Взаимодействие течений

В формировании этой переходной транскристаллической области большую роль играют градиенты температур. Наконец, в толстых изделиях присутствует и полностью неориентированная сердцевина, в которой находятся обычные сферолиты. Эту слоистую морфологию, возникающую вследствие взаимодействия течения, температуры и давления и зависящую как от локальных значений последних, так и от их градиентов, можно изменять, варьируя параметры процесса. [c.64]

Можно показать, что написанные выше уравнения пограничного слоя для некоторых геометрических конфигураций снова допускают автомодельные решения. В следующих трех разделах обсуждаются как эти, так и некоторые другие решения. В разд. 5.2 рассмотрены плоские наклонные поверхности при —я/2 < 0 < я/2. В разд. 5.3 описаны горизонтальные течения. В следующем разделе изучаются течения около симметричных двумерных и осесимметричных тел, в том числе около цилиндров и сфер. Кратко рассмотрены и трехмерные течения. В разд. 5.5 приведены корреляционные формулы, основанные на экспериментальных данных. За этим разделом следует рассмотрение влияния стратификации плотности окружающей среды на течение и параметры переноса. Во многих случаях происходит взаимодействие нескольких течений или течение взаимодействует с поверхностями. Такие взаимодействующие течения рассматриваются в разд. 5.7. В последнем разделе описан механизм отрыва потока, наблюдающегося в горизонтальных и наклонных течениях, [c.217]

Взаимодействие течений в факелах имеет прямые технические приложения, особенно при турбулентном режиме течения, например при проектировании систем башенных охладителей. Рассмотренные выше результаты приводят к заключению, что требуются такие расстояния между факелами, при которых взаимодействие усиливается. При взаимодействии образуется более мощный факел, высота подъема которого в атмосфере, как можно ожидать, будет больше и он будет более устойчивым к боковому ветру. Поэтому соображения об оптимальном расположении башенных охладителей могут быть связаны с взаимодействием восходящих факелов. [c.312]

Взаимодействие течений от тепловых источников на ограничивающей поверхности [c.314]

Но такие течения имеют довольно сложный характер и их трудно анализировать. Каждый элемент, выделяющий тепло, создает естественную конвекцию. Образующееся течение взаимодействует с течениями от других элементов и с приборной панелью. На эти взаимодействующие течения снова сложным образом оказывает влияние присутствие многочисленных ограничивающих поверхностей. [c.314]

Рис. 5.7.15. Примеры взаимодействия течений.

Как и прежде, и, ш представляют собой периодически изменяющиеся компоненты скорости. Результаты измерений возмущения скорости и при различных значениях х и 2 показали, что для исследованного диапазона частот вводимых возмущений линейная теория устойчивости позволяет практически безошибочно определить частоту возмущения с наибольшей скоростью усиления. Оказалось, что механизм выделения характерной частоты возмущения, обнаруженный при исследовании взаимодействия течения с продольными возмущениями, не очень сильно изменяется при дополнительной поперечной модуляции амплитуды вводимого возмущения. [c.31]

Как указывалось выше, некоторые исследователи связывают ростовую полосчатость с нерегулярной конвекцией. Нерегулярность пространственно-временной структуры конвекции объясняется явлениями перехода к турбулентности. Так, В, И. Полежаев [26] на основании расчетных данных заключает, что увеличение частоты вращения кристалла с переходом к большим числам Рейнольдса (Не до 3300) при наличии тепловой конвекции приводит к колебательному режиму течения и теплообмена. Вблизи поверхности кристалла наблюдаются значительные осцилляции температуры, которые являются причиной неустойчивости фронта кристаллизации и неоднородности монокристаллов. Взаимодействие течений, возникающих за счет тепловой неустойчивости и вращения кристалла, вызывает периодическое усиление одного типа вихрей и ослабление других типов, и, следовательно, возникают колебания температуры [26], [c.211]

Экспериментальное моделирование взаимодействующих течений [c.309]

Рассмотрим теперь вопрос о корреляции экспериментальных данных в полу-канале с результатами других типов взаимодействующих течений. Вероятно, единственной конфигурацией, сходной с анализируемой, является канал прямоугольного или квадратного поперечного сечения в условиях взаимодействия косого скачка уплотнения с пограничным слоем, развивающимся на стенке такого канала. [c.350]

Эти расхождения связаны, как можно полагать, с влиянием дополнительных краевых течений, пренебрежением переменностью физических свойств жидкости в пограничном слое, взаимодействием течений в середине пластины и отбрасыванием членов высших порядков малости в теоретическом анализе. Акройд [2] оценил влияние первых двух из этих причи н для горизонтальных пластин прямоугольной формы в плане. Во-первых, в анализе методом пограничного слоя для полубесконечной поверхности было учтено влияние переменности физических свойств жидкости. Представлены подробные расчеты для течений воздуха и воды. Затем был предложен метод расчета тепловых потоков на горизонтальных поверхностях прямоугольной формы в плане, как на рис. 5.3.8. Предполагаемая модель течения в пограничном слое согласуется с визуальной картиной течения над нагретыми горизонтальными поверхностями различной формы в плане, полученной в экспериментах [77] для воды. Постулируется существование четырех независимых друг от друга областей течения типа пограничного слоя, начинающего нарастать от четырех кромок пластины. Предполагается, что слияние этих течений происходит вдоль линий АВ, ВС, ОЕ, Ер и ВЕ. Предполагается далее, что на этих линиях течения отрываются от поверхности и поднимаются вверх. Если обозначить через д" средний тепловой поток на единицу площади верхней поверхности пластины, то [c.239]

Исключительно хорошее подтверждение приведенных выше результатов было получено в экспериментах Джалурия и Гебхарта [73]. Измерения проводились в течении воды, возникающем около вертикальной поверхности, нагреваемой тепловым потоком постоянной плотности. Контролируемые продольные возмущения, промодулированные в поперечном направлении, вводились в поле течения с помощью вибрирующей ленты (рис. 11.3.3,в), расположенной в сечении с 0 =140 [71]. Измерения позволили получить подробную картину последующего развития возмущения и общего течения. Отметим, что реальное течение в каждой точке можно представить как суперпозицию основного течения с составляющими скорости й, и некоторого вторичного осредненного течения, которое возникает в результате взаимодействия возмущений с этим основным течением. Обозначим компоненты локальной скорости основного течения через и, V, тогда компоненты скорости вторичного осредненного течения будут выражаться величинами V — й, V — V, 1Р. Как и прежде, и, х) ш представляют собой периодически изменяющиеся компоненты скорости. Результаты измерений возмущения скорости и при различных значениях д и г показали, что для исследованного диапазона частот вводимых возмущений линейная теория устойчивости позволяет практически безошибочно определить частоту возмущения с наибольшей скоростью усиления, Оказалось, НТО механизм выделения характерной частоты возмущения, обнаруженный при исследовании взаимодействия течения с продольными возмущениями, не очень сильно изменяется при дополнительной поперечной модуляции амплитуды вводимого возмущения. [c.31]

Знак К определяется направлением приложенного поля. К является отрицательным, когда приложенное поле направлено противоположно индуцированному полю. Как 5, так и К определяют величину пондеро-мотор ной аилы в общем смысле этого слова, так как можно считать, что 5 определяет индуцированную силу, связанную с взаимодействием течения с магнитным полем, а 8К определяет приложенную силу, которая действует даже на покоящуюся систему. Поэтому для невязкой жидкости влияние электромагнитных сил на течение существенно, если 5 или 8К больше единицы. [c.15]

Система уравнений пограничного слоя и его основные свойства. Применительно к задачам химической технологии наибольший интерес представляет взаимодействие течений вязкой жидкости с различными телами элементами технологического оборудования, стенками труб, колонн, реакторов, насадкой. Как правило, эти течения характеризуются большими значениями числа Рейнольдса. Рассмотрим особенности асимптотики Ке-> оо, моделирующие так называемую жидкость с исчезающей вязкостью. Однако не следует- понимать этот термин буквально, как [c.164]

В качестве объекта исследования использовалась модель, представляющая собой полуканал (одна из стенок которого открыта) образованный комбинацией из двух прямых двугранных углов. Поперечный размер боковых стенок полукана-ла (по оси у) был выбран достаточно большим (около 400 мм) с тем, чтобы избежать влияния свободных боковых границ на течение в угловых зонах. Размер стенки (дно) в направлении размаха г сохранялся постоянным, но сам процесс взаимодействия двух соседних угловых зон достигался за счет искусственного утолщения смежных пограничных слоев. С этой целью в окрестности передней кромки по периметру полуканала последовательно устанавливался зернистый или цилиндрический турбулизатор варьируемой высоты и диаметра. Тем самым обеспечивалась возможность моделирования турбулентного пограничного слоя переменной толщины и изучения его эволюции вниз по потоку, начиная от свободного развития (без интерференции) и кончая процессом непосредственного взаимодействия течений, формирующихся в угловых зонах. Эксперименты проводились при скорости невозмущенного потока = 30 м/с и числе Рейнольдса Ке = [c.151]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология