Вязкое течение жидкости

Когда скользящие поверхности полностью отделяются друг от друга тонкой пленкой жидкости или газа, имеет место жидкостное трение. В этом случае силы трения подчиняются законам вязкого течения жидкости. Именно такое явление наблюдается в подшипниках жидкостного трения. Закономерности жидкостного трения очень интенсивно изучались со времен классической работы Осборна Рейнольдса, выполненной в 1886 г. [18]. [c.91]

Закон вязкого течения Ньютона. Вязкость. Ньютон (1687 г.) предположил, что внутреннее трение при течении жидкости зависит от относительной скорости и перемещения ее частиц. Закон вязкого течения жидкости, установленный Ньютоном, постулируется так сила внутреннего трения, проявляющаяся при перемещении одного слоя жидкости относительно другого, прямо пропорциональна градиенту относительной скорости этого перемещения и поверхности слоев. Математическая запись закона Ньютона такова [c.119]

Мощность, рассеиваемая единичным объемом при вязком течении жидкости, вычисляется по формуле [c.120]

Дырочная теория жидкости также рассматривает движение молекул в ячейках. Допускается, что число ячеек значительно больше числа молекул. В связи с этим часть ячеек не заполнена молекулами. Такие ячейки называются дырками. С этим понятием связано и название самой теории. Число ячеек определяется из анализа основного термодинамического условия равновесия — минимального значения энергии Гиббса. Для расчета основных термодинамических характеристик используются, как и в теории свободного объема, понятия и уравнения статистической термодинамики. Результаты, полученные с помощью теории свободного объема и дырочной теории, во многих случаях находятся в хорошем согласии с опытными данными. Методами статистической механики удалось также получить уравнения для расчетов ряда неравновесных процессов вязкое течение жидкости, теплопроводность и др. Уравнения связывают характерные константы процессов (коэффициенты теплопроводности, вязкости) со свойствами молекул и с межмолекулярным взаимодействием. [c.232]

Опыт показывает, что энергия активации вязкого течения жидкости обычно равна нескольким килокалориям на моль. [c.325]

Наличие градиента температуры в капиллярно-пористом теле, содержащем конденсированную фазу, изменяет капиллярное давление вследствие уменьшения величины коэффициента поверхностного натяжения у мениска, находящегося в зоне с большей температурой. Это вызывает вязкое течение жидкости по направлению потока тепла со скоростью [18] [c.38]

Когда тепловой поток, вызванный вязким течением жидкости с измененной энтальпией, компенсируется теплопроводностью пористой перегородки, из уравнения (Х.79) можно получить другое условие стационарного состояния системы (когда ] = 0) [c.325]

Пузырьки газов из тонких пленок полимеров удаляются преимущественно за счет молекулярной диффузии из-за некоторого избыточного давления газа в пузырьке (механизм этого процесса рассмотрен в разделе 1.3). Однако определенную роль играет и процесс вытеснения пузырька на поверхность слоя по механизму вязкого течения жидкости [137]. [c.77]

Скорость перемещения мениска вдоль капилляра определяется величиной сил, противодействующих капиллярным. Еслп эти силы постоянны и обусловлены вязким течением жидкости в капилляре, время t, необходимое для перемещения мениска на расстояние х, определяется уравнением [c.180]

Предположим, что исходное состояние раствора является равновесным и введем следующие ограничения на процесс переноса электрических зарядов. Поля температуры и статического давления остаются практически однородными. Поле тензора вязкого давления всюду равно нулю (вязкое течение жидкости отсутствует). Химическое равновесие заметно не нарушается, хотя и может смещаться. [c.268]

Теория вязко-упругого течения была существенно развита Куном . Вязкое течение жидкости определяется ее упругими свойствами, прежде всего модулем упругости е и временем релаксации т т) = 0,385 ет. Последнее, по Максвеллу, выражает время, необходимое [c.108]

Сила, определяющая вязкое течение жидкости, равна [c.143]

При ламинарном течении вязкой и очень вязкой жидкости в открытом русле пренебрегать вязким (внутренним) трением нельзя. Наоборот, в данном случае следует полагать, что основным фактором сопротивления движению являются силы внутреннего трения — силы вязкости. Следовательно, распределение скорости по поперечному сечению потока, скорость и расход будут подчиняться условиям вязкого течения жидкости. [c.167]

В случае вязкого течения газов импульс переносится самими молекулами при переходе из одного слоя в другой, движущийся относительно первого. Вязкое течение жидкостей имеет совсем иной механизм. Вначале полагали, что молекулы жидкости переносят импульс не при собственном движении, а посредством межатомных сил, поскольку плот- [c.104]

В большинстве явлений, связанных с вязким течением, жидкость можно считать несжимаемой, т. е. объемная вязкость отсутствует. При использовании уравнения Стокса для вязкости предполагается, что т] =0. Однако объемная вязкость существенно влияет на быстрые процессы, например на поглощение ультразвука. Если обозначить плотность жидкости р, скорость обычного звука Со, а скорость ультразвука Си[Си 1/т], то объемная вязкость определяется следующим выражением [31] [c.129]

Для получения качественной характеристики пластического течения твердого тела и вязкого течения жидкости целесообразно исходить из закономерностей напряжения сдвига. [c.75]

Рис. 75. Схема вязкого течения жидкости

Характерным для чисто вязкого течения жидкости является выражаемая уравнением (II. 53) прямая пропорциональность сопротивления Ар первой степени средней скорости потока и. Для сопоставления с инерционным режимом течения можно это сопротивление относить к скоростному напору /2ри =уи /2д, пропорциональному квадрату скорости. При этом коэффициент пропорциональности между Ар и уи 12д должен быть обратным скорости потока, т. е. критерию Рейнольдса. Нетрудно преобразовать уравнение (II. 51) к подобному виду [c.46]

Характерным для чисто вязкого течения жидкости является выражаемая уравнением (II. 33) прямая пропорциональность сопротивления Др первой степени средней скорости потока и. Для сопоставления с инерциальным режимом течения это сопротивление можно отнести к скоростному напору /гри- Преоб-. разуя (II. 32) к виду [c.37]

Выше температуры стеклования и плавления кристаллической фазы иевулканизованные эластомеры способны к вязкому течению. Простейший закон вязкого течения жидкостей, как известно, описывается уравнением Ньютона [c.50]

Доля молекул, которые имеют кинетическую энергию больше данной, увеличивается быстрее, чем возрастает температура. Вязкое течение жидкости включает движение молекул к новым положениям, при этом молекулы будут проходить через область высоких потенциальных энергий (когда молекула протиски- [c.255]

Вслед за классическими исследованиями вязкого течения жидкостей Пуазейля и Стокса (а намного раньше — Ньютона) Максвелл и Шпедов дали описание реологических свойств линейных и нелинейных — структурированных систем позднее существенный вклад в эту область был сделан и Эйнштейном. [c.10]

В некоторых процессах Е — константа, не зависящая от температуры. В самоусиливающемся кооперативном процессе константа скорости сама меняется по мере прохождения процесса иными словами Е меняется в ходе превращения. Так. вязкое течение жидкости кооперативно, ибо перемещающиеся частицы взаимодействуют с соседними. Для перемещения они должны растолкать соседей и тем самым преодолеть некото- [c.44]

Для жидкостей возможно возникновение ламинарного (вязкого) и турбулентного течений. В каналах небольшого поперечного размера при небольшой разности давлений (условия, характерные для прохождения жидкости через течи) реализуется вязкое течение. Закономерности вязкого течения жидкости, так же как и газа, определяются формулой Пуазейля. Расход несжимаемой жидкости определяют ее объемом V, проходящим через сечение трубы за единицу времени. Величину Q в (3.7) можно записать как P pV/t. Отсюда получим [c.73]

Если, однако, при выводе выражения для коэффициента вязкости исходить из представления о том, что вязкое течение жидкости осуществляется дырочным механизмом, т. е. путем образования кавитационных флюктуаций плп микрополостей, то для темпер 1турной зависимости коэффициента вязкости жидкой смеси получается обычная одночленная формула (2), причем энергия активации и выражается в виде квадратичной функции концентраций [c.33]

Анализ показывает [4], что перенос массы в капиллярно-пористых материалах может происходить за счет более десяти [5] одновременно действующих, взаимосвязанных физических эффектов, среди которых в большинстве случаев основными являются обычное вязкое течение жидкости и пара по капиллярам под действием разности статических давлений, возникающих внутри пористой структуры влажных материалов вследствие локальных процессов испарения жидкой влаги и возможной конденсации паров в точках с меньшей температурой капиллярное течение жидкой фазы, вызываемое силами поверхностного натяжения внутри тонких капилляров переменного сечения специфическое для неизотермических процессов сушки термоградиентное течение жидкой фазы в направлении уменьпгающейся температуры, связанное с сильной зависимостью величины поверхностного натяжения от температуры. Уже только три этих механизма перемещения влаги указывают на то, что непосредственный теоретический анализ нестационарного явления массопереноса по, как правило, непрямым, непрерьтно изменяющим свои форму и сечение каналам, да еще с учетом параллельньгх и взаимосвязанных процессов переноса теплоты практически не представляется возможным. [c.215]

Необходимо учесть, что механизм вязкого течения, предложенный в теории Эйринга, отражает реальные условия только в том случае, когда молекулы жидкости, перейдя из первоначального в новое положение равновесия, остаются в этом положении достаточно долго, чтобы (рассеялась энергия, приобретенная при переходе через энергетический барьер [9]. В этой теории предполагается, что времени, в течение которого молекулы находятся в положении минимума энергии, достаточно для того, чтобы вновь восстановилось максвелловское распределение энергии. Если это условие не соблюдается, то необходимо предположить другой механизм вязкого течения жидкости, аналогичный механизму вязкого течения газа, который можно тредставить как перенос импульса от одного слоя к другому. [c.120]

Для жидкостей со сферически симметричными молекулами (или приблизительно сферически симметричными) АЯетар/АЯт18с3, в то время как для жидкостей с несимметричными молекулами это отношение равно 4. Следовательно, энергия активации вязкого течения жидкостей со сферически симметричными молекулами относительно велика, а значит, велика и энтропия активации. Такой вывод находится в согласии с экопериментом и указывает, что, как и следовало ожидать, симметричные молекулы в нормальном состоянии жидкости плотно упакованы. [c.128]

По типу IV гидратируются большие ионы (например, ионы тетралкиламмония), на периферии которых напряженность электрического поля настолько мала, что заметной периферической гидратации не происходит. Эти ионы ведут-себя как негидратированные эйнштейновские растворенные частицы (ср. разд. 2.4.2), характеризующиеся только, непериферической гидратацией. Они увеличивают льдоподобное структурообразование воды, так как не участвуют в колебаниях кластеров растворителя вследствие гидрофобной природы своей периферии. Энергия активации вязкого течения-жидкости положительна, что можно объяснить структурообразующим влиянием таких ионов. Это связано с более легким плавлением айсбергов , образованных ионами (аналогично плавлению периферических айсбергов при гидратации типа I). [c.537]

Если отл11Чия пластической деформации от упругой деформации идеально твердого тела носят принципиальный характер и определяются, в первую очередь, равновесным характером упругой деформации, ее независимостью от временного фактора, то отличия пластической деформации от вязкого течения жидкости принципиально по существенны. [c.74]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология