Линия Рэлея

Если параметры течения при х = — оо фиксированы, то совокупность состояний при X = оо, удовлетворяющих уравнениям (1) и (2), часто называют линией Рэлея. Величина д пропорциональна градиентам температуры и концентрации, поэтому 0 при а ->4 со. При этом уравнение энергии (1.28) с учетом уравнения (1) [c.39]

Рис. 2. Схема, иллюстрирующая свойства линий Рэлея. Точки а, 6, с, в. соответствуют конечным состояниям в волнах сильной и слабой детонации и слабой и сильной дефлаграции соответственно.

В плоскости (ф, х) линия, определяемая уравнением (6), есть линия Рэлея (в каждой точке этой линии параметры связаны соотношением (2.2)). Пересечение параболической поверхности, заданной в пространстве (ф, т, е) уравнением (6), с плоскостью, определяемой уравнением (1), есть особая линия уравнения (5.35) на этой линии отсутствует вязкость, теплопроводность и диффузия. [c.197]

Для обычного горения число М(, очень мало по сравнению с единицей, так что в области О 1 линия Рэлея очень близка к прямой, с наклоном <1 (а т)/йф = 1 (см. рис. 2), Из уравнения (14) видно, что при Мд -> О наклон интегральной кривой на холодной границе также стремится к этому значению. Так как проекция представляющей решение кривой на плоскость (ф, х) расположена между линиями Рэлея и прямой линией, проходящей через холодную границу с наклоном, равным начальному наклону интегральной кривой, то всюду, где Мд достаточно мало, само решение должно удовлетворять условию [c.204]

Когда рассеивающая молекула изотропна, например четыреххлористый углерод, величина р равна нулю, т. е. линия Рэлея полностью поляризована. [c.293]

Небольшая часть (приблизительно 10 з%) потока монохроматического видимого света рассеивается, проходя через прозрачный раствор, очищенный от пылинок. Свет, рассеянный под прямым углом, содержит линию Рэлея той же частоты, что и [c.343]

Параметры точек Аг, как показано на рис. 3.4.1, находятся аналогично параметрам точки Ai, а именно, по пересечению ударной адиабаты (3.4.5) в плоскости рТ с линией равновесия фаз ps T). Параметры упоминавшейся выше точки С находятся в плоскости рТ пересечением ударной адиабаты (4.4.4) с прямой линией Рэлея— Михельсона, проходящей через точки О ж А [c.277]

К рассмотренным выше методам примыкает метод исследования деполяризованного рассеания, так называемого крыла линии Рэлея. Деполяризация излучения - следствие существования поворотных движений молекул. По виду спектра (форме линии) деполяризованного калучения можно судить о наличии или отсутствии свободного вращения молекул, о деталях поворотных движений. Созданная для этой цели оригинальная установка позволила изучить поворотное тепловое движение в жидкой фазе на лшши насыщения и в сверхкритической области при температурах под давлением /54/, На этой установке при исследовании сероуглерода и бензола выяснен весьма существек- [c.13]

Можно также показать, что на кривой Гюгонио энтропия имеет локальный минимум только в верхней точке Чепмена — Жуге [ ] и локальный максимум только в нижней точке Чепмена — Жуге, и что на каждой касательной линии, заданной уравнением (25) (линия Рэлея), в точке Чепмена — Жуге энтропия имеет локальный максимум [ ]. [c.54]

ПО потоку, соответствует распространяющейся с большой скоростью волне горения, в которой кинетическая энергия достаточно велика, а процессами переноса (вязкость, теплопроводность и диффузия) можно пренебречь. По-втому эта волна горения существенно отличается от волн, рассмотренных в главе 5. Различие связано главным образом с тем, что детонационная волна характеризуется гораздо большим значением массовой скорости (конвективной скорости). В этом случае потоки, обусловленные явлениями переноса, могли бы оказаться сравнимыми по величине с конвективными потоками только при наличии очень больших градиентов. Однако скорость химической реакции не является достаточно высокой для того, чтобы столь высокие значения градиентов могли быть достигнуты. Изменение параметров течения в этой волне горения показано на рис. 5, где ей соответствуют части кривых, расположенные справа. Вследствие больших значений скорости давление в области волны горения не остается постоянным (см. рис. 5). На рис. 5 видно небольшое уменьшение температуры при приближении к горячей границе. Этот эффект отсутствует у большинства сильных детонационных волн. Он наблюдается в волнах Чепмена — Жуге и связан с тем, что на линии Рэлея с добавлением тепла температура уменьшается (число Маха, конечно, растет) при числе Маха, заключенном между [c.211]

Рис. 8. Схема иллюстрирующая различие между замороженной и равновесной детонацией Чепмена — Жуге. 1 — семейство замороженных адиабат Гюгонио (состав газа фиксирован в точке пересечения с равновесной адиабатой) 2 — линии Рэлея (наклоны пропорциональны взятому (со знаком минус квадратному корню из скорости детонации), з — равновесная адиабата Гюгонио 4 — равновесная точка Чепмена — Жуге 5 — замороженная точка Чепмена — Жуге в — началь-ное состояние.

Однако уравнение (22) может быть удовлетворено и в том случае, если некоторые из функций IVj таковы, что IVJ Ф 0. Уравнение (22) устанавливает, что изменение энтальпии равно нулю, если реакция идет с малой скоростью при постоянном давлении и плотности .) Далее, рассмотрение структуры волны показывает, что фактически для всех детонационных волн с химическими реакциями (т, е. для волн ЗНД, а также волн, соответствующих кривым с и й на рис. 4) характерно наличие точки пересечения с равновесной кривой Гюгонио, которая на рис. 8 совпадает с точкой О или располагается над ней, так что состояние, соответствующее этой точке, достигается раньше, чем замороженное конечное состояние Чепмена — Жуге (точка С). Поэтому чрезвычайно трудно корректно описать структуру замороженной волны Чепмена — Жуге (например, нужно было бы ввести эндотермические реакции вблизи горячей границы ). Дополнительные трудности возникли в связи с экспериментами Щ, в которых наблюдались скорости детонационных волн, соответствующие линии Рэлея, имеющей наклон даже более крутой, чем наклон линии в замороженной точке Чепмена — Жуге (линия АСО на рис. 8). Это означает, что заморожены не только реакции, но также и некоторые внутренние степени свободы молекул [19, 27] (или, возможно, означает, что всегда присутствует турбулентность, которая увеличивает скорость детона- [c.220]

Кривые, выражающие эту зависимость V от Т для р. личных значений константы, нанесены на диаграмму lg 7 lg V (рис. 2-4). Полученные линии соответствуют сем< ству линий Рэлея (Stodola, 1927) на диагра-мме Мол Каждая ли.ния дает возможные состояния воздуха при < движен-ии без трения в лрямой трубе, сопровождающем [c.46]

На рис. 3.3.1 представлены pF-диаграммы для расчета детонации сплошного и пористого гексогена. Здесь, в соответствии со схемой рис. 3.1.5, 3.1.6, представлены кривая холодного сжатия исходного гексогена, ударные и детонационные адиабаты, рассчитанные по уравнениям (3.1.27) и (3.1.30). Для сравнения приведены детонационные адиабаты при полном (100%) и неполном (75 и 50%) энерговыделении о. Точки Bj и — точки Чепмена — Жуге для сплошного и пористого ВВ, определяемые с помощью прямых линий OBjA и O BjA (линий Рэлея — Михельсона), которые являются касательными, проведенными из точек О и О к соответствующим детонационным адиабатам. Здесь точки О ж О определяются исходным состоянием соответственно сплошного и пористого ВВ. При этом точки А ж А соответствуют состояниям за ударной волной (в химпике). [c.268]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология