Теплофизические характеристик квазистационарного режима

Возможность комплексного определения теплофизических характеристик в процессе непрерывного разогрева без измерения теплового потока создают сравнительные методы, использующие квазистационарный режим. Испытуемый образец в этом случае заключается в оболочку из материала с известными теплофизическими свойствами. В ходе опыта при линейном изменении температуры на поверхности оболочки измеряются температурные перепады в образце и на оболочке. Расчетные формулы для системы неограниченных коаксиальных цилиндров (рис. 17) ид еют вид [c.78]

В соответствии с этими стадиями изменения температурного поля во времени нестационарные методы [123— 142] делятся на чисто нестационарные и методы регулярного режима. В чисто нестационарных методах изменение температурного поля во времени сложным образом связано с геометрией тела, его теплофизическими свойствами, с граничными и начальными условиями. Ре шения уравнения теплопроводности для начальных ста дий позволяют определить из эксперимента одновременно несколько тепловых характеристик. Методы регулярного режима основаны на изучении изменения температурного поля в образце, помещенном в среду с постоянной температурой (регулярный режим первого рода) или в среду, температура которой изменяется с постоянной скоростью (регулярный режим второго рода, или квазистационарный режим) [102—104]. [c.35]

Как известно, квазистационарный режим может быть, реализован при постоянной плотности теплового потока на поверхности образца. Действительно, из сопоставления уравнения Фурье (II.1) и дифференциального уравнения теплопроводности (IV. 1) непосредственно вытекает, что в квазистационарном состоянии при постоянных теплофизических характеристиках условие dT/dx = b = onst вполне равнозначно условию dQIFd% = = <7 = onst. Это создает принципиальную возможность одновременного определения коэффициентов тепло- и температуропроводности, а также теплоемкости, если в ходе опыта наряду с температурным перепадом ЛГ и скоростью нагрева Ь измерять (и поддерживать постоянной) плотность теплового потока q. [c.76]

Таким образом, в этом случае для комплексного определения теплофизических характеристик необходима регистрация температуры в трех точках образца. Случай, когда отношение К1л/Рс1/,>0,5, не представляет практического интереса, так как при этом тепловой поток в плоскости 2=0 будет преобладать над тепловым потоком, создаваемым на поверхности пластины, и квазистационарный режим наступит при достаточно больших значениях числа Фурье. Из рис. 7-3 видно, что для различных отношений К1л/Рс1 , обобщенная функция 0/Р(1дРо/,—>-1 при Рол— оо с разной скоростью.. В соответствии с этим время наступления квазистационарного теплового состоя--ния будет различным. Так, например, для отношений К1л/Р(1/ равных 0,5 0,2 0,1 0,01, квазистационарный режим наступает с точностью до 1% при значениях числа [c.171]