- [ c.64 ]

Краткий курс физической химии Издание 3 (1963) -- [ c.163 , c.170 , c.171 , c.184 , c.203 ]

Курс физической химии Издание 3 (1975) -- [ c.242 , c.250 , c.269 , c.290 ]

Общая химия (1968) -- [ c.186 ]

Введение в химию и технологию органических красителей (1971) -- [ c.20 ]

Общая химия Биофизическая химия изд 4 (2003) -- [ c.13 ]

Физическая химия Издание 2 1979 (1979) -- [ c.19 ]

Практические работы по физической химии Изд4 (1982) -- [ c.24 ]

Курс общей химии (0) -- [ c.86 ]

Курс общей химии (0) -- [ c.86 ]

Термодинамика реальных процессов (1991) -- [ c.101 ]

Физическая химия (1967) -- [ c.50 , c.58 ]

Предмет химии (0) -- [ c.86 ]

Биофизика (1983) -- [ c.9 , c.212 ]

Биоэнергетика и линейная термодинамика необратимых процессов (1986) -- [ c.14 ]

Техника низких температур (1962) -- [ c.365 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология