Истечение адиабатическое через сопло без

Значение теоретического коэффициента расширения может быть получено делением уравнения (8) на уравнение расхода сжимаемой жидкости через сопло при адиабатическом истечении [c.19]

Здесь роль потенциала играет энтальпия, убыль которой является индикатором самопроизвольности процесса. Изоэнтропные процессы по определению энтропии (94) — это обратимые адиабатические процессы. Типичным примером такого процесса является горение топлива в камере сгорания ракетного двигателя с его последующим истечением через сопло. Процесс горения и расширения газа можно считать адиабатическим, так как скорость тепловыделения гораздо больше скорости теплоотвода, и обратимым ввиду совершения системой реактивной работы, близкой к максимальной. Максимальная удельная работа (импульс) топлива рассчитывается по уравнениям (185) как разность энтальпий горячих газов при температуре горения и холодной исходной смеси топлива с окислителем. [c.380]

Анализ характеристик ракетного двигателя предполагает расчет следующих параметров тяги Ру эффективной скорости истечения продуктов сгорания из сопла /эфф, коэффициента тяги характеристической скорости и удельного импульса /уд. При рассмотрении идеализированной одномерной схемы камеры сгорания параметры рабочего процесса можно выразить через температуру адиабатического горения в камере Гк, среднюю молекулярную массу М выхлопных газов и показатель адиабаты (отношение удельных теплоемкостей) у, а также через соответствующие величины давления и площади сопла в критичес-к( м и выходном сечениях. [c.15]

При рассмотрении обратимого адиабатического истечения через сопло ш меняется с Ь) мы полагали третий член уравнения (17. 41) равным нулю и интегрировали второй член после подстановки выражения (17. 16) (это выражение справедливо для изэнтропического процесса). Результат выражался уравнением (17. 17). [c.240]

Рассмотрим процесс истечения пара через обычное цилиндрическое сопло при началмом абсолютном давлении пара 1,3 кГ/см и при паросодержании х = 95%. Начальная удельная энтальпия пара / = 620 ккал кг. Адиабатический теплоперепад до давления [c.97]

Требуется определить температуру и скорость газа, выходящего через горловину сопла а) предполагая, что при прохождении газа через сопло не происходит сколько-нибудь существенного химического взаимодействия между компонентами смеси и б) допуская, что во всех точках потока в сопле мгновенно достигается термодинамическое равновесие. В обоих случаях принимается, что истечение газа адиабатическое и тоение отсутствует. [c.636]

Пример 21-3. Адиабатическое истечение реагирующей газовой смеси через сопло без учета трения. Эквимолекулярная смесь СО и Нг заключена в большом изолированном сосуде при температуре 1000 К и давлении 1,5 атм (см. рис. 14-10). В этих условиях может происходить реакция [c.635]

Течение через сопла Лаваля. При очень высоких давлениях в камере или очень низких давлениях в пространстве истечения скорость истечения из сопла может быть сверхзвуковой, т. е. больше критической скорости. Для того чтобы получить определенную скорость адиабатического расширения газа (наибольшую скорость истечения), применяют сопла Лаваля (рис. П-28). [c.148]

Обратимся Tenqjb к исследованию стационарного, адиабатического, одномерного истечения плазмы через расширяющееся сопло и найдем закон изменения степени ионизации, температуры и плотности электронов, инверсной заселенности в зависимости от координаты х. В уравнениях баланса (3.37) полную производную (d/dt) следует заменить на v(d/dx). При этом уравнения для степени ионизации и инверсной заселенности принимают вид [c.131]

Первый механизм обусловлен различием вероятностей радиационного распада уровней и реализуется при относительно малых плотностях электронов в оптически тонкой плазме, второй — различием характерных времен жизни за счет неупругих соударений первого и второго рода атомов с электронами. Поскольку столкновительный механизм осуществляется при сравнительно больших плотностях электронов, то с точки зрения создания рекомбинационного лазера он представляет наибольший интерес. Впервые такой механизм был предложен в результате численных расчетов /7/ для покою-щейся рекомбинирующей литиевой плазмы. Экспериментально он был реализован для калиевой и цезиевой плазмы Л 8/. Рекомбинацию атомов и электронов можно осуществить, например, путем быстрого адиабатического охлаждения плазмы в результате ее истечения через расширяющееся сопло. Параметры подобного плазмодинамического лазера рассчитываются на основе совместного решения уравнений баланса засенностей уровней и газодинамики. В настоящее время такая сложная и трудоемкая задача решается численными методами. [c.113]