получение холода идеальные

Второе начало термодинамики говорит о том, что самопроизвольно теплота передается от тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой и никогда наоборот. Получение же холода связано как раз с передачей теплоты от менее нагретого тела к более нагретому, т. е. с переносом теплоты с низшего температурного уровня на высший. Такой перенос возможен только с затратой работы. В качестве переносчика теплоты с низшего температурного уровня на высший используется специальное рабочее вещество-хладагент, совершающее круговой процесс. Идеальным круговым процессом является обращенный цикл Карно (рис. 39). [c.121]

Удельные расходы эксергии на единицу полученного холода в идеальных установках компрессионного и абсорбционного типа должны, естественно, быть одинаковыми. [c.111]

Отношение количества тепла, отнимаемого от охлаждаемой среды (иначе говоря, полученного холода), к затраченной для этого работе в идеальной машине не зависит от физических свойств холодильного агента и характеризуется холодильным коэффициентом [c.174]

Несмотря на то, что возможность получения холода путем обращения воздушного теплового двигателя известна уже более ста лет, все прежние попытки использования газового холодильного цикла были безуспешными. Применение принципов, подобных использованным при разработке газового теплового двигателя Филипс , сделало возможным создание газовой холодильной машины. Много машин такого типа находится в постоянной эксплуатации на фабрике фирмы Филипс в Эйндховене, где они используются для ожижения воздуха. Столь низкие температуры достигаются в одной ступени, чем обеспечиваются малые размеры и высокий к. п. д. машины. Газовая холодильная машина хорошо приспособлена и для получения любых температур (между —80 и —200°С), которые не могут быть получены в паровых холодильных машинах. В статье описан и проанализирован газовый холодильный цикл при прерывистом движении двух поршней. Показано, что такой схематический цикл может быть заменен практически выполнимым циклом, основанным на гармоническом движении поршней. Подробно рассмотрена тесная связь между холодильным и тепловым циклами. Наконец, на основании ранее разработанной теории газового теплового двигателя получена зависимость давления от угла поворота при гармоническом движении поршней для идеального (без потерь) цикла. При помощи этой зависимости найдены холодопроизводительность, мощность на валу и холодильный коэффициент машины. [c.24]

Для получения холода, необходимого для конденсации, в идеальном случае мог бы быть применен обратный цикл, очерченный на фиг. 10 26 [c.26]

В идеальном случае для получения холода, соответствующего изменению энтальпии /4 — /5, т. е. для изменения состояния, соответствующего точке 4, до состояния точки 5, согласно уравнению (52) I главы, необходимо затратить работу [c.36]

Для получения холода, необходимого для конденсации, в идеальном случае мог бы быть применен обратный цикл, очерченный прямоугольником 5—4—3—2-, затрата работы при этом соответствовала бы площади этого прямоугольника и была бы равна [c.25]

Независимо от системы холодильной машины предельное значение теплового коэффициента при идеальных циклах выражено формулой (62). Это значит, что термодинамическое совершенство системы получения холода [c.66]

Определенная по этим формулам минимально необходимая работа разделения воздуха с получением чистого кислорода х = 1 и — 0) составляет всего 0,248 МДж на 1 м Оз, в то время как на лучших установках разделения воздуха методом глубокого охлаждения расход энергии составляет 1,8 МДж на 1 м 0 . К. и. д. разделения воздуха методом глубокого холода, таким образом, равен всего 14—20%. Таков же порядок к. и. д. разделения нефтезаводских газов с выделением водорода методом глубокого холода. Выполнение идеального цикла выделения водорода от сопутствующих газов требует технически трудно реализуемых режимных условий. Потери связаны с реальными возможностями технических устройств. [c.46]

По уравнению (5.3) можно определить удельный расход тепла на получение единицы холода в идеальной абсорбционной холодильной установке. [c.110]

Пример I5-I. Рассчитать холодильный коэффициент и расход энергии на получение 1000 кдж (240 ккал) холода в идеальной компрессионной машине прн температуре конденсации и температуре испарения /с = —8УС. [c.530]

Процесс ожижения любого газа состоит из охлаждения его до температуры конденсации и отнятия от него скрытой теплоты парообразования. Поэтому при ожижении газов основным требованием является выбор подходящего холодильного цикла, с помощью которого тепло могло бы эффективно отводиться с достаточно низкого температурного уровня. Как будет показано дальше, расход энергии на ожижение газа, даже в лучших из существующих сейчас ожижителях, гораздо выше, чем для идеального холодильного цикла. Причиной низкого к. п. д. реальных ожижителей является несовершенство применяемых холодильных циклов и способов сохранения холода. Почти все усложнения, вводимые в конструкцию современных ожижителей, вызваны стремлением уменьшить потери при получении и сохранении холода. [c.15]

Величины и Эв безразмерные. Каждая из них равна количеству работы, которое необходимо затравить для получения в идеальных З словиях с помощью трансформато-[>а тепла единицы холода (1 кДж) на температурном уровне Г или единицы тенла (1 кДж) на температурном уровне Гв. [c.33]

Из таблицы 2.1 видно, что вплоть до температуры = 146,5 К необходимая затрата работы I не превышает количества получаемого холода Оо Другими словами, получение такого холода не требует очень больших энергетических затрат. Но дальше, чем ниже Гд, тем необходимая затрата работы растет все быстрее на уровне температуры, равной, например, 50 К, она уже превышает количество получаемого холода более чем в 4 раза. При температуре ниже 25 К это соотношение доходит до десятков, а при еще более низкой температуре - до сотен и тысяч... Из табл. 2.1 видно, что уровень энергетических затрат на получение холода, при котором Фарадей ожижал непостоянные газы, стоил в единицах работы намного меньше, чем тот, с которым встретились его продолжатели, готовящиеся ожижить постоянные газы. Следует также учесть, что цифры в таблице относятся только к идеальным процессам в реальных условиях получение холода связано с различными потерями , которые тем больше, чем ниже температура. Они учитываются КПД соответствующих охлаждающих устройств. Значение этих КПД Лц меняется в пределах от 0,4 для крупных установок до 0,1 и ниже - для малых. Поэтому реальный расхор работы 1р оказывается намного выше, чем в идеальном случае [c.56]

В дроссельных холодильных циклах используется эффект Джоуля — Томсона. Эти циклы достаточно эффективны при больших перепадах на дросселе. Со снижением перепада их эффективность резко падает. В условиях небольших перепадов шачительно более эффективно расширение газа в детандерах. Однако для получения очень низких температур, приближающихся к началу сжижения газа, эффективность детандеров тювь снижается. Это объясняется резким отклонением свойств реальных газов от идеальных при температурах, близких к температуре сжижения. В этих условиях резко падает способность газа к расширению, растут потери холода и возникает опасность гидравлических ударов. Современш ш конструкции детандеров допускают конденсацию жидкости в детандере до 20 мае. 7о- [c.134]

РАСШИРЕНИЕ ГАЗОВ — увеличение уд. объема, газа, достигаемое обычно снижением его давления. Р. г. производится в дроссельных приборах и в расширительных машинах. Последние предназначаются либо только для получения механич. энергии (турбины, пневмодвигатели), либо для одновременного получения энергии и холода (детандеры). Р. г. в детандерах является наиболее эффективным способом их охлаждения. Максимальное охлаждение газа при его расширении от начального состояния (давление Р и темп-ра Г ) до конечного давления Рц возможно при адиабатном (изоэнтропийном) про- цессе (<5внешн.=0 6 = onst). При этом конечная темп-ра газа (идеального) [c.262]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология