Дюамеля теорема

Переход к оригиналу может быть выполнен с помощью теоремы Дюамеля [127] [c.112]

Последовательное использование уравнения (2.141) и теоремы Дюамеля приводит к следующему окончательному результату [c.114]

Для решения неоднородной задачи (14.3.4.1)-(14.3.4.4) применяется метод Фурье [1] и теорема Дюамеля. [c.365]

Решение задач (14.3.4.11) и (14.3.4.12) также проводится с помощью метода Фурье и теоремы Дюамеля. [c.366]

Возможно обобщение решения задач нестационарной теплопроводности на случай любой непрерывной (точнее, кусочно-непрерывной) зависимости /(т), если известно решение этой задачи при постоянном значении температуры окружающей среды. Согласно известной теореме Дюамеля, температура тела любой формы может быть выражена следующим образом [c.47]

Решения системы (7.35) могут быть получены также путем применения известной теоремы Дюамеля [70], которая дает возможность записать в общем виде решение задачи нестационарной теплопроводности частицы при изменяющейся температуре окружающей частицу среды через известное решение такой же задачи, но с постоянным единичным значением температуры среды [c.173]

В тех случаях, когда экспериментальные кривые нагрева частиц материала достаточно точно аппроксимируются простыми зависимостями средней температуры от времени, можно применить изложенный метод использования теоремы Дюамеля для расчета аппаратов с движущимся слоем. Например, при аппроксимации наиболее простой экспоненциальной зависимостью вида [c.174]

Вначале приведены решения задач с наиболее простым законом изменения температуры (температура среды — линейная функция времени), а затем с более сложными законами. Сюда относятся и задачи на температурные волны. В конце главы даны некоторое обобщение и вывод теоремы Дюамеля операционным методом. В отличие от принятого в предыдущих главах порядка, вначале рассмотрим задачи на нагревание неограниченной пластины, шара и цилиндра. Задача на полуограниченное тело разобрана в 7. [c.274]

ОБОБЩЕННОЕ РЕШЕНИЕ. ТЕОРЕМА ДЮАМЕЛЯ [c.315]

Сделаем некоторое обобщение задач на нагревание тела в среде, температура которой есть функция времени. Пользуясь теоремой умножения изображений, можно доказать известную теорему Дюамеля. Для лучшего уяснения начнем с рассмотрения решения задачи для неограниченной пластины. [c.315]

Соотношение (8) есть формула теоремы Дюамеля для одномерной задачи. [c.316]

Пользуясь теоремой Дюамеля, можно было решить задачи, рассмотренные в 1—7, исходя из решений для постоянной температуры среды, т. е. все задачи, в которых температура среды изменяется с течением [c.317]

Даннов граничное условие является частным, простейшим) случаем граничного условия второго рода (2), когда тепловой поток является величиной постоянной. Решение задач с переменным тепловым потоком д = I ("с) можно получить из соответствующих решений для постоянного теплового потока при помощи теоремы Дюамеля или методом интсгра./гьных преобразований Фурье и Ханкеля. [c.148]

При помощи теоремы Дюамеля можно получить решение для пластины конечных размеров (2R X 2R X 2 3). Для этого воспользуемся решением для параллелепипеда при постоянной температуре среды Гс = onst, которое приведено в 9 гл. VI. Е ли воспользоваться соотношением (20) в 8, то после интегрирования получим [c.320]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология