Работа, совершенная системой

Обозначим количество теплоты, поглощенное системой в некотором процессе, Q, а работу, совершенную системой,—Л, тогда изменение внутренней энергии будет равно [c.5]

Л — работа, совершенная системой. [c.159]

Следовательно, тепловой эффект реакции при постоянном давлении равен теплоте реакции плюс работе, совершенной системой (причем указанная работа может быть положительной, если реакция протекает с увеличением объема, и отрицательной, если реакция протекает с уменьшением объема). Тепловой эффект реакции при постоянном объеме численно равен теплоте реакции. [c.49]

Обратный процесс сжатия проводится тем же способом и отображается верхней ломаной кривой. Система возвращается в исходное состояние и делает остановки в состояниях равновесия, которым отвечают точки, лежащие на той же кривой р—и, что и точки остановок в прямом процессе. Очевидно, что работа, совершенная при сжатии над системой, больше, чем работа, совершенная системой на прямом пути. Однако н эту работу нельзя количественно оценить, пользуясь графиком, по указанным выше причинам. [c.34]

Первое начало. Работа, совершенная системой, равна разности между количеством теплоты, сообщенной системе, и изменением ее внутренней энергии [c.26]

В любом процессе приращение внутренней энергии Ai/=i72— какой-нибудь системы, равно количеству q сообщенной системе теплоты минус количество А работы, совершенной системой [c.188]

Работу, совершенную системой против внешних сил, принято считать положительной, а совершенную над системой — отрицательной. Рассмотрим некоторые виды работ, которые может производить система или которые могут совершаться над системой в элементарном процессе [c.188]

Чтобы получить аналогичные следствия об энтальпии, представим систему, соединенную с резервуаром, поддерживающим постоянное давление. При этих условиях может быть совершена работа расширения, но она служит лишь для поддержания постоянного давления и не может быть отдана наружу. Если поэтому хотят выполнить условие, аналогичное (21.18), то необходимо принять по крайней мере еще одну рабочую координату. Сделаем такое предположение, которое ради простоты введем не в общем виде, и предположим далее адиабатическую изоляцию системы и резервуара (индекс Щ. Обратимая работа, совершенная системой и резервуаром, согласно (21.18), равна [c.104]

Из постоянства запаса внутренней энергии изолированной системы непосредственно вытекает в любом процессе изменение внутренней энергии какой-нибудь системы равно разности между количеством сообщенной системе теплоты и количеством работы, совершенной системой [c.52]

Па основании (11.27) работа, совершенная системой, [c.108]

Обратный процесс — сжатие — проводится аналогичным способом и отображается верхней ломаной кривой. Система возвращается в исходное состояние и делает остановки в состояниях равновесия, которым отвечают точки, лежащие на той же кривой р—V, что и в прямом процессе. Очевидно, что работа, совершенная над системой при сжатии, больше работы, совершенной системой на прямом пути [c.22]

На рис. 2.1,6 изображен процесс, протекающий между теми же начальным и конечным состояниями, но скачки давления и объема здесь меньше, чем в процессе, рассмотренном ранее. Очевидно, что работа, совершенная газом в этом процессе, больше, чем работа, совершенная системой в первом процессе. [c.22]

Если система расширяется на объем ДУ, преодолевая при этом давление внешней среды р. то работа совершенная системой, равна [c.34]

Будем считать работу, совершенную системой, положительной, а работу, соверщенную над системой, отрицательной. [c.10]

W — общая сумма всех видов работы, совершенной системой [c.8]

Аи = д — А и д = Аи + А, где Аи—приращение внутренней энергии системы Q — количество сообщенной системе теплоты А — количество работы, совершенной системой. [c.81]

Таким образом, для необратимого процесса при постоянных температуре и давлении уменьшение изобарного потенциала больше, чем максимальная работа, совершенная системой сверх работы расширения. Поскольку при постоянном давлении А(7=ДЛ+ЯДУ, из уравнения [c.61]

Измеиение внутренней энергин системы = теплу, полученному системой, минус работа, совершенная системой. [c.124]

Справедливость принципа Каратеодори для любой системы можно доказать исходя из постулата Томсона. Достаточно доказать,. что если нарушается принцип Каратеодори, то не выполняется постулат Томсона. Рассмотрим два состояния а и Ь) системы в координатах (р, V) (рис. 2.16). Пусть переход системы из состояния а в состояние Ь происходит по изотерме асЬ за счет поглощенной из термостата теплоты Q, причем согласно первому закону термодинамики Q = AU+A, где А — работа, совершенная системой. Если принцип Каратеодори не является справедливым, можно вернуться в состояние а по адиабате Ьс1а. В этом процессе Рад = 0, а так как Сад = —Аи+А где Л —работа в адиабатическом процессе, то Q=A + A. Нарушив принцип Каратеодори, мы превратим теплоту термостата в эквивалентное количество работы в циклическом процессе, что является нарушением второго закона термодинамики (противоречит постулату Томсона). [c.55]

Тепло, выделяемое системой, рассматривается как отрицательное, л работа, совершенная системой, — как положительная. При бесконечно малом ходе поршня условия процесса сжатия газа могут быть лриняты постоянными и первый закон термодинамики выражается в дифференциальной форме так [c.124]

Смотреть страницы где упоминается термин Работа, совершенная системой: [c.19] [c.7] [c.35] [c.65] [c.191] [c.191] [c.69] [c.108] [c.86] [c.86] [c.49] [c.191] [c.191] [c.15] [c.29] [c.74] [c.186] [c.213] [c.34] [c.27] [c.140] [c.166] [c.145] [c.86] [c.69] [c.235] [c.202]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология