Джоуля Томсона эффект

Джоуля—Томсона эффект Изменение т-ры газа при стационарном адиабатич. протекании его через пористую перегородку. Д.-Т.э. — один из осн. способов получения низких т-р при адиабатич. расширении газов. Для идеальных газов эффект равен нулю. [c.69]

В частности, используя соответствующие дифференциальные уравнения, можно расчетным путем определить термодинамические свойства реальных газов, исходя из опытного определения эффекта Джоуля — Томсона (эффекта дросселирования). [c.16]

Джоуля— Томсона эффект [c.359]

Использование эффекта Джоуля — Томсона. Эффект Джоуля—Томсона выражается в том, что при дросселировании сжатого воздуха, т. е. в адиабатном его расширении без совершения внешней работы, в интересующей нас области давлений и температур происходит понижение его температуры. Расширенный до начального давления воздух при последующем его нагреве может быть использован как хладоагент для понижения температуры другого тела или системы. Определяется этот эффект тем, что при данном температурном уровне энтальпия сжатого воздуха меньше, чем при начальном давлении. Количество тепла, которое может быть, в пределе, подведено к расширенному воздуху, т. е. количество располагаемого холода,, равно понижению энтальпии сжатого воздуха (рис. 15). Количество располагаемого холода характеризуется заштрихованной площадкой и определяется, очевидно, понижением энтальпии при сжатии на исходном температурном уровне. [c.31]

Изменение температуры при дросселировании называется эффектом Джоуля — Томсона, эффектом дросселирования или дроссель-эффектом. [c.17]

Взаимодействие между молекулами реального газа и изменение его объемной энергии в процессе расширения приводят при дросселировании к двум температурным эффектам (а ) и (а , ),, которые могут усиливаться или взаимно компенсироваться. Изменение температуры при дросселировании называется эффектом Джоуля-Томсона. Эффект Джоуля-Томсона для идеального газа равен нулю. [c.12]

Источником холода на установках концентр рован Я водорода служит эффект Джоуля — Томсона. Эффект Джоз ля — Томсона состоит в изменении температуры газа ири дросселированпи — сн жении его давления в адиабатических условиях, т. е. при неизменности энтальпии. Изменение температуры при этом определяется по уравнению [c.46]

Изменение температуры при дросселировании называется эффектом Джоуля — Томсона, эффектом дросселирования или дроссель-эффектом. Это изменение характеризуется обычно величиной дифференциального дроссель-эффекта [c.16]

Линде процесс Процесс сжижения воздуха, а также др. газов, в основе к-рого Джоуля — Томсона эффект. Газ сжимается до давл. ок. 15 МПа и выпускается через сопло, при этом происходит охлаждение. Назв. по им. нем. физика и инженера Карла Линде ( arl von Linde, 1842-1934). [c.117]

По закону Бойля и нулевому эффекту Джоуля — Томсона. Эффект Джоуля — Томсона будет более подробно pa мaтpивatь я в гл. VII для настоящей цели достаточно сказать, что он заключается в изменении температуры, происходящем от расширения газа от одного постоянного давления до другого, тоже постоянного давления, при условии отсутствия иной внешней работы, кроме работы поддержания постоянного давления, и при условии рассеивания всех временных энергетических эффектов, обусловленных скоростными факторами. Расширение этого типа называется процессом Джоуля—Томсона, по имени двух физиков, впервые применивших его при изучении газов. Как будет показано ниже, во время этого процесса функция Н остается постоянной Следовательно, изменение температуры с давлением определяется в этом случае коэфициентом Нулевой эффект Джоуля — Томсона означает, что [c.210]

Свойства, определяемые по измерению эффекта Джоуля — Томсона. Эффект Джоуля—Томсона подробно рассматривается в следующей главе, но для нашей цели достаточно установить, что он заключается в изменении температуры, которым сопровождается адиабатное расширение газа от одного постоянного давления до другого постоянного давления таким образом, что не производится никакой внешней работы (кроме работы инжекции и эжекции) и не происходит превращения внутренней энергии в кинетическую энергию движения массы. Из результатов таких измерений можно определить удельные объемы, теплоемкости и энтальпии. Этот метод исключает необходимость непосредственных измерений объема и массы, точное измерение которых очень затруднительно с другой стороны, применение его связано с трудностью измерения средней Температуры потока и поддержания адиабатности процесса. Нельзя сказать, будет ли этот метод определения термодинамических свойств лучше или хуже непосредственного измерения объема, но он, по крайней мере, является важной заменой его. [c.285]

Основы общей химии (1988) -- [ c.346 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.438 ]

Курс неорганической химии (1963) -- [ c.60 ]

Курс технологии связанного азота (1969) -- [ c.18 , c.56 , c.57 ]

Технология нефтехимического синтеза Издание 2 (1985) -- [ c.44 ]

Курс физической химии Том 1 Издание 2 (1969) -- [ c.144 ]

Процессы и аппараты химической технологии Издание 3 (1966) -- [ c.526 , c.527 , c.553 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 8 (1971) -- [ c.690 , c.713 ]

Курс неорганической химии (1972) -- [ c.56 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология