Основное уравнение кавитации

Рис. 10-3. К выводу основного уравнения кавитации.

Струйный генератор используют для различных целей. Очевидно, он просто может работать как обыкновенный источник непрерывного течения жидкости или как смеситель. Основное его применение — в качестве аппарата для эмульгирования, так как в малом объеме у края вибрирующей пластины концентрируется большая акустическая энергия и возникает кавитация. Согласно уравнению (25), такая большая плотность энергии обусловливает малый размер образующихся капель эмульсии. Поэтому звуковые генераторы оказываются весьма эффективными. Например, в гомогенизаторах для получения частиц размером 1 мкм при производительности 5000 л/ч требуется мощность 40—50 л. с., а в струйных генераторах при этих же условиях достаточно 5—7 л. с. В гомогенизаторах давление 500 — 2000 ат, а в струйных генераторах — 75—100 ат. Конструкция аппаратов довольно простая. Единственный элемент, который требует повышенного внимания, — это вибрирующая пластина. При работе в жестких условиях она должна быть заменена уже через несколько месяцев. Наконец, следует указать, что струйные генераторы легко могут быть перестроены на диспергирование твердых тел. [c.49]

Как видно из приведенных достаточно простых описаний этого сложного явления, параметры насоса (напор и КПД) начинают меняться при достаточно развившейся кавитации. Основным средством, предупреждающим появление кавитации, является создание такого давления во всасывающем трубопроводе, при котором кавитация отсутствует. Как правило, это давление определяется высотой всасывания жидкости при работе насоса. Для нахождения высоты всасывания обратимся к следующим рассуждениям. Пусть рх и С1—давление и скорость течения жидкости перед рабочим колесом насоса (рис. 3.65), Ра — атмосферное давление на свободной поверхности, 2 — превышение оси насоса над свободной поверхностью резервуара, из которого откачивается жидкость. Если потери напора во всасывающем трубопроводе до входа в рабочее колесо равны /г , то уравнение Бернулли, записанное для струйки жидкости, движущейся от свободной поверхности жидкости до входа в рабочее колесо, запишется в виде [c.135]

При этом предполагается, что л в уравнении (12.6) остается постоянным. Данная зависимость является основной при всех испытаниях моделей на кавитацию. [c.248]

Предыдущие парадоксы показывают, что область применимости уравнений Эйлера имеет некоторые ограничения однако эти уравнения все еще являются основным орудием практической гидромеханики. Так, они дают возможность приближенно вычислить 1) распределение давлений на лобовой поверхности препятствий 2) подъемную силу крыла самолета 3) силы при движении с кавитацией (гл. III) и наличии струй 4) гидродинамическое противодействие ускорению твердого тела в жидкости ( присоединенная масса , см. гл. VI) 5) распространение гравитационных волн, включая сейши, приливы и отливы 6) распространение звука (акустика) 7) распределение давления и скорости течения в сверхзвуковых соплах и 8) сверхзвуковое лобовое сопротивление. [c.45]

Если в уравнение (1.50) ввести индекс кавитации К, то его можно будет записать в виде (1.51). Расстояние, проходимое пузырьком за время его жизни, можно получить из уравнения (1.36). Анализ уравнения показывает, что входящая в него величина 0 зависит, в основном, от физических свойств среды (для воды 0 = 15). Считая эту величину постоянной, мы можем переписать уравнение (1.36) в виде (1.52) [c.27]

Основное уравнение кавитации. Определим величину ми нималшого давления в рабочем колесе насоса. Для этого рассмотрим произвольную струйку жидкости АВ (рис. 10-3). Напишем уравнение Бернулли для точки А, расположенной на овободной поверхности жидкости в приемном резервуаре, и точки О у входа в рабочее колесо [c.168]

Полученное, уравнение является основным расчетным уравнением кавитации. Из уравнения (2.77) следует, что давление Рп11п тем меньше, чем больше скорости г о и l o Скорость и максимальна для струйки, текущей вдоль переднего диска, у которой диаметр входа и, следовательно, переносная скорость наибольшие. Скорость г о здесь также обычно максимальна. Следовательно, наиболее опасной в отношении кавитации точкой входной кромки является ее периферийная точка. 1 озникновение местной кавитации в отдельных струйках не приводит к изменению напора и мощности насоса. Последнее происходит лишь тогда, когда кавитация захватит достаточно большую область рабочего колеса. Поэтому было бы неправильным применять уравнение (2.78) для периферийной струйки. Условно принято применять его для средней струйки и под и понимать абсолютную и относительную скорости непосредственно перед входом на лопатки рабочего колеса па средней струйке потока. [c.233]

ВозниБсновение явления кавитации, являющееся одним из основных факторов воздействия на свойства технологических сред, не позволяет использовать уравнения гидродршамики для несжимаемой жидкости. Поэтому осндвными методами расчета характеристик роторных аппаратов следует считать эмпирические и полуэмпирические методы, базирующиеся на статистической обработке большого объема экспериментальных данных. [c.131]

В первом разделе приводятся общие сведения по гидравлике, включающие справочные сведения по физикомеханическим свойствам наиболее распространенных жидкостей и газов, основные теоретические положения и уравнения газогидродинамики, законы ламинарного и турбулентного трения при движении жидкости по трубам, рассмотрены особые случаи движения жидкостей (гидроудар, истечение, кавитация). Материал подразделов 1.1 - 1.6 позволяет проводить расчеты простых и сложных гидравлических систем с использованием диаграмм гидравлических [c.3]

Рассмотрению этих вопросов посвящен настоящий раздел, в котором приводятся (н.п. 1.1 — 1.6) общие сведения по гидравлике, включающие справочные сведения по физико-механическим свойствам наиболее распространенных жидкостей и газов, основные теоретические положения и уравнения газогидромеханики, основы теории газогидродинамического подобия, законы ламинарного и турбулентного трения при движении жидкости по трубам, рассмотрены особые случаи движения жидкостей (гидроудар, истечение, кавитация). Материал параграфов 1.1 — 1.6 позволяет проводить приближенные оценочные гидравлические расчеты простых систем без обращения к диаграммам гидравлических сопротивлений реальных трубопроводов и трубопроводной арма-туры. В то же время содержание этих параграфов является необходимой теоретической базой, обеспечивающей понимание пояснений и практических рекомендаций и правильное использование диаграмм гидравлических сопротивлений, приведенных в параграфах 1.7 — 1.8 (основу этих параграфов составляют материалы справочника И. Е. Идельчика, дополненные сведениями о гидравлических сопротивлениях и коэффициентах теплоотдачи компактных развитых поверхностей теплообмена), при проведении точных расчетов сложных гидравлических систем. [c.5]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология