Пластина конечных размеров

Основные результаты, полученные выше для бесконечных пластин, могут быть распространены также на пластины конечного размера и сферические частицы. При этом необходимо, однако, принимать во внимание, что частицы благодаря тепловому движению обладают определенной кинетической энергией. В том случае, когда тепловая энергия больше энергетического барьера, они коагулируют, несмотря на действие сил отталкивания. [c.50]

Конечная плоская плита. Для случая обтекания потоком параллельной пластины конечных размеров критическое число Рейнольдса, при котором пограничный слой становится турбулентным, будет равно [c.175]

Для пластины конечных размеров излучение имеет место и на более низких частотах, причем оно тем эффективнее, чем меньше размеры пластины. [c.397]

Рассмотрим случай, когда область 5 является бесконечной п многосвязной, (К нему может быть сведено большое количество задач, имеющих практическое значение. В частности, если размеры отверстий невелики по сравнению с размерами пластины и эти отверстия расположены на достаточном удалении от краев, то пластину конечных размеров мон но принять за бесконечную ) Тогда аналитические функции фа(за) могут быть представлены [c.94]

ПЛАСТИНА КОНЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ (ПАРАЛЛЕЛЕПИПЕД) [c.74]

Для пластины конечных размеров в [3.5] даны также решения для условий, аналогичных приведенным в 3.3,6 и в. [c.74]

Пластина конечных размеров (параллелепипед). ... [c.363]

ПЛАСТИНА КОНЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ [c.263]

Постановка задачи. Дана пластина конечных размеров Х2 з (параллелепипед), температура которой равна Гд. В начальный момент времени пластина помещается в среду с постоянной температурой Тс > Т(,. Требуется найти распределение температуры и удельный расход тепла в любой момент времени. [c.263]

Ю. Нестационарные тепловые процессы в пластине конечних размеров с граничными условиями первого рода [c.47]

Приближенные дифференциальные уравнения нестационарных тепловых процессов в пластине конечних размеров с граничными условиями первого, второго и третьего рода [c.66]

Постановка задачи. Дана пластина конечних размеров (см. рис.14) длиной, шириной 4. и тодамной -г/з. Температура в начальный момент времени равна 7 /г . На боковых и торцевых поверхностях в первой краевой задаче величина температуры различны и являются заданными функциями времени. Во второй краевой задаче задаются различные тепловые потоки, воэлействующие на поверхности пластины. В третьей краевой задаче между поверхностями пластины и внешней средой происходит теплообмен по закону Ньютона. Внутри пластины действует источник тепла, мощность которого пропорциональна УД-, г, Требуется найти распределение температуры внутри пластины в любой момент времени. [c.66]

Янь и Джергер [117] получили поправку первого порядка точности к решению пограничного слоя для изотермической пластины конечного размера. Они следовали методу, аналогичному использованному в работе [63] для вынужденного течения типа течения Блазиуса при обтекании полубесконечной пластины. Для такого же граничного условия на поверхности в статьях [55, 80] использован метод сращиваемых асимптотических разложений и представлено решение методом возмущений с точностью до членов второго порядка малости. Но эти исследования вызывают некоторые сомнения. Поправка Яня и Джергера к числу Нуссельта отрицательна. Как показал Гебхарт в комментарии к их статье, это противоречит экспериментальным данным при малых числах Грасгофа, которые указывают на увеличение числа Нуссельта по сравнению с расчетом по теории пограничного слоя. В поправках второго порядка, найденных в статьях [55, 80], содержится ошибка, связанная с неправильным [c.130]

Для решения уравнения (3.16) необходимо конкретизировать геометрическую интерпретацию поверхностей теплообмена. Так как в рассматриваемом случае (рис. 3.9, а) высота факела то с целью упрощения аналитических выражений можно представить поверхность пены как шюскую пластину конечных размеров, а излучающую поверхность факела — в виде наклонной треугольной поверхности с основанием, равным ширине зоны горения а и высотой Н. Для определения высоты вершины излучающей поверхности Н, высоты факела Нф и других геометрических характеристик факела пламени при прЛчоугольной поверхности выгорания можно воспользоваться приведенными ранее (гл. 2) зависимостями для конического факела. При этом следует учесть, что Нф = Hqj /5r72 Н= to 2 (где 1д - образующая эквивалентного конического факела), а угол наклона плоскости излучающей поверхности к поверхности выгорания г>с равен углу при основании эквивалентного факела. [c.94]

Для пластины конечных размеров (шириной Ь и ной L) пользуются средним значением коэффиц теплоотдачи [c.122]

Постановка задачи. Дана пластина конечных размеров 2Я1Х2Я Х Х27 з, температура которой везде одинакова и равна Т . В момент времени т = О все поверхности пластины мгновенно охлаждаются до некоторой температуры < Ткоторая поддерживается постоянной на протяжении всего процесса охлаждения. Требуется найти распределение температуры в любой момент времени, а также среднюю температуру пластины, необходимую для определения теплопотерь. [c.141]

При помощи теоремы Дюамеля можно получить решение для пластины конечных размеров (2R X 2R X 2 3). Для этого воспользуемся решением для параллелепипеда при постоянной температуре среды Гс = onst, которое приведено в 9 гл. VI. Е ли воспользоваться соотношением (20) в 8, то после интегрирования получим [c.320]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология