Динамика парных столкновений

Перед тем как перейти к анализу отдельных видов взаимодействий, полезно напомнить основные характерные соотношения динамики парных столкновений, связываюш,ие потенциал взаимодействия двух частиц зависящий от межъядерного расстояния рассматриваемых частиц г, с эффективными сечениями Q, входящими в расчет коэффициентов переноса. [c.12]

Р — угол рассеяния в системе центра инерции Ь — прицельный параметр. Вся динамика парного столкновения частиц входит в коэффициенты переноса через интегралы О .. Весьма удобным оказалось введение так называемых приведенных 2-интегралов, определяемых как отношение интегралов 2 . (I. 4. 84), вычисленных для какой-то модели взаимодействия частиц, к интегралу Й ., рассчитанному для модели твердых сфер. Следуя [30], обозначим эти приведенные й-интегралы через Й . [c.132]

В двух предыдущих главах было показано, что кинетические коэффициенты газа можно вычислить с любой степенью точности, решая систему линейных алгебраических уравнений, коэффициенты которых пропорциональны интегральным скобкам полиномов Сонина. Поскольку подынтегральные выражения зависят от переменных с и с , а также с и связанных, как это уже обсуждалось в гл. 3, законами динамики парных столкновений, то вычислить упомянутые интегральные скобки, не задавшись законом межмолекулярного взаимодействия, невозможно. Очевидно, что именно зависимость интегральных скобок от вида межмолекулярного взаимодействия позволяет установить интересную (и важную) связь между характером взаимодействия и коэффициентами переноса. [c.203]

Динамика парных столкновений [c.246]

ДИНАМИКА ПАРНЫХ СТОЛКНОВЕНИЙ [c.247]

Далее, как было отмечено после равенства (9.1.6), динамику парных столкновений можно описывать при помощи эффективного потенциала < эфф, который представляет собой сумму потенциала межмолекулярного взаимодействия и потенциала, обусловленного центробежными силами, а именно [c.252]

Как и в случае нереагирующей смеси газов, наличие именно пяти независимых инвариантов связано с динамическими законами сохранения при столкновениях. Действительно, при парных столкновениях (и упругих, и неупругих) необходимо иметь шесть соотношений связи, определяющих скорости после столкновения через скорости до столкновения. Один из инвариантов (т,-) есть тривиальное выражение закона сохранения массы. Динамика процесса столкновения дает два соотношения (через прицельный параметр и угол рассеяния), вследствие чего должны существовать еще четыре независимых соотношения, которые и связаны с сохранением импульса (три соотношения) и энергии (одно соотношение). Любое другое число инвариантов сделало бы систему либо неопределенной, либо переопределенной. Разумеется, все сказанное непосредственно связано с выбранным нами типом частиц (бесструктурные частицы, характеризуемые только массой и внутренней энергией). При неупругих столкновениях таких частиц, хотя величина д (вектор относительной скорости) не равна д, последний может быть однозначно определен по его ориентации относительно д, поскольку нам известны энергии всех состояний. В случае частиц со структурой (т.е. многоатомных молекул) задача значительно усложнится, если рассматривать дополнительный инвариант столкновения — момент импульса [ 1811. [c.28]

Для вывода явных выражений для и Г [см. (3.1.4)] сделаем следующие предположения 1. учитываются только парные столкновения 2. влияние внешних сил на динамику процесса столкновения пренебрежимо мало 3. при вычислении среднего числа столкновений, происходящих в заданном элементе объема между молекулами, скорости которых лежат в различных интервалах, можно считать положения и скорости различных молекул статистически независимыми последнее предположение известно под названием гипотезы о молекулярном хаосе. Справедливость этих предположений будет рассмотрена позже. [c.41]

Разумеется, любая их линейная комбинация тоже является аддитивным инвариантом. В зависимости от типа молекул газа возможно и большее число независимых аддитивных инвариантов так, например, для газа многоатомных молекул инвариантом является момент импульса. Однако для молекул, обладающих только энергией поступательного движения, других независимых аддитивных инвариантов не существует. Это непосредственно следует из того, что при парном столкновении необходимо иметь шесть соотношений, чтобы выразить скорости после столкновения через скорости до столкновения. Поскольку динамика процесса столкновения определяет два таких соотношения, между скоростями могут существовать еще лишь четыре независимых соотношения. Они вытекают из закона сохранения импульса (три) и энергии. Следовательно, не существует других независимых соотношений, которые выполнялись бы при всех столкновениях. [c.75]

Молекулярный пучок представляет собой коллимированный (ограниченный в пространстве) поток молекул, в котором каждая частица обладает собственной траекторией, т. е. в пучке обеспечивается бесстолкновительный режим. Это основное свойство пучка сделало его незаменимым оружием в исследовании динамики парных столкновений, получении ориентированных молекул, выделении отдельных квантовых состояний частиц, исследовании безызлучательных процессов в изолированных больших молекулах, приготовлении холодных и сверххолодных частиц и для целого ряда других целей как фундаментального, таки прикладного характера. Однако такое определение соответствует только идеальному пучку частиц, обладающих одинаковыми скоростями и малыми сечениями взаимодействия. В любом реальном случае существует вполне определенное распределение частиц по скоростям, т. е. существуют частицы, движущиеся с большей и меньшей скоростью относительно основной массы молекул, обладающих наиболее вероятной скоростью и. Столкновения внутри пучка могут существенно исказить информацию об источнике пучка, которую несет последний, а также привести к ослаблению пучка за счет рассеяния сталкивающихся частиц и к появлению новых образований, таких как диметры и кластеры. Знание длины свободного [c.118]

Характеристика такого парного столкновения-т, наз. интегральное сечение р-ции По физ. смыслу эта величина соответствует площади мишени, центр к-рой совпадает с центром масс одной из реагирующих молекул, если при попадании в эту мишень второй молекулы происходит процесс (4). Произведение скорости относит, движения сталкивающихся частиц на интегральное сечение. р-ции равно потоку. молекул, к-рые в случае попадания в мишень прореагировали или изменили свое квантовое состояние, т. е. равно скорости процесса (4). Теоретич. расчет или его эксперим. определение-осн. задача динамики элементарного акта р-ции. [c.286]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология